Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 125. Флуктуационно-диссипационная теорема для нескольких величинФДТ легко может быть обобщена на случай, когда рассматриваются одновременно несколько флуктуирующих величин Обобщенные восприимчивости определяются в таком случае по отклику системы на возмущение вида
и представляют собой коэффициенты в линейной связи между фурье-компонентами средних значений
Изменение энергии системы выражается через внешнее возмущение согласно соотношению
Эта формула, как и (123,10), обычно служит в конкретных применениях теории для установления фактического соответствия между величинами Спектральные плотности флуктуаций вводятся по средним значениям симметризованных операторных произведений:
обобщающих выражение (122,8). Вычисление этого среднего как диагонального
Пусть на систему действует периодическое возмущение, в котором
Отклик системы на это возмущение:
Подставив (125,6-7) в (125,3) и усреднив по периоду возмущения, получим вместо (123,11) следующее выражение для диссипации энергии:
С другой стороны, вычисление, аналогичное выводу (124,7), дает
а сравнив с (125,8), получим
Наконец усреднив (125,5) и (125,9) по распределению Гиббса, как это было сделано в предыдущем параграфе, найдем следующую формулу, обобщающую флуктуационно-диссипационную теорему (124,9):
Аналогично формулам (124,11-12) можно выразить и формулу (125,10) через фиктивные случайные силы, действие которых дало бы результат, эквивалентный самопроизвольным флуктуациям величин
и далее
Подставив сюда (125,10), получим
Полученные результаты позволяют сделать определенные заключения о свойствах симметрии обобщенных восприимчивостей Но вещественная Таким образом, приходим к окончательному результату:
Вид этих соотношений несколько меняется, если тело находится во внешнем магнитном поле Н. Волновые функции системы в магнитном поле не вещественны, а обладают свойством
и выражение в правой части (125,9) не меняется при перестановке индексов i, k лишь при условии одновременного изменения знака Н. Поэтому мы приходим к соотношению
Еще одно соотношение дает формула Крамерса—Кронига (123,14), в силу которой имеет место связь вида
(все
Пусть, наконец, среди величин
или для тела в магнитном поле
Все эти соотношения можно, разумеется, получить и из формулы (125,10) как следствие временной симметрии флуктуаций. Так, если две величины Тогда и правая часть формулы (125,10) должна быть симметрична по тем же индексам, и мы снова приходим к результату (125,13). Такой вывод свойств симметрии обобщенных восприимчивостей аналогичен выводу принципа симметрии кинетических коэффициентов в § 120; мы увидим ниже, что формулы (125,13-16) можно рассматривать как обобщение этого принципа. Связь обобщенных восприимчивостей с кинетическими коэффициентами выясняется путем сопоставлений ФТД с теорией квазистационарных флуктуаций нескольких величин. Выпишем соответствующие формулы, не повторяя заново всех рассуждений, подобных произведенным в конце предыдущего параграфа для случая одной величины. Статические значения восприимчивостей связаны с коэффициентами разложения энтропии равенствами
Поэтому смещение состояния равновесия при воздействии на систему статических сил
Макроскопические уравнения движения неравновесной системы, находящейся под действием квазистатических сил
отличающемся от (120,5) заменой Подставивв
откуда ввиду произвольности
или
Этим и устанавливается искомая связь между Величины по определению симметричны по своим индексам (как производные Поэтому из симметрии Рассматривая
Если же определить случайные силы
Это выражение отличается от (122,21) тем же множителем (124,19), обращающимся в единицу в классическом пределе.
|
1 |
Оглавление
|