§ 3.2. УПРАВЛЯЕМЫЕ ИСТОЧНИКИ СВЕТА

Источник, световой поток, или яркость, которого является однозначной функцией электрического сигнала, поступающего на его вход, называют управляемым источником света.

Общими требованиями к управляемым источникам света оптоэлектронных цепей являются: стабильность и линейность характеристики преобразования, миниатюрность, малая потребляемая мощность, большой срок службы, высокая надежность, высокая эффективность, достаточно большое быстродействие, возможность изготовления в виде интегральных микросхем, возможность смещения спектральных характеристик в любую заданную часть рабочей области спектра, механическая прочность и технологичность.

В основе работы управляемых излучателей света лежит одно из следующих физических явлений: температурное свечение; излучение при газовой разрядке; электролюминесценция; индуцированное излучение.

В некоторых случаях управляемый источник света может быть получен соединением двух оптических приборов, неуправляемого источника света с постоянным световым потоком и модулятора света, т. е. устройства, пропускная способность которого зависит от электрического сигнала, поданного на него.

Существующие излучатели только частично удовлетворяют требованиям, предъявляемым к ней. Это существенно тормозит развитие оптоэлектроники.

Лампы накаливания представляют собой вакуумированный баллон с вольфрамовой нитью накаливания. Они имеют широкий спектр излучения, который в основном лежит в инфракрасной области мкм), сравнительно инерционны и не позволяют работать на частотах выше 10—20 Гц. Временная стабильность параметров низкая. В лампах накаливания достигаются высокие уровни освещенности. Они являются дискретными элементами, плохо сочетающимися с транзисторными и интегральными схемами. В качестве излучателей в настоящее время используют миниатюрные лампочки, например . Ампер-яркостная характеристика приведена на рис. 3.2, а.

Рис. 3.2. Ампер-яркостная характеристика лампы накаливания на расстоянии 1 мм (а); вольт-амперная характеристика газоразрядного промежутка между двумя электродами (б); включение лампы тлеющего разряда в цепь (в): 1 - темный разряд; 2 — нормальный глеюший разряд; 3 - аномальный тлеющий разряд; 4 — дуговой разряд

Из нее видно, что на расстоянии 1 мм при токе порядка лампочка создает освещенность порядка . Этого вполне достаточно для нормальной работы практически всех фотоприемников.

В газоразрядных источниках излучения используется явление свечения, наблюдаемое при протекании электрического тока через ионизированный газ. Причины его появления поясним на примере рассмотрения газоразрядного промежутка между двумя электродами, находящимися в среде инертного газа (обычно неона или ксенона Не) либо их смесей (рис. ). Если к электродам приложить малое напряжение , то в цепи будет протекать малый ток, обусловленный наличием в газе небольшого числа ионов, возникших вследствие воздействия теплоты, падающего света и космического излучения, а также вызванный эмиссией (излучением) электронов из электрода, находящегося под отрицательным потенциалом (катода). Это так называемый темновой разряд, при котором нет видимого свечения газа.

С повышением напряжения электроны, эмиттируемые катодом, приобретают большие скорости и начинают ионизировать газ. В результате появляются дополнительные электроны и ионы, но до точки А их недостаточно для возникновения самостоятельного разряда. За точкой А начинается самостоятельный разряд. Напряжение в точке А называется напряжением зажигания. На участке АС происходит уменьшение напряжения при увеличении тока. За точкой С начинается тлеющий разряд (область СЕ). В нем представляют интерес области 2 нормального и 3 аномального разрядов. В области 2 увеличение тока приводит к увеличению площади катода, занятого разрядом. При этом плотность тока и падение напряжения между электродами остаются постоянными.

Когда весь катод оказывается «занятым» разрядом, то при дальнейшем увеличении тока наблюдается повышение падения напряжения и тлеющий разряд становится аномальным.

Физические процессы» происходящие в области за точкой А, можно упрощенно представить следующим образом. Электроны, испускаемые катодом под воздействием света, внешних излучений и бомбардировки катода ионами, приобретают в электрическом поле такую скорость, что начинается лавинная ионизация газа. Положительно заряженные ионы под действием электрического поля движутся к катоду и, бомбардируя его, вызывают появление дополнительных электронов, необходимых для поддержания самостоятельного разряда. Часть ионизированных и тем самым возбужденных атомов газа переходит в нормальное невозбужденное состояние путем «присоединения» электрона к положительно заряженному иону. При этом излучается квант света. Другая часть положительно заряженных ионов накапливается вблизи катода, образуя положительный пространственный заряд. Основная часть напряжения, приложенного к электродам, падает на этом небольшом прикатодном участке. Пространственные заряды положительно заряженных ионов и электронов, находящихся в газоразрядном промежутке, в значительной степени уравновешивают друг друга. Поэтому в газонаполненном приборе удается получить большие токи при сравнительно небольшом напряжении, приложенном к электродам.

Яркость свечения тлеющего разряда при прочих равных условиях пропорциональна току, причем излучает не весь газоразрядный промежуток, а только узкие области вблизи катода и анода. Видимое излучение тлеющего разряда зависит от типа газа, заполняющего объем. Так, неон дает оранжевое, а гелий и аргон — желтое и фиолетовое излучения, которые сосредоточены в основном около катода. Кроме того, имеются очень интенсивное инфракрасное и ультрафиолетовое излучения. Это позволяет получать свечение разного цвета с помощью различных люминофоров, которые начинают светиться под влиянием ультрафиолетового облучения или электронной бомбардировки. Так как разные люминофоры, например и т. д., имеют разные цвета свечения (зеленый, синий, красный), то регулированием режима и условий горения разряда, а также установкой светофильтров можно изменять цвета свечения газоразрядного источника излучения.

В источниках излучения обычно используют аномальную зону тлеющего разряда, в которой свечение наблюдается по всей площади катода.

Таким образом, для возникновения самостоятельного разряда в газовом промежутке к электродам нужно приложить напряжение, большее или равное , и уменьшить это напряжение до нужного значения (горения) после его появления.

Последнее обычно выполняют с помощью балластного резистора R, включаемого последовательно с газонаполненным излучателем света (рис. 3.2,в). Напряжение U берется больше (значение зависит от конструкции лампы, типа газа и давления в баллоне, . При возникновении тлеющего разряда ток в цепи увеличивается и соответственно повышается падение напряжения на резисторе R. В итоге падение напряжения на газонаполненной лампе становится равным напряжению , которое падает на лампе при данном значении тока разряда.

Наблюдается некоторое запаздывание зажигания разряда, которое носит случайный характер. Это обусловлено тем, что концентрация ионов в газовом промежутке и эмиссия электронов из катода зависят большого числа нестабильных факторов. Поэтому время запаздывания может достигать десятков - сотен . Для устранения этой нестабильности в составе сложных излучающих устройств предусматривают ячейки, в которых постоянно горит разряд, обеспечивая этим сравнительно стабильную концентрацию носителей заряда в газовом промежутке. Время запаздывания зажигания в таких устройствах не превышает единиц .

Для прекращения газового разряда и потухания газонаполненного прибора необходимо уменьшить напряжение на электродах так, чтобы оно стало меньше . В этом случае самостоятельный разряд прекращается и происходит деионизация газового промежутка. Время деионизации — доли — несколько .

Газонаполненные излучатели, в которых электроды находятся в непосредственном контакте с газом, могут работать как на постоянном, так и на переменном токах. В связи с тем что место свечения и его конфигурация должны быть стабильны и достаточно четко определены, они часто работают при постоянном напряжении и электроды анода и катода четко овариваются.

Имеется также второй вид газоразрядных источников излучения, в которых электроды электрически изолированы от газа диэлектрической пленки. Они работают только при питании от источника напряжения достаточно высокой частоты и поэтому иногда называются газоразрядными источниками излучения переменного тока. Принцип работы таких приборов поясним на примере двухэлектродного прибора (рис. 3.3, а). Пусть к электродам , изолированным от газа диэлектриком 2 и находящимся в баллоне 3, наполненном газом (рис. 3.3, а), приложено высокочастотное прямоугольное напряжение (рис. 3.4). В исходном состоянии емкости (рис. 3.3, о), образовавшиеся между электродами 1 и газом, разряжены. Все приложенное к электродам напряжение падает на сопротивление и емкости газового промежутка.

Рис. 3.3. Упрощенная конструкция газоразрядного источника излучения переменного тока (а), его эквивалентная схема (б); распределение зарядов в момент окончания действия напряжения одной полярности и в момент подачи напряжения другой полярности (г): 1 - электроды. 2 - диэлектрический изолятор, 3 - баллон с газом

Если это напряжение меньше (промежуток ), то тлеющий разряд не возникает и свечение отсутствует. При увеличении приложенного напряжения до или большего (момент времени ) возникнет тлеющий разряд аналогично вышерассмотренному. При этом в газовом промежутке появится электрический ток проводимости, обеспечивающей заряд емкостей (создавая во внешней цепи токи смещения). Тлеющий разряд и свечение продолжаются до тех пор, пока вследствие заряда емкостей напряжение, приложенное к газовому промежутку, не станет меньшим . При его снижении ниже U разряд прекращается. Однако напряжение в емкостях продолжает повышаться вследствие тока темнового разряда. По окончании разряда падение напряжения на газовом промежутке несущественно отличается от нуля.

Рис. 3.4. Форма напряжения для зажшания и ташения (б) газоразрядного источника излучения переменного тока

Напряжение U направлено навстречу напряжению (рис. 3.3, в). В момент времени полярность напряжения питания изменяется на противоположную и к электродам оказывается приложенной сумма напряжения поддержания разряда и напряжения на емкостях (рис. 3.3, г). Если , то произойдет новый разряд и вспышка света, а емкости опять перезарядятся. При следующем изменении полярности произойдет новая вспышка и перезарядка емкостей и т. д., причем в начальный момент времени значение напряжения на емкостях несколько меняется а после нескольких циклов наступает равновесный режим, который характеризуется постоянным изменением заряда на емкостях от цикла к циклу.

Это имеет место в том случае, когда значение приложенного напряжения, обеспечившего зажигание, больше определенного значения, называемого минимальным импульсом записи. Включенный газонаполненный источник излучения переменного тока генерирует световые импульсы, которые воспринимаются глазом как непрерывное свечение, причем в промежутках времени между импульсами напряжения поддержания разряда ячейка «помнит» о включенном состоянии.

Для того чтобы прекратить разряд, необходимо подать дополнительное напряжение, которое уменьшило бы заряд на емкостях так, чтобы . Тогда значение напряжения поддержания разряда будет недостаточным для очередного разряда ячейки и она гаснет, переходя во второе стабильно выключенное положение. Это может быть выполнено с помощью дополнительного импульса (импульса стирания), уменьшающего заряд на емкостях , приложенного, например, так, как показано на рис. 3.4, б. Длительность стадии выключения обычно меньше .

Таким образом, газонаполненный источник излучения переменного тока имеет два устойчивых состояния — включенное и выключенное (имеет бистабильную характеристику) — и сохраняет память о своем исходном состоянии.

Напряжение, поддерживающее разряд, может иметь другую форму, например синусоидальную. Частота изменения напряжения обычно берется в несколько десятков . Длительность фронтов зажигающих импульсов желательно иметь менее .

Газоразрядные ламцы работают при токах в диапазоне от единиц до десятков миллиампер и напряжениях, больших 50—60 В. Яркостная характеристика у приборов постоянного тока близка к линейной в широком диапазоне значений токов. Эти приборы имеют невысокую временную стабильность параметров и значительные габариты. Микроминиатюризация газоразрядных источников света затруднена, поэтому они плохо совместимы с интегральными микросхемами, но успешно используются в составе устройств отображения информации.

Оба типа излучателей, особенно лампы накаливания, достаточно широко используются в низкочастотных оптоэлектронных цепях, несмотря на их существенные недостатки.

Электролюминесцентные управляемые источники света в настоящее время считаются наиболее перспективными.

Люминесценция — это световое излучение, превышающее тепловое излучение при той же температуре и имеющее длительность, значительно превышающую периоды излучений в оптическом диапазоне спектра (более с).

Для возникновения люминесценции в каком-либо теле, в том числе и в полупроводнике, необходимо привести его с помощью внешних источников энергии в возбужденное состояние, т. е. в состояние, при котором его внутренняя энергия превышает равновесную при данной температуре.

Если источником внешней энергии является свет, то наблюдается фотолюминесценция. При возбуждении тела быстрыми электронами (или другими частицами) возникает катодолюминесценция. При воздействии электрического поля или тока появляется электролюминесценция.

Люминесценция характеризуется достаточно длительным свечением после того, как действие возбуждающего фактора прекратилось. Это обусловлено тем, что акты поглощения квантов возбуждающей энергии отделены по времени от актов излучения. В итоге излучение при люминесценции является некогерентным и имеет достаточно широкий спектр.

Электролюминесценция в полупроводниковых элементах оптоэлектроники может быть вызвана как электрическим полем, так и током. При воздействии электрического поля на полупроводники, называемые люминофорами, возникает ударная ионизация их атомов электронами, ускоренными электрическим полем, а также эмиссия электронов из центров захвата. Вследствие этого концентрация свободных носителей заряда превысит равновесную и полупроводник окажется в возбужденном состоянии.

Возбуждение электрическим током обычно происходит в тех полупроводниках, где созданы электрические переходы. Избыточная концентрация носителей заряда в них обеспечивается или за счет инжекции неосновных носителей заряда под действием внешнего источника напряжения, или за счет лавинного и туннельного пробоев, возникающих под воздействием внешнего напряжения, приложенного в обратном направлении.

К электролюминесцентным источникам света обычно относят порошковые, сублимированные, монокристаллические фосфоры, у которых в сильных электрических полях возникает электролюминесценция, а также инжекционные диоды, излучение которых обусловлено интенсивной рекомбинацией в результате инжекции через -переход неосновных носителей заряда.

По эффективности (при комнатной температуре) электролюминесцентные источники света, за редким исключением, уступают лампам накаливания и газоразрядным источникам света. Однако они имеют и ряд существенных преимуществ: технологичность, высокое быстродействие, большой срок службы, надежность в эксплуатации, микроминиатюрность исполнения, высокую монохроматичность излучения.

Электролюминесцентные конденсаторы (рис. 3.5, а) представляют собой многослойную структуру, состоящую из подложки 1, на которую последовательно нанесены проводящий слой 2, служащий нижним электродом, слой люминофора 3, защитный слой 4 и верхний электрод 5. Между верхним и нижним электродами создается электрическое поле, возбуждающее электролюминесценцию электролюминофора. Если выход света осуществляется со стороны подложки, то последнюю выполняют прозрачной (стекло, слюда, кварц). В этом случае проводящее покрытие также должно быть прозрачным. При этом используют оксиды различных металлов: и др. В качестве электролюминофоров используют фосфоры, среди которых особое место занимают соединения элементов третьей и пятой групп периодической системы элементов (так называемые соединения типа ) с примесями из элементов шестой и четвертой групп. В первую очередь это соединения цинка и кадмия с серой и селеном: и др. Условное обозначение электролюминесцентных конденсаторов дано на рис. 3.5, б.

Характеристики электролюминесцентного конденсатора зависят от конструкции и материала люминофора. Последний представляет собой либо комплекс из мелкодисперсного порошка фосфора, взвешенного в диэлектрике (порошковые фосфоры), либо тонкую однородную поликристаллическую пленку, полученную испарением в вакууме (сублимат фосфора).

В первом случае из-за наличия диэлектрика электролюминесцентный конденсатор может работать только на переменном напряжении. При этом рабочие напряжения достаточно высокие (50—300 В), так как размеры зерен не позволяют получить толшину меньше 40—100 мкм. Предполагается, что при скачкообразном воздействии напряжения в микрокристаллах за счет ударной ионизации полем создаются свободные носители заряда. Одна часть из них успевает рекомбинировать, вызвав при этом излучение, другая (в основном электроны) уносится полем к концу кристалла.

В результате при неизменном приложенном напряжении ионизированные центры излучательной рекомбинации и свободные электроны оказываются разнесенными в пространстве и излучение отсутствует.

Рис. 3.5. Электролюминесцснтный конденсатор. а - структура: б - условное обозначение, в - яркостная характеристика

Если напряжение выключить, то свободные электроны возвратятся к ионизированным центрам, произойдет рекомбинация и вновь появится излучение.

В случае сублимата фосфора возможна работа на постоянном токе. Из-за малой толщины пленок рабочие напряжения лежат в пределах . Высвечивание в зависимости от типа фосфора и примесей лежит в видимой области спектра в диапазоне от 450 нм (голубое свечение) до 600 нм (желто-оранжевое свечение).

Крутизна вольт-яркостной характеристики (рис. 3.5, в), оцениваемая кратностью изменения яркости при уменьшении напряжения на ячейке в два раза от номинального, довольно велика (500—1000 для сублимата фосфора и 20—25 для порошковых фосфоров).

Электролюминесцентные конденсаторы характеризуются низкой стабильностью и малым сроком службы, что обусловлено явлениями старения (при постоянном напряжении возбуждения яркость высвечивания электролюминесцентного конденсатора уменьшается со временем). Если срок службы оценивать временем, за которое яркость уменьшится в два раза по сравнению с исходной, то для порошковых фосфоров оно составит , а для сублимата фосфора — .

Инерционность электролюминесцентных конденсаторов довольно значительна (время разгорания и затухания с).

Области применения таких конденсаторов — усилители и преобразователи излучения с большим коэффициентом усиления, малогабаритные индикаторные экраны и табло, логические элементы и другие низкочастотные цепи.

Невысокая яркость свечения, малый ресурс, нестабильность параметров и довольно низкое быстродействие ограничивают применение электролюминесцентных конденсаторов в оптоэлектронике.

Инжекционные светодиоды также относятся к электролюминесцентным источникам света. Светодиод представляет собой излучающий -переход, свечение в котором возникает вследствие рекомбинаций носителей заряда (электронов и дырок). Оно наблюдается при смещении перехода в прямом направлении.

Как известно, прохождение тока через -переход в прямом направлении сопровождается рекомбинацией инжектированных неосновных носителей заряда. Состояние полупроводника, которое возникает при инжекции неосновных носителей заряда через -переход и характеризуется наличием в зоне проводимости значительного количества электронов, а в валентной зоне — большого количества дырок, не является достаточно устойчивым, и поэтому наблюдается непрерывный переход электронов из зоны проводимости в валентную зону. Рекомбинации происходят в примыкающих к переходу слоях, ширина которых определяется диффузионными длинами и .

Этот процесс в большинстве полупроводников осуществляется через примесные центры (ловушки), расположенные вблизи середины запрещенной зоны, и является безизлучательным. В процессе каждой рекомбинации выделяется энергия, определяемая разницей энергий между уровнями рекомбинирующих частиц и выделяемая в виде тепловой энергии (фонона). Эта энергия передается атомам решетки при безызлучателыгой рекомбинации. Однако в ряде случаев процесс рекомбинации сопровождается выделением кванта света — фотона. Это обусловлено тем, что в определенных материалах (GaAs, GaSb, InAs, InSb и т. д.) переход из зоны проводимости в валентную зону относится к числу переходов типа зона - зона. При этом примесные центры не играют существенной роли и при рекомбинациях происходит выделение фотонов и возникает некогерентное свечение люминесценции. Фогон, испущенный при переходе электрона, может вызвать индуцированное излучение идентичного фотона, заставив еще один электрон перейти в валентную зону (рис. 3.6, а). При этом следует отметить, что фотоны с энергией, большей , в основном поглощаются, переведя электроны из валентной зоны в зону проводимости. Фотоны с энергией от до поглотиться не могут, так как нижнее состояние (валентная зона) свободно и в нем нет электронов, а верхнее уже заполнено. Следовательно, -переход более прозрачен для фотонов, энергия которых лежит в этом интервале. Излучение возможно только в узком диапазоне частот, соответствующем энергии запрещенной зоны с шириной спектра, обусловленной .

Рис. 3.6. Энергетическая диаграмма, поясняющая механизм действия инжекционного светодиода (а); его яркостпая характеристика (б) и эквивалентная схема (в): I - зона проводимости; II - запрещенная зона; III - валентная зона

В современных светодиодах широко используются полупроводники, в которых в создании излучения существенную роль играют примесные центры и т.д.). По существу, это ловушки, энергетические уровни которых лежат в запрещенной зоне. Возможны следующие механизмы излучательной рекомбинации: носитель заряда захватывается своим примесным центром (электрон — акцепторным, дырка—донорным), а затем он рекомбинирует со свободным носителем заряда противоположного знака; электрон и дырка захватываются примесным центром, так что зона вблизи его оказывается в возбужденном состоянии (образуется связанный экситон), после чего осуществляется рекомбинация и пр. Цвет свечения зависит от материала примесей. Так, например, примесные центры из обеспечивают получение красного свечения, из азота N — зеленое, из и N — желтое и оранжевое и т. д.

Яркость свечения светодиода примерно пропорциональна числу зарядов, инжектированных -переходом. При этом для получения приемлемых значений необходимо обеспечить значительную плотность тока, протекающего через переход (не менее 30 А/см2).

При обычно используемых размерах это приводит к необходимости пропускать через переход ток порядка , что требует значительных затрат электрической мощности на питание инжекционного диода. При малых токах инжекции ) пропорциональность между током и светом нарушается, так как начинают сказываться конкурирующие безизлучательные рекомбинационные процессы.

Так как полупроводник покидает часть фотонов, остальные же сначала отражаются от поверхности, а затем поглощаются в объеме полупроводника, то вводят понятие квантовой эффективности излучения. Внешней квантовой эффективностью излучения или квантовым выходом называется отношение числа излученных во внешнее пространство фотонов к числу неосновных зарядов, инжектированных через -переход. Обычно значение квантового выхода составляет .

Основная характеристика инжекционного светодиода — люкс-амперная (рис. ). Она имеет нелинейный начальный участок, характеризуемый низкими выходными яркостями, и практически линейный участок, в пределах которого яркость изменяется в 10—100 раз. Этот участок чаще всего и используется в качестве рабочего. В общем случае характеристику аппроксимируют степенной функцией

где В — яркость свечения; b — коэффициент пропорциональности; - ток светодиода; для светодиодов из для светодиодов из .

При рабспе на линейном участке характеристика обычно аппроксимируется выражением

где — чувствительность по яркости (изменение яркости свечения при изменении тока перехода на единицу); - пороговый ток через диод, при котором возможна линеаризация характеристики В . Значения у диодов разного типа находятся в интервале .

Ток светодиода, смещенного в прямом направлении, в первом приближении определяется выражением, аналогичным выражению для обычного диода:

Здесь — коэффициент, изменяющийся в пределах (типовое — 1,5).

В большинстве случаев при использовании светодиодов в диапазоне комнатных температур зависимостью тока от температуры окружающей среды пренебрегают. Величина имеет разные значения от экземпляра к экземпляру.

Эквивалентная схема светодиода приведена на рис. 3.6, в. Сопротивление R характеризует омическое сопротивление полупроводника и контактов, сопротивление -перехода, смещенного в прямом направлении, а — его емкость.

Дифференциальное сопротивление -перехода в области линейного участка характеристики достаточно мало (при Ом), что позволяет линеаризовать эквивалентную схему светодиодов, работающих на указанном участке.

Инжекционные светодиоды в отличие от электролюминесцентных конденсаторов являются токовыми приборами, питать и управлять которыми необходимо с помощью источников тока.

Наиболее типичные конструкции светодиодов приведены на рис. 3.7, а — в, условное обозначение — на рис. 3.7, г.

Частота излучения зависит от материала светодиодов и состава легирующих примесей. В качестве его используют арсенид галлия, фосфид галлия, фосфид кремния, карбид кремния и др.

Рис. 3.7. Консфукция свеюдиодов: а - плоская; б - плоскопланарная; в - полусферическая. . Условное обозначение светодиода: 1 - выводы. 2 - кристалл; 3 - полимермая линза

В настоящее время светодиоды различных типов позволяют перекрыть диапазон длин волн излучения от 366 до 950 нм и более.

Возможно создание светодиодов, которые в зависимости от их включения или режима работы будут излучать в различных областях спектра и иметь управляемый цвет свечения. При этом используются или зависимость интенсивности отдельных частот излучения от тока -перехода, или смешение излучений двух светодиодов, имеющих свечение разного цвета.

В первом случае изменение цвета происходит из-за того, что в составе излучения -перехода имеется несколько световых полос, яркость которых неодинаково изменяется при изменениях протекающего тока. При их смешивании получается результирующее излучение, цвет которого зависит от значений яркости отдельных полос.

Во втором случае, который получил преимущественное распространение, используются двухпереходные структуры (рис. 3.8, а). Как видно из рисунка, на кристалле фосфида галлия созданы два -перехода. Примеси подобраны так, что один -переход излучает свет красного, а другой — зеленого цвета. При их смешивании получается желтый цвет, В структуре имеется три (1, 2, 3) вывода, что позволяет через каждый -переход пропускать свое значение тока (рис. 3.8, б). Изменяя токи переходов удается менять цвет излучения от желто-зеленого до красно-желтого оттенка, а также получать чистые красный и зеленый цвета. Промышленностью выпускается аналогичный светодиод типа , у которого гоки переходов могут меняться до . Сила света при равна , постоянное прямое напряжение 3 В.