12.6.2. Электрон-нейтринные сечения

Чтобы продемонстрировать некоторые замечательные следствия существования нейтральных лептонных токов, вычислим сечения упругого -рассеяния в низшем порядке, используя модель Вайнберга—Салама. Соответствующие диаграммы приведены на рис. 12.13,

РИС. 12.13. Электрон-нейтринное рассеяние в низшем порядке.

В пределе, когда энергия падающего нейтрино мала по сравнению о массой бозонов W и Z, можно ограничиться эффективным лагранжианом

    (12.245)

где первый и второй члены представляют соответственно вклады от бозонов W и Z. Выполнив преобразования Фирца первого члена

    (12.246)

лагранжиан (12.245) можно переписать в виде

Используя общее выражение вида

    (12.248)

где — вещественные коэффициенты, мы получаем для процесса следующее сечение:

    (12.249)

В случае процесса сечение можно вычислить, переставляя в (12.249) местами C и . Если энергия падающего нейтрино много больше, чем масса электрона, то мы имеем следующие соотношения:

и, таким образом, в (12.249) последним членом можем пренебречь. Для различных каналов окончательно получаем

    (12.250)

Эти выражения согласуются с несколькими наблюдаемыми событиями и со значением полученным из инклюзивных реакций рассеяния нейтрино на нуклонах:

    (12.251)

Экспериментальные исследования структуры нейтральных токов еще активно продолжаются, в частности в атомной физике.