Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Comptes rendus l’Académie des Sciences, t. 132, p. 369-371 При исследовании вращательного движения твердых тел с полостью, заполненной жидкостью, общие уравнения механики могут быть представлены в форме, удобной для последующих обобщений. Предположим, что имеется $n$ степеней свободы, обозначим через $x_{1}, x_{2}, \ldots, x_{n}$ – переменные, которые определяют положение системы. Пусть $T$ и $U$ – кинетическая и потенциальная энергии. Рассмотрим непрерывную транзитивную группу ${ }^{1}$. Пусть $X_{i}(f)-$ любое бесконечно малое преобразование этой группы, такое, что Эти преобразования, образующие группу ${ }^{2}$, удовлетворяют соотношениям Можно полагать (поскольку эта группа транзитивная), что то есть из положения $\left(x_{1}, x_{2}, \ldots, x_{n}\right.$ ) системы можно перейти к бесконечно близкому положению ( $x_{1}+x_{1}^{\prime} d t, \ldots, x_{n}+x_{n}^{\prime} d t$ ) при помощи бесконечно малого преобразования группы вида $\sum \eta_{i} d t X_{i}(f)$. Вместо того, чтобы выражать кинетическую энергию $T$ как функцию от $x^{\prime}$ и $x$, выразим ее через $\eta$ и $x$. Зададим для $\eta$ и $x$ виртуальные приращения $\delta \eta$ и $\delta x$, для приращений $T$ и $U$ находим Учитывая, что группа является транзитивной, можно положить, что то есть из положения системы $x_{i}$ можно перейти в бесконечно близкое состояние $x_{i}+\delta x_{i}$ через бесконечно малое преобразование группы $\sum \omega_{i} X_{i}(f)$. Положим, что Тогда для интеграла Гамильтона будем иметь Несложно получить соотношения Из принципа наименьшего действия находим Частными случаями уравнений (1) являются Они особенно интересны в случае, когда $U=0$, а $T$ зависит только от $\eta$.
|
1 |
Оглавление
|