Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
После того как мы свели механические заначи к интегрированию одного нелинейного уравнения в частных произвдных первого порядка, мы должны занятьея интегрированием этого уравнения, т. е. разысканием его полного решения. В третьей части Интегрального иечисления Эйлера встречаютея прекрасные пследования относительно интегрирования уравнений в частны производных. Хотя он рассматривает всегда только частные случаи, но он их подбирает так удачно, что позже найденный общий четод по большей части прпо́авлет к его результатам очень мало чли ничего. Работы Эйлера имеют вообще ту большую васлугу, что им везде приведены по возможности все случаи, в которых задачи могут быть репены полностью с помощью данных способов и средств. Поэтому его прицеры дают всегда полное содержание его метода согласно тогданнему состоянию науки и, как правило, когда удаетея к примерам Эйлера присоединить какой-нибуды новый прияер, то это являетея обогащением науки, так как от него редко ускользал елучай, разрешимый при помощи его способов. Лагранж дал свой общий метод интегрирования уравнений в частных производных первого порядка, являющийся совершенно новой щыслью в иітегральном исчислении, в одной статье, помещенной в трудах берлинской академии в 1772 году. В этой статье содержится приведение нелинейных уравнений в частных производных первого порядка к линейным; устанав.ииваются понятия полных и общих решений, причем последние выводятея и: первых, и даютея методы для нахождения полных решений. Но всё ограничивается только случаем трех переменных, из которых две не зависят друг от друга. Метод Лагранжа заключаетея в следующем: где так что между дифференщилами трех переменных существует соотношение Пусть предложенное дифференцильное травнение, будтчи решено относительно тогда имеем: Чтобы найти полное решение Так как Рассмотрим теперь только тот случай, когда В птом случае можно определить Но вместо того, чтобы предшолатать данное уравнение в частих производных (1) решенным относительно Предетавия себе далее, что травнение тогда мы должны будем воспользоваться формулами: Если мы подставим эти значения в вышенаписанное линейное уравнение в частных производных для Если для этого уравнения известно одно решение в сеединении с предложенным дифференциальным уравнением таким образом вторал произвольная постоянная, содержащаяея в полном решении Итак всё сводится только к тому, чтобы найти одно репение линейного уравнения в частных производных (2), в котором частные производные Веё исследование таким образом сводится к тому, чтобы найти один интеграл системы обывновенных дифференциальных уравнений (3). Мы можем еще дополнить эту систему, разыскав при помощи уравнения мо из дифференциальных уравнений (3) мы имеем пропорцию так что Позтом напиеанная полностью система (3) имеет вид: Этот результат симметричен с одной стороны относительно H так что, если, как прежде, Поэтому Но тақ кақ Благодаря этом выражение, на ьоторое в левой части шрелытцего ура внения множится откуда вытекает, что выражение Если для этой системы, кроме даннозо а ргіогі интеграла Уравнения (4) имеют ту же форму, кақ и дифференциатьные уравнения движения, только на месте величин есть третий интеграл системы (4). То обстояте.ъетво, что мы прини к этиу интегралу путем простой кваратуры, предетавляет значптельню выгоду, вытекающую из приведения системы обыкновенных дифференциалышы уравнений (4) к уравшению в частных производных (1). Если мы, чтобы полностью провести аналогио с дифференцалыни уравнениями цвижения. присоединим к пропорции (4) с левої стороны где Носле того как Гамильтон пивел дифференциальне уравнения динамики к уравнению в частных производных первого порядка, достаточно было применить к этому последнему методы, известные уже 65 лет, чтибы получить важныӥ резултат для всех задач механики, содержащих толью две искомые величины уравнение выражающее теорему живой силы, в котором Іччеть второй свободный от тигла имеем: Третий свободный от I! ђтот результат ножно выразить независимо от теории уравнений в чаетны производных следующим образом: Если для некоторой задачи механики, содержащей только две искомые не.ичини то совеем новые формчлы: они имеют место напричер для движения тици на плоскоети или на кривой поверхности, если осуществляется теорежа живой силы. Для свободного движения на поскости мы имеем, если маса төчки будет положена равной единице, уравнения и теорема живой силы согержится в интеграле Если мы знаем второй интеграл. т. е. второе уравнение. согласно которсму некоторая функция от Эти формулы я сообщил уже в 1836 году парижкой академии как щростейний результат приведения механических задач к уравнениям в частных производны. Они заслуживают быт помещенными в учебника по механике. в виду того интереса, который они вызывают, а также потому, что они олносятея і самым элементарным слутаям механики В политехниескх нколах они вопли уже в курс обучения. ІІуасеон дал в журнале . Тиувиля Второй случай, заклчаюииіея в вышенриведенных формулах. есть тог, когда точка двигаетея по данной поверхности только под влиянием начального толка. Такая точка описывает кратчайшую линию, ошределение которой зависит от дифференциального уравнения второго порядка. Из предыдүщих рассуждений вытекает, что если мы знаещ один интеграл этого дифференциального уравнения, то мы можем простой квадратурой вывести отсюда уравнение траекторпи, связывающее между собой только координаты. Так Łак в этом случае силовая фунжция Еепи Расемотрим получаемое из уравнения поверхности, после чего найдем: tart Iloasan вомучик. peman ornockreano
|
1 |
Оглавление
|