Главная > Термодинамика (Э. Ферми)
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

4. ПРИМЕНЕНИЕ ПЕРВОГО ЗАКОНА К СИСТЕМАМ, СОСТОЯНИЕ КОТОРЫХ МОЖЕТ БЫТЬ ИЗОБРАЖЕНО НА ДИАГРАММЕ (V, p)

Теперь мы применим первый закон термодинамики к таким системам, как однородная жидкость, состояние которой может быть определено двумя из трех переменных: Тогда любая функция состояния системы, например ее энергия будет функцией двух переменных, которые выбраны для того, чтобы определить состояние системы.

Чтобы избежать неправильного понимания того, какая величина является независимой переменной при вычислении частной производной, мы будем заключать символ частной производной в скобки и помещать внизу скобок ту величину, которая при частном дифференцировании остается постоянной. Таким образом, означает, что это — производная от энергии по 1 при постоянном V, где взяты как независимые переменные. Отметим, что приведенное выражение, вообще говоря, отличается

потому что в первом случае объем сохраняется постоянным, тогда как во втором — постоянным остается давление.

Теперь рассмотрим в нашей системе бесконечно малый процесс, т. е. процесс, при котором независимые переменные изменяются лишь на бесконечно малую величину. Мы применим к этому процессу первый закон термодинамики, выраженный уравнением (15). Вместо следует написать чтобы указать на бесконечно малый характер зтих величин. Тогда получим

Так как для нашего процесса определяется выражением (3), то имеем

Если мы выбираем независимыми переменными, то становится функцией этих переменных, поэтому

и (21) примет вид

Аналогично, выбирая независимыми переменными, имеем

Считая, наконец, независимыми переменными, получаем

Теплоемкость тела есть, по определению, отношение бесконечно малого количества поглощенной теплоты к бесконечно малому повышению температуры, вызванному этой теплотой. Вообще теплоемкость тела будет различной в зависимости от того, нагревается тело при постоянном объеме или при постоянном давлении. Пусть теплоемкости соответственно при постоянном объеме и постоянном давлении.

Простое выражение для может быть получено из (22). Для бесконечно малого процесса при постоянном объеме откуда

Подобным же образом, используя уравнение (23), находим следующее выражение для

Второй член в правой части формулы описывает собой эффект, оказываемый на теплоемкость работой, которая совершается во время расширения. Аналогичный член отсутствует в (25), так как в данном случае объем остается постоянным — не происходит никакого расширения.

Теплоемкость одного грамма вещества называется удельной теплоемкостью этого вещества, а теплоемкость одного моля — молярной теплоемкостью.

Удельные и молярные теплоемкости при постоянном объеме и постоянном давлении определяются формулами (25) и (26), если вместо произвольного количества взять соответственно один грамм или один моль вещества.

1
Оглавление
email@scask.ru