Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 3.3. Параметрическое усиление коротких импульсовВ этом параграфе, как и в предыдущем, речь пойдет о трехчастотных процессах взаимодействия волновых пакетов, разыгрывающихся на малоинерционной квадратичной нелинейности. Однако теперь мы уделим основное внимание явлениям, в которых мощная высокочастотная волна передает свою энергию относительно слабым низкочастотным волнам, т. е. на процессах, «обратных» по отношению к генерации второй гармоники. Многие явления, такие, как формирование и укорочение импульсов, управление фазовой модуляцией, генерация «гигантских» импульсов, обсуждавшиеся в § 3.2, имеют место и при параметрических взаимодействиях. Однако здесь они, как правило, гораздо сильнее выражены, поскольку проявляются в экспоненциально нарастающих волнах. Ниже мы кратко рассмотрим явления, для которых специфика параметрических взаимодействий проявляется особенно ярко. Формирование и сжатие импульсов при параметрических взаимодействиях; основные уравнения. В первом приближении теории дисперсии параметрическое взаимодействие волновых пакетов
средние частоты и волновые векторы которых удовлетворяют соотношениям
описываются системой укороченных уравнений
где
— коэффициенты нелинейной связи волн. Если фазовые и групповые расстройки невелики, то слабые волны на частотах Квазистационарное и нестационарное параметрическое усиление; управление длительностью импульсов. Начнем с рассмотрения простейшего случая, когда на вход нелинейной среды, наряду с мощной высокочастотной волной накачки, подается слабая (сигнальная) волна на частоте
Если
здесь
где
Рис. 3.6, Формы импульсов сигнала (а) и накачки (б) в квазистатическом режвме вырожденного параметрического взаимодействия: В условиях сильного энергообмена форма усиленного импульса трансформируется. Соответствующие результаты можно получить численно. На рис. 3.6 показано, как по мере обратной перекачки энергии сигнальной волны в накачку в сигнальном импульсе образуется провал. Отметим, что если входные импульсы сигнала и накачки промодулированы по фазе, то при параметрическом усилении, согласно (6), фаза сигнального импульса сохраняется. Иначе обстоит дело с холостой волной
В соответствии с (8) на эту волну переносится фазовая модуляция накачки (сомножитель Эффекты групповой расстройки. Анализ нестационарного режима параметрического взаимодействия волновых пакетов начнем со случая, когда сигнальный и холостой импульсы распространяются в условиях группового синхронизма аналогии с (6), получаем
Отсюда следует, что расстройка групповых скоростей снижает усиление; с ростом Как и при генерации второй гармоники, при параметрическом усилении в условиях существенного группового запаздывания возможна генерация «гигантских» импульсов.
Рис. 3.7. Формирование «гигантского» импульса субгармоники в поле квазинепрерывной накачки при На рис. 3.7 показана динамика формирования «гигантского» импульса субгармоники (вырожденный режим параметрического усиления, Заметим, наконец, что при трехчастотном параметрическом взаимодействии коротких световых импульсов возможен стационарный режим так называемого модового усиления. Фактически речь идет об еще одном проявлении своеобразного баланса нелинейного взаимодействия и дисперсии. Если групповые скорости накачки, сигнальной и холостой волн выбраны так, что На рис. 3.8 изображена структура модовых импульсов на сигнальной длине волны для равных групповых расстроек
Рис. 3.8. Моды параметрических сигналов в поле накачки вида Отметим, что для перехода в модовый режим необходимо выполнение условия Управление знаком и скоростью частотной модуляции. Выше мы рассмотрели, как влияет ФМ импульса накачки на ФМ импульса холостой волны в квазистатическом режиме усиления (8). Каковы особенности взаимодействия ФМ импульсов в нестационарном режиме усиления? Чтобы ответить на этот вопрос, нужно решить систему
В соответствии с (10) при непрерывном изменении частоты накачки для ее девиации имеем
откуда следует, что
В случае накачки с квадратичной Приведем решение
С помощью функций
от системы
Эти уравнения справедливы при условии, что нестационарность процесса связана с фазовой модуляцией импульса накачки Пусть на входе нелинейной среды
Тогда в случае
где
где
Отношение
определяет условие, при котором ФМ импульса накачки слабо влияег на процесс усиления. Это же условие ограничивает максимальную девиацию частоты усиливаемого импульса. На рис. 3.9 показана измеренная частотная зависимость параметра
Рис. 3.9. Зависимость дисперсионного параметра Этот результат согласуется с (11). Более подробно экспериментальная реализация методов формирования ФМ импульсов обсуждается в § 4.8.
|
1 |
Оглавление
|