53. ТРАНСФОРМАЦИИ ПРИ СОГЛАСОВАНИИ, ОСУЩЕСТВЛЯЕМЫЕ УСТРОЙСТВАМИ С ФИКСИРОВАННОЙ НАСТРОЙКОЙ
Задача получения от генератора максимальной активной мощности или требуемой частоты, в случае генератора с самовозбуждением, как это видно из вышеизложенного, может быть решена путем трансформации сопротивления нагрузки в сопротивление с определенным значением, включенное на входе генератора. Эти процессы можно рассматривать как согласование. Почти все вопросы, касающиеся цепей, относятся к области согласования.
Существует бесконечно большое количество способов трансформации сопротивления нагрузки в сопротивление с требуемым значением. Поэтому остановимся здесь только на некоторых из них, рассмотрев несколько конкретных примеров.
Расчет согласования возможен, если, с одной стороны, известна величина сопротивления
подлежащего согласованию, и, с другой стороны, — внутреннее сопротивление генератора или его комплексно-сопряженное значение
(или сопротивление согласования, получаемое из нагрузочных характеристик генератора). Задача состоит в том, чтобы сопротивление
преобразовать к зажимам генератора в сопротивление
Первый пример. Свойства трансформирующего звена, необходимого для. согласования в случае, показанном на рис. 53.1, можно определить, построив окружность К, проходящую через точки
с центром в точке
на действительной оси.
Точка
получается в результате пересечения действительной оси перпендикуляром, восстановленным из середины отрезка, соединяющего точки
Окружность К, которая в случае, показанном на рис. 53.1, вся расположена в правой полуплоскости, пересекает действительную ось в двух точках
исходя из которых, рассчитывается значение волнового сопротивления
С помощью отрезка однородной линии с волновым
сопротивлеиием
и длиной
сопротивление
трансформируется в сопротивление
(здесь а — угол поворота на диаграмме трансформации однородной линии).
Описанная трансформация возможна только тогда, когда, во-первых, окружность К, проходящая через точки
вся расположена в правой полуплоскости, и, во-вторых, когда волновое сопротивление
имеет значение, которое можно получить на практике.
Рис. 53.1. Трансформация сопротивления
в сопротивление
осуществляемая с помощью отрезка однородной линии.
Рис. 53.2. Трансформация сопротивлении
в сопротивление
осуществляемая с помощью двух соответствующим образом выбранных отрезков однородных линий.
Второй пример. На рис. 53.2 показан другой способ согласования. Им можно воспользоваться в том случае, когда соотношение сопротивлений
менее благоприятно, чем в случае, представленном на рис. 53.1. Построения в данном случае выполняются следующим образом. Через точку
проводится произвольная окружность
с центром на действительной оси, пересекающая последнюю в точке
причем значение
должно быть меньше значения действительной части сопротивления
Затем через точки
проводится вторая окружность
центр которой также расположен на действительной оси. Из рис. 53.2 видно, что с помощью отрезка однородной линии с волновым сопротивлением
соответствующим окружности трансформации
сопротивление
можно преобразовать в сопротивление
а с помощью другого отрезка однородной линии с волновым сопротивлением
соответствующим окружности
сопротивление
преобразовать в сопротивление
Экспериментируя, можно легко убедиться в том, что необходимые значения волновых сопротивлений
и
всегда получаются на практике, если только сопротивление
вьгбрано достаточно малым. Следовательно, такой вид трансформации всегда выполним.
Третий пример. На рис. 53.3 показан еще один способ согласования. Окружность
проходящая через точку
с центром на действительной оси проводится здесь так, чтобы она проходила также через точку, изображающую сопротивление, равное действительной части сопротивления
Рис. 53.3. Трансформации сопротивления
в сопротивление
осуществляемая посредством отрезка однородной линии и последовательно включенной емкости.
Рис. 53.4. Трансформация сопротивления
в сопротивление
осуществляемая посредством отрезка однородной линии и параллельно включенной емкости.
Таким образом, с помощью отрезка линии с волновым сопротивлением
соответствующим окружности трансформации
сопротивление
может быть трансформировано в
и затем сопротивление
с помощью последовательной емкости величиной
равной мнимой части сопротивления
в сопротивление
В двухпроводных линиях последовательную емкость легко получить, разрывая один из проводников.
Четвертый пример. В случае, изображенном на рис. 53.4, через точку
проводится окружность
которая касается мнимой оси в начале координат. С помощью соответствующей параллельно включенной емкости сопротивление
трансформируется в сопротивление
Затем проводится окружность трансформации однородной линии, проходящая через точки
и сопротивление
отрезком этой линии трансформируется в сопротивление
Уже из четырех рассмотренных выше примеров видно,
что существует бесчисленное количество способов согласования. Выбор способа необходимо производить так, чтобы обеспечивались:
1) простота согласующего устройства,
2) возможно меньшая зависимость трансформации согласования от частоты,
3) минимальные потери активной мощности в трансформирующих звеньях.
Для выполнения второго и третьего из перечисленных выше пунктов нужно стремиться к тому, чтобы, во-первых, по возможности сократить общую длину трансформирующих звеньев и, во-вторых, избежать резкого увеличения токов и напряжений, так как потери в активных сопротивлениях, включенных в линию, пропорциональны квадрату тока, а потери в диэлектриках — квадрату напряжения. Возрастание токов и напряжений приводит к большим потерям активной мощности. Кроме того, увеличение тока и напряжения указывает на наличие резонансов, при которых имеет место большая частотная зависимость.
Такие пики тока и напряжения легко обнаружить с помощью диаграммы трансформации, учитывая, что передаваемая активная мощность
выражается равенством
где
означают соответственно сопротивление и проводимость в выбранной отсчетной точке. Если проследить за изменением действительной части сопротивления
вдоль всего трансформирующего звена, то можно установить место возрастания тока. То же самое относится к напряжению и проводимости. В самом деле, в тех точках, где действительные части
особенно малы, токи и напряжения резко увеличиваются. Если, например, в случае рис. 53.2 R очень мало, то это указывает на возрастание тока и, следовательно, применение трансформации такого рода нецелесообразно.
Идеальной в отношении потерь и частотной зависимости, как правило, является такая трансформация, при которой сопротивление
кратчайшим путем переводится в сопротивление
а соответствующая сопротивлению точка диаграммы при перемещении вдоль трансформирующего звена нигде не подходит близко к мнимой оси.
Нередко между генератором и нагрузкой включается однородная линия значительной длины. В этом случае во
избежание слишком большой частотной зависимости и потерь активной мощности сопротивление нагрузки
в точке подключения трансформируется в волновое сопротивление
этой линии и только в начале линии сопротивление
трансформируется в сопротивление
Согласование с переходом к сопротивлению
как это видно из рис. 53.2, можно произвести с помощью соответствующего отрезка линии с волновым сопротивлением
Можно также сопротивление
непосредственно подключить к линии с волновым сопротивлением
Рис. 53.5. Трансформация сопротивления
которому соответствует КСВН, равный к, в волновое сопротивление этой линии. Такую трансформацию можно осуществить посредством линейного трансформатора с коэффициентом трансформации, равным
Рис. 53.6. Трансформация, осуществляемая четвертьволновым отрезком линии.
Если при этом сопротивление
обусловливает в линии коэффициент стоячей волны по напряжению
то согласование, как об этом уже говорилось в § 27, можно осуществить посредством любого линейного трансформатора с коэффициентом трансформации, равным
Часто для осуществления такой трансформации в однородных двухпроводных линиях с волновым сопротивлением
применяются четвертьволновые отрезки линии с меньшим волновым сопротивлением
Такое звено, как показывает расчет, представляет собой линейный трансформатор с коэффициентом трансформации
Зажимы трансформатора, соответствующие меньшему значению напряжения, расположены непосредственно в месте скачка волнового сопротивления, так что при согласовании отрезок линии с меньшим волновым сопротивлением нужно включать так, чтобы его край, обращенный к нагрузке, совпадал с узлом напряжения (рис. 53.6).
Используя семейство кривых (рис. 33.4 и 33.5), всегда можно осуществить согласование и с помощью любых других, нечетвертьволновых линий.