Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
При рассмотрении магнитного поля в магнетиках кроме магнитной индукции В вводят еще две физические величнны! мамаениченность J (магнитный момент единичного объема) и мапрлженность магниткоео полs Для однородного и изотропного магнетика Откосительная магнитная проницаемость ферромагнетика р яеняется меникейной функцией от $\mathrm{H}$. Поэтому при решении задач, в которых рассматривают ферромагнетики, используют графики зависимости $B$ or $H$. На рис. 24.1 приведены эти зависимости для железа, стали и чугуна. Для нахождения индукции В (основная задача в теории магнетиков) часто используют теорему о ширкуляции вектоpa $\mathbf{H}$ в сочетании с графиками рис.: 24.1, а также факт непрерывности нормальных составляющих вектора В на границе раздела двух различных магнетиков: Пример 24.1 Замкнутьй тороид с железньм сердечкиком имеет $N=400$ витков из тонкого провода, намотанкьх в одик слой. Средний диаметр тороида $d=25$ см. Определить напряженность и индукцию магнитного поля вкутри тороида, магнитную проницаемость н железа, а также намагниченность $J$ при значения силь тока в обмотке тороида $I_{1}=0,5$ А и $I_{2}=5 \mathrm{~A}$. находим напряженность магнитного поля внутри тороида Отсюда после расчета получаем Затем по (24.2) находим магнитные проницаемости ( $\mu=$ $\left.=B^{\prime}\left(\mu_{0} H\right)\right)$ : Анализ полученных данных позволяет установить, что силе тока I пропорциональна только напряженность магнитного поля внутри ферромагнетика (железа), тогда как все остальные величины (индукщия $B$, магнитная проницаемость $\mu$, намагииченость $J$ ) являются нелинейными функциями $H$, а следовательно, и нелинейными функциями силы тока $I$. где $\boldsymbol{H}$ — напряженность магнитного поля в сердечнике, $H_{0}$ — напряженность магнитного поля в зазоре. Так как относительная магнитная проницаемость вакуума $\boldsymbol{\mu}=1$, то по (24.2) определяем напряженность $H_{0}$ магнитного поля в зазоре: Вследствие того что вакуумный зазор узкия, будем считать радиальную составляющую вектора магнитной индукции и в зазоре, и в сердечнике равной нулю. Тогда (учитывая (24.4)) индукция $B$ в сердечнике по модулю равна $B_{0}$. По графику рис. 24.1 определяем напряженность магнитного поля в сердечнике $H=7 \cdot 10^{2} \mathrm{~A} / \mathrm{m}$. Таким образом, из (24.5) находим Пример 24.3 Изменим условия примера 24.2. Пусть сила тока в обмотке тороида $I=3,2$ А. Определить индукцию магнитного поля $B$, в зазоре. Остальнье условия прежние. При данном $I$ (24.8) выражало бы линейную зависимость $B$ от $H$ для различных сердечников. Для данного сердечника (сталь) значения $B$ и $H$ из (24.8) должны удовлетворять графику для стали на рис. 24.1. Следовательно, искомые значения $B$ и $H$ есть параметры точки $M=\{B, H\}$ пересечения кривой рис. 24.1 и прямой, соответствующей (24.8) (рис. 24.4). На рис. 24.4 прямая (24.8) пересекает оси коор164 Легко видеть, что координаты точки $M$ составляют $B=B_{0}=$ $=1 \mathrm{Tл}$, а $H=700 \mathrm{~A} / \mathrm{M}$, что соответствует данным примера 24.2.
|
1 |
Оглавление
|