Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 146. Флуктуации параметра порядкаУже неоднократно указывалось, что самая точка фазового перехода второго рода является в действительности особой точкой для термодинамических функций тела. Физическая природа этой особенности состоит в аномальном возрастании флуктуаций параметра порядка, в свою очередь связанном с уже упоминавшейся пологостью минимума термодинамического потенциала вблизи точки перехода. Легко найти закон этого возрастания (в рамках рассматриваемой теории Ландау). При этом будем считать, что изменение симметрии при переходе описывается всего одним параметром Минимальная работа, требуемая для вывода системы из равновесия при заданных постоянных значениях давления и температуры, равна изменению ДФП ее термодинамического потенциала 2). Поэтому вероятность флуктуации при постоянных Р и Т:
Будем обозначать в этом параграфе равновесное значение параметра
С помощью (144,6) выразим производную
Отсюда средний квадрат флуктуации
Согласно (144,8) он возрастает при Для более глубокого выяснения характера и смысла этой расходимости, определим пространственную корреляционную функцию флуктуаций параметра порядка. При этом нас будут интересовать длинноволновые флуктуации, в которых флуктуирующая величина медленно меняется вдоль объема тела; именно такие флуктуации, как мы увидим ниже, аномально возрастают вблизи точки перехода. Для неоднородного тела (каковым оно является при учете неоднородных вдоль его объема флуктуаций) термодинамический потенциал тела должен был бы быть представлен в виде интеграла Вблизи точки перехода зависящие от Согласно теореме о малых добавках можно поэтому сразу написать такое же разложение для потенциала
с теми же коэффициентами, но лишь выраженными через другую переменную — вместо Т (потенциал Разложение (146,3) относится к однородной среде. В неоднородном же теле оно содержит не только различные степени самой величины
При этом первые из них при интегрировании по объему сводятся ко вторым. Окончательно находим, что написанную выше функцию Q надо дополнить членами вида
(как всегда, по дважды повторяющимся векторным индексам подразумевается суммирование). Мы ограничимся ниже простейшим случаем (отвечающим кубической симметрии при
Очевидно, что для устойчивости однородного тела должно быть Рассматривая флуктуации при заданных
поскольку минимальная работа, требуемая в этих условиях для вывода системы из равновесия есть Рассмотрим для определенности флуктуации в симметричной фазе (в отсутствие поля
Далее, поступим аналогично тому, как это делалось в § 116. Разложим флуктуирующую величину
Ее градиент
При подстановке этих выражений в (146,6) интегрирование по объему обращает в нуль все члены, за исключением лишь тех, которые содержат произведения
и отсюда
(ср. переход от (116,10) к (116,12)). Мы видим, что при Подчеркнем, что сама формула (146,8) применима лишь при достаточно больших длинах волн
Она вычисляется как сумма
или, переходя к интегрированию по
Используя формулу фурье-преобразования, указанную в примечании на стр. 390, находим (при
где
Величину При Подчеркнем, во избежание недоразумений, что ранее написанное выражение (146,2) определяет флуктуации параметра
применимой при любом конечном объеме V. Отметим, что в самой точке При этом средний квадрат Мы можем теперь сформулировать условие, определяющее область применимости развитой здесь теории флуктуаций, основанной на разложении (146,5). В качестве такого условия следует потребовать, чтобы был мал (по сравнению с характерным значением
или (взяв
А. П. Леванюк, 1959; В. Л. Гинзбург, I960). Определение температурных зависимостей в полученных выше формулах требовало также и разложения по степеням
Условия (146,14-16), обеспечивая достаточную малость флуктуаций, являются в то же время условием применимости всей вообще теории фазовых переходов Ландау, изложенной в предыдущих параграфах. Мы видим, что лишь при соблюдении неравенства (146,16) существует температурная область, в которой эта теория справедлива. В таких случаях остаются в силе выводы теории относительно правил отбора допустимых изменений симметрии при переходах. Но в отношении температурной зависимости термодинамических величин все равно неизбежно имеется узкая область вблизи Выводы этой теории надо, следовательно, относить лишь к состояниям обеих фаз вне указанного интервала температур. Так, полученные в § 143 выражения для скачков термодинамических величин надо понимать как разности их значений на обеих границах этого интервала. Непосредственную окрестность точки В изложенных вычислениях не учитывалась специфика упругих свойств твердого тела, отличающего его от жидкости. Не учитывался также эффект деформации тела, появляющийся в результате возникновения в нем порядка (этот эффект будем называть стрищией). В рамках теории Ландау эти эффекты не отражаются на выводах, изложенных в предыдущих параграфах. Совместное действие обоих указанных факторов может, однако, существенно отразиться на флуктуациях параметра порядка, а тем самым на характере фазового перехода. Исследование этого вопроса требует широкого применения теории упругости и потому выходит за рамки данного тома. Мы ограничимся здесь лишь указанием некоторых результатов. Стрикционная деформация может быть (в зависимости от симметрии кристалла) линейна или квадратична по параметру порядка. Характер влияния упругих свойств тела на фазовый переход в этих случаях различен. В случае линейной стрикции обозначим посредством у порядок величины коэффициентов пропорциональности между компонентами тензора деформации ( Длинноволновые флуктуации К другим результатам приводит квадратичная стрикция. Этот эффект тоже подавляет флуктуации, но в более слабой степени. Если без учета стрикции в точке перехода теплоемкость обращалась бы в бесконечность (см. § 148), то квадратичная стрикция приводит вместо этого к появлению небольшого скачка энтропии, т. е. фазовый переход становится переходом первого рода, близким к второму; теплоемкость остается при этом конечной, хотя и достигает аномально больших значений. ЗадачаОпределить корреляционный радиус флуктуаций параметра порядка во внешнем поле h при Решение. Равновесное значение
Для корреляционной функции получается прежний результат (146,11) с корреляционным радиусом
|
1 |
Оглавление
|