Главная > ОБШАЯ ТЕОРИЯ ВИХРЕЙ (В.В.Козлов)
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

1. Напомним, что непостоянная функция f:MnR называется первым интегралом (или просто интегралом) динамической системы x˙=v(x),xMn, если f(x(t)) const для всех движений x(t). Если f дифференцируема, то последнее можно записать в виде условия f˙=fxv0.

Согласно теореме о выпрямлении, в малой окрестности любой точки x0Mn, не являющейся положением равновесия (v(x0)eq eq0), всегда существуют координаты x1,,xn, в которых дифференциальные уравнения приобретают простейший вид x˙1=1, x˙2==x˙n=0. Поэтому координаты x2,,xn составляют \»полный\» набор независимых интегралов: любой интеграл — функция от x2,,xn. Проблема интегрирования дифференциальных уравнений трактовалась классиками (вплоть до работ Пуанкаре) исключительно с точки зрения явных формул для интегралов. Эта задача, однако, чисто аналитическая, и ее решение никак не связано с особенностями поведения фазовых траекторий. Оказывается, в ряде случаев можно указать простые явные формулы для локальных интегралов, в то время как в целом динамическая система вовсе не имеет первых интегралов.

Вот простой пример. Пусть M=Tnn-мерный тор с угловыми координатами φ1,,φnmod2π; динамическая система задается уравнениями
φ˙k=ωk= const ,1kn,

причем частоты ω1,,ωn несоизмеримы: если kiωi=0 с целыми ki, то все ki равны нулю. Отметим, что почти все точки (ω1,,ωn)Rn обладают этим свойством. Пусть f:TnR гладкий интеграл системы (1.1). Разложим эту функцию в ряд Фурье f=fkei(k,φ)(kZn) и продифференцируем в силу системы (1.1): f˙=fki(w,k)ei(k,φ)=0. Так как (ω,k)eq0 при всех keq0, то ff0= const. Можно показать, что система (1.1) не имеет непостоянных непрерывных (и даже измеримых) интегралов. Дело в том, что каждая фазовая траектория заполняет тор Tn всюду плотно.

С другой стороны, для каждого вектора ωeq0 найдется n — 1 ортогональный ему линейно независимый вектор a1,,an1 Rn:(a1,ω)==(an1,ω)=0. Но тогда функции f1= =(a1,φ),,fn1=(an1,φ) составят \»полный\» набор независимых интегралов. Правда, все они многозначны на Tn.
2. Пусть F:M2nR — первый интеграл гамильтоновой системы z˙=vH(z). Оказывается, если dF(z0)eq0, то в некоторой окрестности точки z0M существуют такие канонические координаты x1,,xn,y1,,yn, что F(x,y)=y1). Это утверждениегамильтонов вариант теоремы о выпрямлении фазовых траекторий (доказательство можно найти, например, в [157]).

В этих координатах x,y функция H не зависит от x1. Таким образом, если зафиксировать значение F=y1=c, система уравнений x˙k=H/yk,y˙k=H/xk(k2) будет гамильтоновой с n1 степенью свободы. Итак, один интеграл позволяет понизить размерность фазового пространства на две единицы (а не на одну, как в общем случае). Одна единица пропадает при фиксировании значения F=c, а вторая — за счет исключения сопряженной циклической переменной x1. Однако эффективное использование интеграла F для понижения порядка упирается в задачу явного интегрирования гамильтоновой системы z˙=vF(z).

Эти замечания можно обобщить: если система имеет s независимых интегралов, попарные скобки Пуассона которых обращаются в нуль, то локально она приводится к системе с ns степенями свободы. Понижение порядка гамильтоновых систем с неинволютивным набором интегралов обсуждается в книге [12].

3. В приложениях обычно имеют дело с аналитическими гамильтоновыми системами: фазовое пространство M2n наделено структурой аналитического многообразия, скобка Пуассона любых двух аналитических функций аналитична на M2n; наконец, гамильтониан также является аналитической функцией. В этой ситуации наиболее естественно рассматривать задачу о наличии интегралов, являющихся аналитическими функциями на M2n. Если аналитические функции независимы в одной точке, то они независимы почти всюду. Класс функций, аналитических на M, будем обозначать Cω(M) (или просто Cω ).

Однако следует учитывать, что аналитическая гамильтонова система может иметь интегралы класса Cr, но не иметь интегралов из класса Cr+1 (мы не исключаем значение r=0 : непрерывную функцию назовем интегралом, если она локально непостоянна и принимает постоянные значения на каждой траектории). Покажем это на примере неавтономной гамильтоновой системы с одной степенью свободы с функцией Гамильтона H=αy+ +f(x,t), где α — вещественный параметр, f — аналитическая 2π периодическая функция переменных x и t. Так как H периодична по x и t, то естественно принять прямое произведение R×T2={y; x,tmod2π} в качестве расширенного фазового пространства.
Запишем в явном виде уравнения Гамильтона:
x˙=α,y˙=fx=F(x,t).

Они, очевидно, интегрируются в квадратурах: x=αt+x0,y= =y00tF(ατ+x0,τ)dτ.

Будем искать первый интеграл системы (1.2) в виде y+g(x,t), где g:T2R — некоторая функция, которая должна удовлетворять уравнению
gt+αgx=F(x,t).

Пусть F=m,nFmnexpi(mx+nt),g=m,ngmnexpi(mx+nt). Тогда gmn=Fmn/(i(mα+n)).

Если функция f аналитична, то |Fmn|ceρ(|m|+|n|) с некоторыми положительными постоянными c,ρ. С другой стороны, как известно из теории диофантовых приближений, для почти всех α (в смысле меры Лебега на R ) справедлива оценка |mα+n|k(|m|+ +|n|)γ(k,γ= const >0). Поэтому коэффициенты gmn также экспоненциально быстро убывают с ростом |m|+|n|. Следовательно, для почти всех α тригонометрический ряд Fmni(mα+n)ei(mx+nt)

сходится к аналитическому решению уравнения (1.3). В частносги, уравнения Гамильтона (1.2) допускают однозначный аналитический интеграл.

Однако если α достаточно точно приближается рациональными числами, то уравнение (1.3) может иметь периодические решения лишь конечной гладкости или не иметь их вовсе.

Обобщая эти рассуждения, можно указать такую аналитическую функцию f:T2R и такие всюду плотные в R множества Mω,M,,Mk,,M0,M, что:
— при αMω уравнения Гамильтона (1.2) имеют аналитический однозначный интеграл;
— при αM существует бесконечно дифференцируемый интеграл, но нет интегралов из класса Cω;
— при αMk существует интеграл класса Ck, но нет интегралов из класса Ck+1;
— при αM0 уравнения (1.2) имеют только локально непостоянную непрерывную инвариантную функцию;
— при αM нет даже непрерывных интегралов.
Это утверждение в качестве гипотезы высказано в работе [88]. ‘ам же доказано, что множества Mω и Math input error всюду плотны в R. Последнее вытекает из наличия фазовой траектории, плотно заполняющей расширенное фазовое пространство. В полном объеме эта гипотеза доказана в работе Н. Г. Мощевитина [134]; там же указан явный вид функции f и описано строение множеств M,,Mk,,M0,M, имеющих мощность континуума.
4. Как уже говорилось в гл. I, обычно в задачах динамики фазовое пространство M2n совпадает с пространством кокасательного расслоения конфигурационного многообразия Nn, а функция Гамильтона квадратично зависит от канонических импульсов.

Давно подмечено следующее важное обстоятельство: известные интегралы уравнений динамики — полиномы по импульсам (либо функции от этих полиномов). Так, например, нётеровы интегралы линейны по импульсам, а интегралы в гамильтоновых системах, решаемых с помощью разделения переменных, — квадратичные функции от импульсов. Это наблюдение допускает обоснование в некоторых важных частных случаях.
a) Рассмотрим движение по инерции; здесь функция Гамильтона H совпадает с кинетической энергией T. Любой аналитический интеграл F можно представить в виде ряда по однородным формам от импульсов: F=Fk, где Fk— однородная форма степени k. Из вида уравнений Гамильтона x˙=T/y,y˙=T/x вытекает, что полная производная от Fk является однородной функцией импульсов y1,,yn степени k+1. Следовательно, каждая однородная форма разложения Fk является первым интегралом. Разумеется, не все они независимы.
б) Предположим, что гамильтонова система с функцией Гамильтона H=T(x,y)+εV(x) имеет интеграл в виде ряда по степеням параметра ε :
F=Fk(x,y)εk.

Такая ситуация типична для уравнений динамики. После замены переменных
xx,yεy,tt/ε

уравнения Гамильтона с гамильтонианом T+εV перейдут в уравнения с гамильтонианом T+V, а интеграл (1.4) перейдет в функцию Fk(x,εy)εk=Φm(x,y)(ε)m, где Φm — полиномы по импульсам y. Новая гамильтонова система не зависит от ε, поэтому полиномы Φm являются ее интегралами.

Верно и обратное утверждение: если система с гамильтонианом T+V имеет полиномиальный интеграл, то система с гамильтонианом T+εV имеет интеграл в виде степенного ряда (1.4). Для доказательства воспользуемся заменой переменных, обратной к (1.5). В результате в уравнениях Гамильтона появится параметр ε. После такой замены полиномиальный интеграл с точностью до несущественного множителя станет равным F+εΦ, где F и Φ — аналитические по ε функции. Ясно, что F и Φ — интегралы уравнений Гамильтона с гамильтонианом T+εV, причем одна из функций F|ε=0 или Φ|ε=0 совпадет со старшей однородной формой исходного полиномиального интеграла.

Итак, для уравнений динамики естественно рассматривать классы интегралов в виде полиномов по импульсам с гладкими и однозначными коэффициентами на конфигурационном пространстве. Такие интеграчы будем называть полинолиальными.

Уиттекер и Биркгоф исследовали задачу о наличии полиномиальных интегралов первой и второй степени [18,163]. Отметим, что задача о полиномиальных интегралах невысокой фиксированной степени может быть решена вполне элементарными средствами. Однако если степень интеграла заранее не фиксирована, то эта задача существенно усложняется

Биркгоф рассматривал также задачу об условных полиномиальных интегралах [18, гл. II]. Это полиномы по импульсам, являющиеся интегралами лишь для некоторых фиксированных значений полной энергии.

1
Оглавление
email@scask.ru