Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 3.6. Вынужденное комбинационное рассеяние сверхкоротких импульсовФизика рассеяния; основные уравнения. Вынужденное рассеяние света связано с обусловленной оптической нелинейностью среды фазировкой элементарных возбуждений в поле мощной световой волны. Особенно просто пояснить суть возникающих явлений на примере вынужденного комбинационного рассеяния света конфигурации ядер, определяемой их смещениями
Второй член этого разложения описывает модуляцию света молекулярными колебаниями
В условиях, когда Зависимость
и следовательно, в световом поле возникает сила
действующая на молекулярные колебания. Если поле содержит компоненты с частотами сон и Экспериментально ВКР проявляется как неустойчивость интенсивной световой волны накачки в комбинационно-активной среде. Вторая компонента светового поля возникает за счет спонтанного комбинационного рассеяния. ВКР является пороговым эффектом — неустойчивость возникает, если интенсивность
где коэффициент Особенности нестационарного ВКР были поняты фактически в конце 60-х — начале 70-х годов [35]. Именно в это время выполнены экспериментальные [36—391 и теоретические [40—45] работы, выявившие главные черты ВКР сверхкоротких световых импульсов. Узкие рамановские линии в газах имеют ширину 108—109 Гц. Поэтому уже в поле импульсов длительностью 10—100 не нелинейный отклик молекул становится существенно нестационарным. Инерция отклика молекулы уменьшает амплитуду ее вынужденных колебаний и снижает, очевидно, эффективность вынужденного рассеяния. С другой стороны, как и в случае генерации гармоник и параметрических взаимодействий, при вынужденном рассеянии коротких импульсов возникают эффекты группового запаздывания, обусловленные разностью групповых скоростей импульса накачки и стоксова импульса. Эффекты, обусловленные конечным временем локального отклика (локальная нестационарность) и дисперсией среды (волновая нестационарность), наблюдались экспериментально в начале 70-х годов. Для анализа нестационарных эффектов ВКР обратимся к математическому описанию процесса, основанному на системе укороченных уравнений [46, 641:
Здесь
— частотная расстройка. Коэффициенты нелинейной связи
где Эффекты группового запаздывания в среде с широкими рамановскими линиями. Начнем с анализа эффектов группового запаздывания, которые доминируют в условиях, когда
Уравнения для комплексных амплитуд
где
Для интенсивности стоксовой волны получаем
где
В сильно нестационарном режиме усиления
Эффективная групповая длина Влияние конечной длительности импульсов ярко проявляется в асимметрии стоксова рассеяния вперед и назад. В последнем случае эффективная длина встречного нелинейного взаимодействия
и, следовательно, отношение энергий стоксова излучения
Так, например, в кварцевых стеклах В последнее время наиболее интересные результаты по ВКР сверхкоротких импульсов получены в волоконных световодах. Кварцевые световоды обладают широкими рамановскими линиями усиления (11), с учетом зависимости групповой длины от частоты, выражается следующим образом:
то максимум усиления совпадает с центром рамановской линии
Рис. 3.14. Контур линии комбинационного усиления в плавленном кварце
Рис. 3.15. Зависимость стоксова сдвига частоты Эта ситуация совершенно необычна для стационарного ВКР. Указанные явления отчетливо наблюдались в экспериментах [48]. Импульсы накачки с длительностью В экспериментах [50] изучалась временная картина явления. Авторы измерили, в частности, зависимость длительности стоксова импульса от длины световода и проследили взаимосвязь временного смещения центра стоксова импульса с энергетической эффективностью преобразования. Динамика формирования стоксова импульса в условиях нормальной дисперсии групповой скорости ВКР в условиях группового синхронизма; рамановские солитоны. Специфическая особенность волоконных световодов заключается в том, что в них можно реализовать комбинационное преобразование частоты в условиях группового синхронизма, выбирая длины волн Рис. 3.16. (см. скан) Динамика формирования импульса на стоксовой частоте из непрерывного затравочного сигнала в условиях нормальной дисперсии групповой скорости (на затравочном сигнале нанесены временные метки). Видно, что максимальное усиление испытывает сигнал, поступивший на вход световода одновременно с хвостом импульса накачки. Более поздние части затравочного сигнала встречают на своем пути истощенную накачку, более ранние проходят лишь сквозь часть импульса накачки. Пунктиром показана исходная форма импульса накачки. На врезке — измеренная в эксперименте [50] зависимость длительности стоксова импульса Другая возможность связана с использованием маломодовых световодов, в которых групповую расстройку можно скомпенсировать за счет межмодовой дисперсии. Здесь на первый план выходят эффекты, связанные с совместным проявлением фазовой само- и кросс-модуляции, дисперсии и комбинационного преобразования частоты. Математические модели этих процессов, учитывающие изменение показателя преломления в поле высокоинтенсивных импульсов, сформулированы в [51] в первом приближении теории дисперсии и обобщены в [52]. Для импульсов с начальной длительностью в единицы пикосекунд усиление можно считать стационарным, а систему уравнений (5), записанную с учетом самовоздействия, представить в виде
где
Рис. 3.17. Динамика формирования сверхкоротких импульсов ВКР в кварцевом волоконном световоде, возбуждаемом пикосекундными импульсами накачки с гауссовской огибающей; спектральная область соответствует нормальной дисперсии групповой скорости. Изображены временные профили интенсивности накачки и стоксова импульса Основные закономерности комбинационного преобразования частоты в волоконных световодах были выявлены в численных экспериментах [52, 53], основанных на решении системы (14). В зависимости от спектральной области, в которую попадают накачка и стоксова компонента ВКР, можно выделить различные режимы генерации. Если Рис. 3.18. (см. скан) Динамика формирования импульсов К аналогичному результату приводит и взаимное влияние импульсов на основной и стоксовой частотах через нелинейную добавку к показателю преломления — кросс-модуляция. Результирующая длительность стоксова импульса заметно превышает исходную длительность накачки (рис. 3.17), кроме того, стоксов импульс имеет чительную частотную модуляцию. В принципе, его можно сжать с помощью диспергирующей линии задержки. В случае, когда стоксова компонента попадает в область аномальной дисперсии групповой скорости, картина радикально изменяется, так как совместное проявление дисперсии и нелинейности создает условия для самосжатия стоксова импульса. Рис. 3.19. (см. скан) Формирование высокоиитеисивиых рамаиовских солитоиов в спектральной области, соответствующей аномальной дисперсии групповых скоростей на частотах Переложение частотной модуляции накачки на стоксову частоту также ускоряет сжатие импульса. В этом режиме пиковая можиость стоксова импульса может существенно превышать мощность импульса накачки (рис. 3.18). И, наконец, при Приведенные иллюстрации относились к случаю группового синхронизма. Расстройка групповых скоростей вызывает некоторое уменьшение длительности стоксова импульса и снижение энергетической эффективности преобразования. При небольших значениях расстройки групповых скоростей в численных экспериментах обнаружен нелинейный захват стоксова импульса импульсом накачки, связанный с их «реактивным» взаимодействием через нелинейную добавку к показателю преломления [53]. В последнее время эффекты, обусловленные кросс-модуляцией, подтверждены прямыми экспериментами как в неограниченных средах, так и в волоконных световодах [54—56]. Комбинационное преобразование частоты сверхкоротких импульсов в сочетании с солитонными эффектами привело к созданию целого класса перестраиваемых по частоте источников фемтосекундных рамановских солитонных лазеров, которые будут рассмотрены в гл. 6. Нестационарный молекулярный отклик. Перейдем к рассмотрению вынужденного комбинационного рассеяния сверхкоротких импульсов в средах с узкими рамановскими линиями, когда существенной становится нестационарность локального отклика
где
где
Так как
где
Рис. 3.20. Динамика нестационарного молекулярного отклика, возбуждаемого в комбинационно-активной среде при прохождении прямоугольного импульса накачки [44]; показаны временные распределения Картина поведения в различных сечениях среды, возбуждаемой прямоугольным импульсом накачки, изображена на рис. 3.20. Приведенные результаты относятся к случаю прямоугольного возбуждающегося импульса, но легко могут быть обобщены на импульс произвольной формы. Главное здесь — сокращение длительности стоксова импульса и появление задержки относительно накачки. В заключение отметим, что генерация лазерных импульсов с длительностью
|
1 |
Оглавление
|