Вернемся в вопросу: как необратимость реальных процессов может быть согласована с обратимостью законов, управляющих движением каждой частицы. Ответ на этот вопрос был найден на основании представления о вероятности отдельных состояний макросистемы и статистического подсчета наиболее вероятных состояний.

Состояние макросистемы может быть охарактеризовано заданием таких макропараметров как объем, давление, температура и др. В этом случае говорят, что задано макросостояние.

Состояние же макросистемы, охарактеризованное настолько детально, что оказываются заданными состояния всех молекул, называют микросостоянием.

Любое макросостояние может быть реализовано различными способами или различными микросостояниями. Число различных микросостояний, соответствующих данному макросостоянию, называют статистическим весом макросостояния.

Некоторое представление о статистическом весе можно получить, рассмотрев способы, которыми молекулы могут распределяться между двумя половинками сосуда с газом (отвлекаясь ради простоты от влияния на состояние газа распределением молекул по скоростям). Возьмем, например, случай, когда в сосуде, мысленно разделенным на две одинаковые половины $A$ и $B$ (рис. 3.9), находится число молекул $N=4$. Перенумеруем их: $1,2,3,4$. Каждая молекула с равной вероятностью может находиться как в половине $A$, так и в половине $B$ сосуда. Значит, вероятность того, что любая молекула окажется в половине $A$, равна 1/2. Пребывание в половине $A$ одной молекулы и одновременно дру-
Рис. 3.9 гой – события статистически независимые. Поэтому вероятность одновременного пребывания в половине $\boldsymbol{A}$ двух молекул равна произведению вероятностей, т.е. $(1 / 2)^{2}$, трех молекул – $(1 / 2)^{3}$, четырех – $(1 / 2)^{4}$.

Подобные рассуждения приводят к выводу, что вероятность любого размещения четырех молекул также равна (1/2) 4 . Каждое размещение – это некоторое микросостояние системы, и вероятность $P$ каждого из них одинакова и равна ( $1 / 2)^{4}$.

Все возможные распределения четырех молекул по половинам $A$ и $B$ сосуда приведены в табл. 3.1. Из нее видно, какие возможны «макросостояния» (они отделены друг от друга горизонтальными линиями) и сколькими способами (микросостояниями) реализуется каждое «макросостояние».
Таблица 3.1

Под макросостояниями будем понимать состояния, при которых в половине $A$ сосуда находится, скажем, одна молекула (любая), а в половине $B$ – три молекулы. Из таблицы видно, что такое макросостояние реализуется четырьмя микросостояниями. Значит, статистический вес данного макросостояния $\Omega$ $=4$, а обычная вероятность $P=4 / 16$.

Макросостояние, у которого в обеих половинах сосуда находится одинаковое число молекул (по две), реализуется с помощью шести микросостояний, и статистический вес (а также вероятность) такого макросостояния максимальна.

Пусть первоначально все четыре молекулы находились в половине $A$ сосуда. С течением времени некоторые из молекул, двигаясь беспорядочно, окажутся в половине $B$. Это будет означать, что «газ» расширился. В дальнейшем «макросостояние» системы будет меняться случайным образом, но чаще будет осуществляться то из них, которому соответствует максимальное значение статистического веса $\Omega$. Может произойти так, что случайно все четыре молекулы снова окажутся в половине $A$ сосуда. Это означает, что в рассматриваемом случае (всего четыре молекулы) вполне возможно, что «газ», сперва расширившись, затем самопроизвольно сожмется. Процесс расширения оказался обратимым.

При большой скорости движения молекул различные состояния системы быстро следуют друг за другом и, очевидно, придется не очень долго ждать, чтобы расширившийся «газ» сам собой снова сжался. Однако так обстоит дело только при очень малом числе молекул.

Вследствие статистической независимости поведения молекул идеального газа вероятность любого микросостояния равна произведению вероятностей пребывания молекулы в любой половине сосуда. Для $N$ частиц это произведение $P=(1 / 2)^{N}$. Отсюда следует, что полное число возможных микросостояний системы равно $2^{N}$. При $N=10$ получим $P \approx 10^{-3}$. Если в течение длительного времени фиксировать распределение молекул через равные промежутки времени, то на каждые 1000 случаев в среднем придется один случай, когда все 10 молекул будут находиться, например, только в половине $A$ сосуда.

Но при $N=100$ мы получим $P \sim 10^{-30}$ ! В макросистемах мы имеем дело с очень большим числом частиц. Скажем, если $N=10^{20}$, то для вероятности получается невообразимо малая величина $P \sim 10^{-3 \cdot 10^{19}}$. Такова вероятность, что газ самопроизвольно сожмется в одной половине сосуда. Ясно, что при таком значении вероятности этим событием можно пренебречь – оно практически неосуществимо.

Вместе с тем статистический вес (и вероятность) макросстстояния, при котором молекулы распределятся равномерно по обеим половинам сосуда, стремительно растет с ростом числа молекул $N$.

Таким образом, мы приходим к важному выводу: предоставленная самой себе макросистема стремится переходить от менее вероятных состояний к более вероятным. В этом суть необратимости. В принципе необратимый процесс возможен, но вероятность его ничтожно мала.

Таким образом, второе начало термодинамики, указывающее на необратимость перехода работы в тепло, обусловлено тем, что переход теплоты в работу означает переход от более вероятного состояния к менее вероятному.

Подчеркнем: понятие необратимости процессов имеет смысл только для макросистем. К совокупности небольшого числа частиц это понятие не применимо. Это мы видели на примере системы из четырех молекул – самопроизвольное сжатие такого «газа» вполне возможно, т.е. процесс обратим.

В состоянии равновесия число молекул в обеих половинах сосуда можно считать одинаковым с тем большей точностью, чем больше число молекул. При этом неизбежные флуктуации становятся ничтожно малыми, и ими можно спокойно пренебречь (речь идет, разумеется, об относительных флуктуациях).