Главная > ВВЕДЕНИЕ В ТЕОРИЮ УСТОЙЧИВОСТИ (E. А. БАРБАШИН)
<< Предыдущий параграф
Пред.
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

1. Большой интерес представляет исследование случая, когда возмущения, действующие на систему, имеют импульсный характер. Примером импульсного возмущения может служить, в частности, функция $u(t)=x_{0} \delta\left(t-t_{0}\right)$, где $x_{0}-$ некоторый фиксированный элемент пространства $E, t_{0} \geqslant 0$, а $\delta\left(t-t_{0}\right)$ – известная функция Дирака.

Если выполнено условие $x(t)=0$ при $t<t_{0}$, то после действия указанного возмущения, как нетрудно видеть, решение задачи
\[
\dot{x}=A(t) x+u(t), \quad x(0)=0
\]

будет при $t>t_{0}$ иметь вид
\[
x(t)=W\left(t, t_{0}\right) x_{0} .
\]

Это значит, что возмущение $a(t)$ вызывает мгновенный переход в момент времени $t=t_{0}$ нулевой точки в точку $x_{0}$.

Рассмотрим функцию $e(t)$ (функцию единичного скачка), определенную следующим образом:
\[
\begin{array}{lll}
e(t)=0 & \text { при } & t<t_{0}, \\
e(t)=1 & \text { при } & t \geqslant t_{0} .
\end{array}
\]

импульСныЕ воздействия
195
Легко видеть, что решение (7.2) может быть представлено формулой
\[
x(t)=\int_{0}^{t} W(t, s) x_{0} d e(s),
\]

где интеграл следует рассматривать как обобщенный интеграл Стилтьеса.

Если рассматривать функцию $e(t)$ как некоторое входное распределение, то соотношение (7.3) показывает, как преобразуется это распределение в новое распределение $x(t)$ при прохождении через некоторое звено автоматической системы, описываемое уравнением (7.1). Таким образом, если встать на ту точку зрения, что уравнение (7.1) описывает закон преобразования входного распределения в выходное, то мы получим новую интересную задачу, относящуюся к теории обобщенных функций. Однако рамки настоящей книги не позволяют провести полное описание перехода входных обобщенных сигналов в выходные. Пользуясь несложным аппаратом интеграла Стилтьеса, который мы коротко рассмотрели в § 1, нетрудно изучить важный класс импульсных воздействий вида
\[
u(t)=u_{0}(t)+\sum_{i=1}^{\infty} a_{i} \delta\left(t-t_{i}\right)
\]

где функция $u_{0}(t)$ интегрируема на любом конечном интервале, $a_{i}$ – элементы пространства $\boldsymbol{E}$.
2. Рассмотрим сначала уравнение
\[
x(t)=\int_{0}^{t} W(t, s) d g(s),
\]

соответствующее задаче (7.1).
Теорема 7.1. Для того чтобы всякой функции $g(t)$ ограниченной вариации на множестве $0 \leqslant t<\infty$ соответствовала в силу (7.5) ограниченная (по норме $\boldsymbol{L}_{\infty}$ ) бункция $x(t)$, необходимо и достаточно выполнения неравенства
\[
\left\|W\left(t, t_{0}\right)\right\| \leqslant W_{0}<\infty
\]

при люоых $0 \leqslant t_{0} \leqslant t<\infty$.

В самом деле, чтобы показать необходимость условия, достаточно взять функцию $g(t)$ в следующем виде:
\[
g(t)=\int_{0}^{t} u(t) d t
\]

где $u(t)$ принадлежит пространству $\boldsymbol{L}$. Таким образом, величина
\[
\int_{0}^{\infty}\|u(t)\| d t
\]

конечна и функция $g(t)$ будет функцией ограниченной вариации на множестве $t \geqslant 0$. По условию теоремы функция $x(t)$ должна быть ограниченной; используя теорему 5.7, получим нужное нам неравенство $\left\|W\left(t, t_{0}\right)\right\| \leqslant W_{0}<\infty$ при $0 \leqslant$ $\leqslant t_{0} \leqslant t$.

Достаточность условия теоремы вытекает из неравенства (1.9). Из этого неравенства следует, что
\[
\|x(t)\| \leqslant W_{0} \bigvee_{0}^{\infty} g(t),
\]

откуда и получаем ограниченность $x(t)$.
Рассмотрим теперь пространство $\boldsymbol{U}$, элементами которого являются функции $g(t)$, такие, что
\[
\|g(t)\|_{\boldsymbol{U}}=\sup _{t>0} \stackrel{V}{t}^{+1} g(t)<\infty .
\]

Теорема 7.2. Пусть выполнено условие
\[
\sup _{t>0} \int_{i}^{t+1}\|A(t)\| d t<\infty .
\]

Для того чтобы всякой функции $g(t) \in \boldsymbol{U}$ соответствовала в силу (7.5) ограниченная функция $x(t)$, необходимо и достаточно выполнения неравенства
\[
\left\|W\left(t, t_{0}\right)\right\| \leqslant B e^{-\alpha\left(t-t_{0}\right)},
\]

где $\alpha>0, B \geqslant 1$ не зависят от $t_{0}$.
В самом деле, чтобы доказать необходимость условия, рассмотрим подпространство пространства $\boldsymbol{U}$, состояцее из всех функций вида $g(t)=\int_{0}^{t} u(t) d t$, где $u(t)$ принадлежит пространству $\boldsymbol{M}$, что соответствует условию
\[
\sup _{t \geqslant 0} \int_{t}^{t+1}\|u(t)\| d t<\infty
\]

Так как $\bigvee_{t}^{t+1} g(t) \leqslant \int_{t}^{t+1}\|u(t)\| d t$, то $g(t)$ принадлежит $\boldsymbol{U}$.
Очевидно, что в данном с.тучае имеем
\[
x(t)=\int_{0}^{t} W(t, s) u(s) d s
\]

Но так как $u(s) \in \boldsymbol{M}$ и $x(t)$ – ограниченная непрерывная функция, то из теоремы 5.6 следует справедливость (7.6).

Докажем достаточность условия. Согласно (7.6) и (1.10) имеем
\[
\|x(t)\| \leqslant B e^{-\alpha t} \int_{0}^{t} e^{\alpha s} d v(s)
\]

где $v(s)=\mathbf{V}_{0}^{s} g(s)$.
Оценим величину
\[
\Phi(t)=e^{-\alpha t} \int_{0}^{t} e^{\alpha s} d v(s) .
\]

Для этого выделим из числа $t$ целую часть, т. е. представим $t$ в виде $t=k+\tau, 0 \leqslant \tau<1$. Следуя идее доказательства леммы 6.2 , имеем
\[
\Phi(t) \leqslant e^{-k \alpha}\left[\sum_{m=1}^{k+1} \int_{m-1}^{m} e^{\alpha m} d v(s)\right] .
\]

Если
\[
\sup _{t \geqslant 0} \bigvee_{t}^{+1} g(t)=\sup _{t \geqslant 0} \int_{t}^{t+1} d v(s)=h<\infty
\]

то получим
\[
\Phi(t) \leqslant h e^{-k \alpha} \sum_{m=1}^{k+1} e^{\alpha m} \leqslant \frac{h e^{\alpha}}{1-e^{-\alpha}} .
\]

Таким образом, оценка (7.7) принимает вид
\[
\|x(t)\| \leqslant \frac{B h e^{\alpha}}{1-e^{-\alpha}},
\]

что и дает требуемый результат.
3. Рассмотрим теперь нелинейную задачу.
Пусть закон преобразования входного воздействия задан формулой
\[
x(t)=\int_{0}^{t} W(t, s) R(x, s) d s+\int_{0}^{t} W(t, s) d g(s) .
\]

Легко видеть, что для случая дифференцируемой функции $g(s)$ задача (7.9) эквивалентна задаче
\[
\dot{x}=A(t) x+R(x, t)+u(t), x(0)=0,
\]

где $u(t)=\dot{g}(t)$.
Предположим выполненными условия (7.6) и
\[
\|R(x, t)\| \leqslant L\|x\|
\]

в области $D:\|x\| \leqslant H, 0 \leqslant t<\infty$.
Предположим также, что справедтиво неравенство
\[
\lambda=\alpha-L B>0 \text {. }
\]

Теорема 7.3. Пусть
\[
\sup _{t \geqslant 0} \bigvee_{t}^{+1} g(t)=h .
\]

Если выполнены условия (7.6), (7.11) и (7.12), то справедлива ощенка
\[
\|x(t)\| \leqslant B \frac{h e^{\lambda}}{1-e^{-\lambda}} .
\]

В самом деле, имеем
\[
\|x(t)\| \leqslant B L e^{-a t} \int_{0}^{t} e^{\alpha s}\|x(s)\| d s+B e^{-a t} \int_{0}^{t} e^{\alpha s} d v(s),
\]

где
\[
v(s)=\bigvee_{0}^{s} g(s) .
\]

Для функции $\varphi(t)=\|x(t)\| e^{a t}$ справедливо неравенство
\[
\varphi(t) \leqslant B L \int_{0}^{t} \varphi(s) d s+B \int_{0}^{t} e^{\alpha s} d v(s) .
\]

В силу леммы 2.3 (неравенстно (2.14)) имеем
\[
\varphi(t) \leqslant B e^{B L t} \int_{0}^{t} e^{\lambda s} d v(s),
\]

откуда получим
\[
\|x(t)\| \leqslant B e^{-\lambda t} \int_{0}^{t} e^{\lambda s} d v(s) .
\]

Пользуясь теперь оценкой 7.8, получим требуемый результат.

Теорема 7.3 является теоремой об устойчивости по отношению к возмущениям, которые могут в частном случае быть и мгновенными.
4. Рассмотрим уравнение
\[
x(t)=W(t, 0) x_{0}+\int_{0}^{t} W(t, s) R(x, s) d s+\int_{0}^{t} W(t, s) d g(s),
\]

где $R(x, t)$ обладает свойством $R(0, t)=0, g(-0)=g(+0)$. Это уравнение соответствует задаче (7.10) с той лишь разницей, что $x(0)=x_{0}$. Предположим, что оператор Коши удовлетворяет условию
\[
W(t+1, s+1)=W(t, s)
\]

кроме того, предположим, что $R(x, s)$ и $g(s)$ гакже являются периодическими функциями с периодом 1. Очевидно, условие (7.14) эквивалентно требованию периодичности onераторной функции $A(t)$, входящей в уравнение (7.10).

Пусть, кроме того, по-прежнему выполнены условия (7.6) и (7.12). Вместо условия (7.11) потребуем, чтобы в области $D$ выполнялось условие Липшица
\[
\|R(x, t)-R(y, t)\| \leqslant L\|x-y\| .
\]

Теорема 7.4. Пусть $\left\|x_{0}\right\| \leqslant \delta$, где $\delta=H / 2 B \cdot u$
\[
\sup _{t \geqslant 0} \bigvee_{t}^{+1} g(t)=h \leqslant \rho \frac{\delta}{B} e^{-\lambda}\left(1-e^{-\lambda}\right), 0<p<1
\]

Для решения уравнения (7.13) справедлива оценка $\|x(t)\| \leqslant$ $\leqslant H$. Кроме того, можно указать такое $x_{0}, \quad\left\|x_{0}\right\| \leqslant \delta$, что соответствующее решение $x(t)$ будет периодическим и асимптотически устойчивым. Всякое другое решение, определяемое начальной точкой из области $\|x\| \leqslant \delta$, будет притягиваться к указанному периодическому решению.

Докажем теорему. Повторяя доказательство леммы 6.1 и используя снова лемму 2.3 (неравенство (2.14)), установим, что
\[
\|x(t)\| \leqslant B e^{-\lambda t}\left\|x_{0}\right\|+B e^{-\lambda} \int_{0}^{t} e^{i s} d v(s) .
\]

Используя оценку предыдущей теоремы, получим
\[
\|x(t)\| \leqslant B e^{-\lambda t} \delta+B \frac{h e^{\lambda}}{1-e^{-\lambda}},
\]

откуда, в силу (7.16) следует
\[
\|x(t)\| \leqslant B e^{-\lambda t} \delta+p \delta<(B+p) \delta<H .
\]

С другой стороны, при целом $T>\frac{1}{\lambda} \ln \frac{B}{1-p}$ получим $\|x(T)\| \leqslant \delta$ и, следовательно, точка $x_{0}$ переходит снова в $\delta$-окрестность точки $x=0$. Нетрудно видеть, что в данном случае преобразование $x_{0} \rightarrow x(T)$ непрерывно и однозначно. Далее, повторяя доказательство теоремы 6.4 , можно показать, что указанное преобразование удовлетворяет условиям принципа сжатых отображений. Отсюда следует существование и единственность периодического движения, которое, правда, может иметь счетное число разрывов. Асимптотическая устойчивость периодического решения устанавливается точно так же, как и при доказательстве теоремы 6.4.

В конечномерном случае последняя теорема была рассмотрена в статье [113].

Categories

1
Оглавление
email@scask.ru