Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 12. ИЗЛУЧЕНИЕ ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫХ ВОЛН ЗАРЯЖЕННОЙ ЧАСТИЦЕЙПолучим общее выражение для полной потери Воспользуемся соотношением (2.6.7), которое представляет собой дифференциальную форму закона сохранения электромагнитного поля в интеграл по охватывающей
Выберем в качестве
Стоящая в правой части разность есть изменение
В (2.12.2) интеграл вычисляется по всему четырехмерному пространству. Приведем это выражение к более удобному виду. Разложим тензор поля и четырехмерную плотность тока в интеграл Фурье
Подставим (2.12.3) и (2.12.4) в (2.12.2) и выполним интегрирование по координатам с помощью соотношения
После этого проинтегрируем по волновому
При получении этого выражения мы воспользовались тем, что в силу вещественности тока
Заметим также, что закон сохранения заряда
накладывает еще одно ограничение на
Выражая тензор поля через
Равенство (2.12.7) с учетом (2.12.6) позволяет записать выражение для полной потери
В (2.12.8) в качестве
где
В § 10 было показано, что Фурье-образ
причем
Мы видим, что при подстановке выражения (2.12.11) в (2.12.10) вклад от
Форма, в которой представлен результат в Выполняя в (2.12.12) интегрирование по
где введено обозначение
Формула (2.12.13) дает выражение для Эта величина представляет интерес в тех случаях, когда время, в течение которого ускорение частицы отлично от нуля, относительно мало. К таким задачам, в частности, относится задача об излучении, сопровождающем столкновения заряженных частиц. Это излучение носит название тормозного. Однако в ряде случаев возникает необходимость вычисления других характеризующих процесс излучения величин, таких, как интенсивность излучения или скорость потери Как было показано в § 6, 4-импульс, теряемый излучающей системой, в единицу времени равен
где интегрирование ведется по поверхности сферы бесконечно большого радиуса. Чтобы найти явный вид тензора энергии-импульса электромагнитного поля движущейся заряженной частицы, воспользуемся выражением (2.11.10) для тензора поля
Поскольку в (2.12.14) интегрирование ведется по сфере бесконечно большого радиуса, то ненулевой вклад в интеграл дадут только те члены в (2.12.15), которые на больших расстояниях убывают как
Подставляя выражение (2.12.16) в (2.12.14), мы получаем выражение для углового распределения 4-импульса, излучаемого частицей в единицу лабораторного времени
При
Рассмотрим подробнее угловое распределение интенсивности излучения в двух частных случаях. В случае малой скорости частицы, пренебрегая в (2.12.18) членами порядка
Это хорошо известная формула для интенсивности так называемого дипольного излучения. Излучение обладает осевой симметрией вокруг направления ускорения и максимально в направлении, перпендикулярном В ультрарелятивистском случае, т.е. когда
|
1 |
Оглавление
|