Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 148. Критические индексыСуществующая теория фазовых переходов второго рода основана на некоторых хотя и не доказанных строго, но вполне правдоподобных предположениях. Она опирается, конечно, и на подтверждение этих предположений эмпирическими данными, а также результатами численных расчетов на определенных простых моделях. Эти данные дают основание считать, что при Обращение
(где
откуда
т. е. коэффициент теплового расширения обращается в бесконечность по тому же закону, что и Как легко заметить, произведенный вывод состоит в приравнивании нулю расходящейся части производной от S вдоль кривой точек перехода. Естественно поэтому, что формула (148,1) совпадает по форме с равенством (143,10) (полученным путем дифференцирования вдоль той же кривой равенства
т. e. изотермическая сжимаемость тоже обращается в бесконечность (адиабатическая же сжимаемость в силу (16,14) остается конечной). Что касается теплоемкости
Подчеркнем, что изложенные результаты существенно связаны с тем, что точки фазового перехода второго рода заполняют целую линию на плоскости Р, Т (причем наклон этой линии конечен). Представим температурную зависимость теплоемкости во флуктуационной области в виде
(где снова Закон стремления к нулю равновесного значения параметра порядка в несимметричной фазе запишем как
По самому своему определению показатель Для описания же свойств самих флуктуаций параметра
и показатель
где d — размерность пространства ( Показатели степеней в законах (148,4-7) называют критическими индексами. Следует подчеркнуть, что степень точности, с которой связан дальнейший вывод соотношений между критическими индексами, не позволил бы различать логарифмические множители на фоне степенных. В этом смысле, например, нулевой показатель может отвечать как стремлению величины к постоянному пределу, так и ее логарифмическому возрастанию. Еще ряд индексов вводится для описания свойств тела во флуктуационной области при наличии внешнего поля h. При этом следует различать области полей, являющихся «слабыми» или «сильными» в смысле, указанном в конце §
К этой же области можно отнести и введенные выше индексы: законы (148,4-6), определенные для нулевого поля, относятся, конечно, и к предельному случаю слабых полей. Для обратного же случая сильных полей введем критические индексы, определяющие зависимость термодинамических величин и корреляционного радиуса от поля:
(для определенности полагаем, что Универсальность предельных законов поведения вещества во флуктуационной области вблизи точки фазового перехода второго рода в том смысле, о котором шла речь в предыдущем параграфе, означает такую же универсальность критических индексов. Так, следует ожидать, что их значения одинаковы для всех переходов с изменением симметрии, описывающимся всего одним параметром порядка. Критические индексы связаны друг с другом рядом точных соотношений. Часть из них является почти прямым следствием определений различных индексов; с вывода этих соотношений мы и начнем. В § 144 было указано, что включение внешнего поля
и приравнивание обеих величин дает
С другой стороны, тот же интервал размытия можно оценить из требования, чтобы полевая часть термодинамического потенциала
Далее воспользуемся очевидным обстоятельством, что на краю области размытости перехода (т. е. при условии (148,12)) можно с равным правом выражать каждую термодинамическую величину через температуру t или через поле Поэтому, например, имеем здесь
а выразив h через t с помощью (148,12), находим равенство
(В. Widom, 1964). Таким же способом, исходя из двух представлений теплоемкости
Равенства (148,14-15) связывают друг с другом индексы, определяющие температурную зависимость термодинамических величин в слабых полях и их зависимость от h в сильных полях. Аналогичное равенство получается тем же способом для индексов, определяющих поведение корреляционного радиуса:
Наконец, еще одно соотношение можно получить путем оценки выражений, стоящих в обеих сторонах формулы (146,13). Согласно (146,2) и определению (148,8) средний квадрат флуктуации в заданном объеме V:
Интеграл же от корреляционной функции определяется областью пространства
Сравнение обоих выражений приводит к равенству
Таким образом, мы получили пять соотношений, связывающих между собой восемь индексов. Эти соотношения позволяют, следовательно, выразить все индексы всего через три независимых. Отсюда можно, в частности, сделать указывавшееся уже заключение об одинаковости значений «температурных» индексов Из соотношений (148,13) и (148,16) следует затем независимость от знака Полученные результаты позволяют сделать некоторые заключения о термодинамических функциях системы при произвольном соотношении между Представим эту функцию в виде
(при заданном Р). Выбор первого аргумента функции f диктуется условием (148,12), разделяющим случаи слабых и сильных полей (причем, согласно (148,14), заменено
где В сильных полях
Более того, при В слабых полях при
Понятие слабого поля предполагает 0. При заданном отличном от нуля значении t нулевое значение поля не является особой точкой термодинамических функций. Поэтому функция Естественная формулировка этого свойства, однако, требовала бы записи Аналогичные соображения можно применить и к корреляционной функции флуктуаций параметра порядка. Так, в отсутствие поля она зависит, помимо расстояния
т. е. с помощью функции всего одной переменной ЗадачаНайти закон изменения с температурой при Решение. С большей точностью, чем в (148,1-2), напишем при
где a, b — постоянные. Подставив эти выражения в (16,9), найдем
Если
|
1 |
Оглавление
|