Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 2.3. Фазовая самомодуляция регулярных импульсовСреда с безынерционной нелинейностью. Мы начнем с рассмотрения простейшей задачи о квазистатическом самовоздействии плоского волнового пакета. В первом приближении линейной теории дисперсии этот процесс в соответствии с (2.2.1), (2.2.7) и (1.1.9) описывается уравнением
где
— нелинейный коэффициент. Уравнение (1) является приближенным в отношении учета нелинейности среды, поскольку при его получении в (2.2.7) оставлено лишь первое слагаемое (нулевое приближение по волновой нестационарности). Решение (1) в бегущей системе координат
или, для действительной амплитуды
где считаем Из (4) видно, что огибающая импульса распространяется с групповой скоростью
Рис. 2.3. Форма гауссовского импульса Напротив, фаза импульса меняется пропорционально пройденному расстоянию и интенсивности
Рассмотрим связанное с
и нелинейную длину
С ростом фтах диапазон изменения частоты Спектральная плотность импульса, испытавшего
Хотя (8) внешне выглядит просто, получить точные аналитические результаты, как правило, не удается. На рис. 2.4а представлены расчеты формы уширенного спектра гауссовского импульса при различных значениях фазы фтах. С ростом фшах в спектре импульса появляется модуляция. Кривые на рис. 2.4а построены для не слишком больших значений Рис. 2.4. (см. скан) Спектр гауссовского импульса при различных максимальных значениях фазы фтах: а — теория, Для стационарной фазы
Из рис. 2.3в видно, что при условию (9) можно удовлетворить в моменты времени Максимальное смещение частоты
где
Запишем результат интегрирования (8) в стационарной точке (9) как
где
Для спектральной плотности (8) получим
Интерференционный член описывает модуляцию спектра, амплитуда и период которой увеличиваются к его краю. Вид уширенного спектра гауссовского импульса, рассчитанного для большого значения
Рис. 2.5. Спектр гауссовского импульса, испытавшего фазовую самомодуляцию, для Рассмотренные особенности нелинейного уширения спектра впервые были выявлены Шимицу [6]. Если отвлечься от тонкой структуры уширенного спектра, то для его среднеквадратичной ширины (1.1.21) можно получить выражение [9]
При
которое аналогично (15). Обзор работ, выполненных на раннем этапе исследований по уширению спектра при самовоздействии пикосекундных световых импульсов, можно найти в [7]. Отметим, что корректная интерпретация экспериментальных данных была сильно затруднена конкурирующими нелинейными явлениями, прежде всего самофокусировкой. Впервые Изложенные результаты относятся в Среда с релаксирующей нелинейностью. Рассмотренное квазистатическое самовоздействие справедливо, если длительность импульса
(ср. с (1)). Согласно (17) и (2.2.9) фазовая добавка, обусловленная самовоздействием, равна
В предельном случае
и изменение частоты определяетсявыражением
Смещение частоты по всему импульсу отрицательно
Рис. 2.6 Вид уширенного спектра для гауссовского импульса с А это означает, что в предельном случае «медленной нелинейности» спектр импульса уширяется только в низкочастотную, стоксову область. Для гауссовского импульса максимальные изменения фазы и частоты
Оба параметра обратно пропорциональны времени
|
1 |
Оглавление
|