Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
ГЛАВА V. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ ПОТЕНЦИАЛЫ17. СВОБОДНАЯ ЭНЕРГИЯВ чисто механических системах работа
Для термодинамических систем нет такого простого соотношения между совершенной работой и изменением энергии, потому что может происходить обмен энергией между системой и окружающей средой в виде теплоты. Взамен равенства (107) существует первый закон термодинамики (15), который можно записать в виде
Большинство термодинамических процессов совершается над системами, которые находятся в тепловом контакте с окружающей средой, поэтому может иметь место обмен теплотой между системой и окружающей средой. В этом случае Предположим теперь, что система
Так как система получает теплоту только из источника, температура которого постоянна, можно вынести из-под знака интеграла; тогда
Таким образом, мы установили верхний предел количества теплоты, которую система может получить от окружающей среды. Если процесс обратим, то в (73), а также в (109) стоит знак равенства. В этом случае равенство (109) определяет количество теплоты, полученное системой во время процесса. Из (108) и (109), выражая
Это неравенство определяет верхний предел количества работы, которое может быть получено во время процесса от А до В. Если процесс обратим, то в (110) стоит знак равенства и совершенная работа равна своему верхнему пределу. Предположим теперь, что температуры начального и конечного состояний
Используя функцию
Равенство осуществляется, если превращение обратимо. Смысл уравнения (112) может быть выражен следующим образом. Если система испытывает обратимое превращение от начального состояния А к конечному состоянию В, причем оба эти состояния имеют температуру, равную температуре окружающей среды, и если система во время превращения обменивается теплотой только с окружающей средой, то работа, проделанная системой во время превращения, равна уменьшению свободной энергии системы. Если превращение необратимо, то уменьшение свободной энергии системы — верхний предел работы, совершенной системой. Сравнивая (112) с уравнением (107), которое справедливо только для чисто механических систем, мы видим, что свободная энергия в термодинамических системах, которые могут обмениваться теплотой с окружающей средой, играет роль, аналогичную энергии механических систем. Разница заключается в том, что в условии (107) всегда стоит знак равенства, тогда как в (112) равенство осуществляется только при обратимых превращениях. Теперь рассмотрим систему, которая динамически (не термически) изолирована от окружающей среды в том смысле, что какой бы то ни было обмен энергией между системой и окружающей ее средой в форме работы невозможен. Тогда система может совершать только изохорические превращения. Пусть давление в некоторый момент времени одинаково для всех частей системы. Так как работа может быть совершена системой только в результате действия сил давления на стенки, то система динамически изолирована, если она заключена внутри сосуда с неизменным объемом. Иногда для динамической изоляции могут понадобиться более сложные приспособления. Мы предполагаем, что хотя наша система динамически изолирована, она все же находится в тепловом контакте с окружающей средой и температура ее равна температуре
или
т. е. если система находится в тепловом контакте с окружающей средой при некоторой температуре Следовательно, если, свободная энергия имеет минимум, то система находится в состоянии устойчивого равновесия, так как если бы какое-нибудь превращение могло увеличить свободную энергию, то это противоречило бы минимальность свободной энергии, то свободная энергия часто называется термодинамическим потенциалом при постоянном объеме. Строго говоря, условие обоснования неравенства Рассмотрим теперь изотермическое превращение I системы при температуре Пусть I и II. Тогда получим
или
где через Но мы имеем
или, дифференцируя обе стороны,
Так как при превращении от А до А никакая работа не совершается, то количество теплоты, полученной системой во время этого бесконечно малого превращения, составляет, согласно (15),
и из
Уравнение (116) теперь дает
Подобно этому получаем
Таким образом, из (114) и (115) находим
где Выведем выражение для давления в системе, состояние которой может быть изображено на диаграмме (
и
то из (112) имеем
или
Заканчивая этот раздел, приведем выражение для свободной энергии моля идеального газа, которое сразу же получается из уравнений (111), (29) и (86):
Если мы используем (87) вместо (86), то получим эквивалентную формулу:
|
1 |
Оглавление
|