Главная > ПОСЛЕДНИЕ РАБОТЫ А. ПУАНКАРЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

Comptes rendus de l’Acadèmie des Sciences, t. 149, p. 1105-1108
(13 dècembre 1909)

Известно, что метод вариации постоянных позволяет решить задачу динамики, когда решена другая задача динамики – более простая ${ }^{1}$, но немного отличающаюся от первой. Однако эту более простую задачу удобней решать методом Якоби для того, чтобы уравнения сохраняли каноническую форму. Здесь, однако, можно столкнуться с некоторыми трудностями, которые я обнаружил, когда хотел применить этот метод в теории прецессии и врашения твердых тел. Таким образом, я постараюсь немного обобщить метод Якоби.

Пусть имеется динамическая система с $n$ степенями свободы, положение которой определяется $n$ координатами $x_{i}$. Назовем $T$ кинетической энергией, $U$ – потенциальной энергией, а $T+U=F$ – полной энергией. Положим $y_{i}=\frac{d T}{d x_{i}^{\prime}}$ и запишем канонические уравнения Гамильтона
\[
\frac{d x}{d t}=\frac{d F}{d y}, \quad \frac{d y}{d t}=-\frac{d F}{d x} .
\]

Произведем замену переменных, выражая $x$ в функции $n+n^{\prime}$ новых переменных $q_{k}$, которых больше количества степеней свободы, и положим, что
\[
p_{k}=\frac{d T}{d q_{k}^{\prime}} .
\]

Будем считать, что выполняется тождество
\[
\sum y d x=\sum p d q,
\]

и что $p$ связаны между собой $n^{\prime}$ линейными отношениями так, что только между ними $n$ являются независимыми. Назовем их $p_{a}$. Оставшиеся
${ }^{1}$ Имеются в виду возмущенная и невозмущенная системы. – Прим. перев.

переменные, которые назовем $p_{b}$, будут являться функциями от $p_{a}, q_{a}$ и $q_{b}$. Тогда можно задаться вопросом – может ли $T$ быть выражена в виде функции от $p$ и $q$. Равенство $d T=\sum q d p$, которое имеет место, когда $q$ рассматривается как постоянная, позволяет нам ответить на этот вопрос утвердительно. Следовательно, $T$ и $F$ могут быть выражены в функции $p_{a}, q_{a}$ и $q_{b}$, и уравнение живых сил может быть записано в виде
\[
F\left(p_{a}, q_{a}, q_{b}\right)=\text { const. }
\]

Пусть теперь $S$ является функцией от $q_{a}$ и $q_{b}$, определенной уравнением в частных производных
\[
F\left(\frac{d S}{d q_{a}}, q_{a},-\frac{d S}{d p_{b}}\right)=\text { const },
\]

так, что
\[
p_{a}=\frac{d S}{d q_{a}}, \quad q_{b}=-\frac{d S}{d p_{b}},
\]

и, кроме того, зависящая от $n$ произвольных постоянных $y_{i}^{\prime}$ (равному числу степеней свободы). Положим
\[
x_{i}^{\prime}=\frac{d S}{d y_{i}^{\prime}},
\]

откуда
\[
d S=\sum p_{a} d q_{a}-\sum q_{b} d p_{b}+\sum x^{\prime} d y^{\prime} .
\]

Второй член этого равенства является точным дифференциалом, если $p_{b}$ рассматриваются как независимые переменные и тем более, если $p_{b}$ полагаются связанными с $p_{a}$ линейными соотношениями, о которых мы уже упоминали. Сопоставив формулы (7) и (2), можно сделать вывод, что величина
\[
d S_{1}=\sum y d x-\sum y^{\prime} d x^{\prime}
\]

является полным дифференциалом. Тождество (8) показывает, что $S_{1}$ является функцией лишь от $x$ и $x^{\prime}$ и, соответственно, имеем уравнения
\[
y=\frac{d S_{1}}{d x}, \quad y^{\prime}=\frac{d S_{1}}{d x^{\prime}},
\]

которые определяют $x^{\prime}$ и $y^{\prime}$ в зависимости от $x$ и $y$. Отношение (8) показывает, что замена переменных является канонической и не изменяет каноническую форму уравнений. Таким образом, для нашей первой простой задачи получим уравнения
\[
\frac{d x^{\prime}}{d t}=\frac{d F}{d y^{\prime}}, \quad \frac{d y^{\prime}}{d t}=-\frac{d F}{d x^{\prime}},
\]

которые сразу интегрируются, поскольку $F$ зависит только от $y^{\prime}$. Для получения уравнений полной задачи заменим $F$ на $F^{*}$ :
\[
\frac{d x^{\prime}}{d t}=\frac{d F^{*}}{d y^{\prime}}, \quad \frac{d y^{\prime}}{d t}=-\frac{d F^{*}}{d x^{\prime}} .
\]

Применим этот метод в теории прецессии. Положим
\[
F^{*}=T+U, \quad F=T,
\]

причем $U$ будем считать существенно меньшей, чем $T$. Хотя имеется три степени свободы, выберем $n+n^{\prime}=5$ координат, которые аналогичны нашим переменным $q$. Они имеют следующий смысл:
$1^{\circ}$ Угол $\varphi$ между плоскостью $O P z$, проходящей через подвижную ось $O z$ и произвольную ось $O P$, и подвижной плоскостью $O y z$.
$2^{\circ}$ Угол $\psi$ между подвижной осью $O z$ и осью $O P$.
$3^{\circ}$ Угол $\chi$ между плоскостью $O P z$ и плоскостью $O P Z$, которая проходит через ось $O P$ и неподвижную ось $O Z$.
$4^{\circ}$ Угол $\omega$ между осями $O P$ и $O Z$.
$5^{\circ}$ Угол $\theta$ между плоскостью $O Y Z$ и неподвижной плоскостью $O Y Z$.
Переменные $p$ определим в форме
\[
\Phi=\frac{d T}{d \varphi}, \quad \Psi=\frac{d T}{d \psi^{\prime}}, \quad G=\frac{d T}{d \chi^{\prime}}, \quad \Omega=\frac{d T}{d \omega^{\prime}}, \quad \Theta=\frac{d T}{d \theta^{\prime}} .
\]

Они представляют моменты вращения относительно оси $O z$, перпендикуляра к $P O z$, относительно $O P$, перпендикуляра к плоскости $P O Z$, и, наконец, относительно $O Z$. Теперь можно выразить $T$ как функцию от переменных $\varphi, \psi, \theta, \omega, \chi, \Phi, G, \Theta$. Вводя производящую функцию $S$, не изменяя при этом постоянных $y^{\prime}$, получим
\[
d S=\Phi d \varphi+G d \chi+\Theta d \theta-\psi d \psi-\omega d \Omega .
\]

Необходимо определить $\Phi, G, \Theta, \Psi$ и $\omega$ так, чтобы правая часть (10) была точным дифференциалом и чтобы функция $T(\varphi, \psi, \theta, \omega, \chi, \Phi, G, \Theta)$ приводилась к постоянной. При этом решение должно зависеть от трех произвольных постоянных. Этого можно добиться, положив
\[
\begin{array}{c}
\psi=\text { const, } \quad \omega=\text { const, } \quad G=\text { const }, \\
\Phi=G \cos \psi=\text { const, } \quad \Theta=G \cos \omega=\text { const. }
\end{array}
\]

Теперь легко ввести три произвольных независимых постоянных $G, \Phi$ и $\Theta$ и получить
\[
S=\Phi \varphi+G \chi+\Theta \theta-\psi \Psi-\omega \Omega, \quad T=\frac{G^{2}}{2 A}+\frac{(A-C) \Phi^{2}}{2 A C}
\]
( $A$ и $C$ являются двумя моментами инерции Земли).
Условия (11) означают, что $P O$ является осью момента вращения. Из этого следует, что
\[
\Psi=\Omega=0, \quad S=\Phi \varphi+C \chi+\Theta \theta .
\]

Переменные $\Phi, G, \Theta$ выступают вместо переменной $y^{\prime}$, следовательно $\varphi=\frac{d S}{d \Phi}$, переменные $\chi$ и $\theta$ играют роль $x^{\prime}$. Таким образом шесть переменных удовлетворяют канонической системе, и для некоторой функции $F^{*}=T+U$ имеем
\[
\begin{array}{l}
\frac{d \chi}{d t}=\frac{d F^{*}}{d G}, \quad \frac{d \varphi}{d t}=\frac{d F^{*}}{d \Phi}, \quad \frac{d \theta}{d t}=\frac{d F^{*}}{d \Theta}, \\
\frac{d G}{d t}=-\frac{d F^{*}}{d \chi}, \quad \frac{d \Phi}{d t}=-\frac{d F^{*}}{d \varphi}, \quad \frac{d \Theta}{d t}=-\frac{d F^{*}}{d \theta} . \\
\end{array}
\]

Для первой простой задачи, для которой $F=T$, получим
\[
\begin{array}{c}
\frac{d \chi}{d t}=\frac{d T}{d G}=\frac{G}{A}=\text { const }, \quad \frac{d \varphi}{d t}=\frac{d T}{d \varphi}=\frac{A-C}{2 A C} \Phi=\text { const }, \quad \frac{d \theta}{d t}=\frac{d T}{d \Theta}=0 ; \\
\frac{d G}{d t}=-\frac{d T}{d \chi}=0, \quad \frac{d \Phi}{d t}=-\frac{d T}{d \varphi}=0, \quad \frac{d \Theta}{d t}=-\frac{d T}{d \theta}=0 .
\end{array}
\]

Categories

1
Оглавление
email@scask.ru