Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Рассмотрим систему при условии $X(0)=0$. Функцию Ляпунова $v$ назовем бесконечно большой, если для любого положительного числа $A$ существует положительное число $R$ такое, что вне сферы $\sum_{i=1}^{n} \dot{x}_{i}^{2}=R$ имеет место неравенство $v>A$. Так, например, определенно положительная квадратичная форма будет бесконечно большой, так как будем в силу (10.3) иметь $\lambda_{1} r^{2} \leqslant v \leqslant \lambda_{n} r^{2}$, где $\lambda_{1}>0$, а $r$ – радиус-вектор точки. Функция $v=\frac{x^{2}}{1+x^{2}}+y^{2}$ определенно положительная, но не является бесконечно большой, так как при $y=0$ и $x \rightarrow \infty$ функция $v$ не стремится к бесконечности. Поверхности уровня бесконечно большой функции являются ограниченными. B самом деле, рассмотрим какую-либо поверхность уровня $v=c$. Для данного $c$ можно указать шар радиуса $R$, вне которого будем иметь $v>c$ и, следовательно, поверхность $v=c$ будет лежать внутри этого шара. Теорема 12.1 (об асимптотической устоичивости в целом). Если существует определенно положительная бесконечно большая функция $v$, имеющая определенно отрцательную производную во всем пространстве, то нулевое решение системы асимптотически устойчиво при любых начальных возмущениях. Эта теорема допускает обращение и является частным случаем следующей более общей теоремы [6]. Теорема 12.2. Пусть существует бесконечно большая определенно положительная функция $v$ такая, что $\frac{d v}{d t}<0$ вне $M u \frac{d v}{d t} \leqslant 0$ на $M$, где множество $M$ не содержит целых траекторий (кроме нулевого положения равновесия). Нулевое решение системы (12.1) будет устойчиво в целом. Докажем теорему. Пусть $p$ – произвольная точка фазового пространства. Из точки $p$ выпустим полутраекторию $f(p, t)$ $(t>0)$. Так как $\frac{d v}{d t} \leqslant 0$ по условию теоремы, то имеем $v(f(p, t)) \leqslant v_{0}$. Так как множество $v(p) \leqslant v_{0}$ является ограниченным, то полутраектория $f(p, t)$ лежит в ограниченной области и, следовательно, имеет $\omega$-предельные точки. Из леммы 5.1 следует, что все $\omega$-предельное множество лежит на одной поверхности уровня $v=v_{\omega}$. Рассмотрим два случая. Если $v_{\omega}=0$, то поверхность уровня $v=0$ является началом координат. Следовательно, все ( – -предельное множество траектории $f(p, t)$ совпадает с началом координат и мы имеем $\lim _{t \rightarrow \infty} x(t)=0$. Так как из неравенства $\frac{d v}{d t} \leqslant 0$ следует обычная устойивость в смысле Ляпунова (см. теорему 4.1), то и получаем асимптотическую устойчивость в целом. Предположим теперь, что $v_{\omega} Заметим теперь, что если бы множество $M$ содержало целые траектории, то из доказательства теоремы следует, что все траектории системы (12.1) притягиваются некоторым множеством, лежащим в $M$. Это множество является инвариантным, т. е. состоит из целых траекторий. В самом деле, нулевое решение будет асимптотически устойчивым в смысле Ляпунова только тогда, когда все корни характеристического уравнения системы имеют отрицательные вещественные части. По теореме 9.1 для любой определенно отрицательной квадратичной формы можно указать определенно положительную форму $v$ такую, что имеет место $\dot{\boldsymbol{v}}=\boldsymbol{z}$. Так как форма $v$ является бесконечно большой, то мы находимся в условиях применения теоремы 12.1.
|
1 |
Оглавление
|