Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Молекулярное рассеяние светаИсследование термодинамических флуктуаций ведет свое начало с работ Смолуховского (1908) и Эйнштейна (1910), посвященных теории рассеяния света на тепловых флуктуациях плотности. К возникновению флуктуаций плотности в жидкости приводит статистический характер теплового движения молекул. Релеевское светорассеяние вызывают флуктуации плотности и ориентаций в объемах, малых по сравнению с длиной световой волны. Таблица 47 (см. скан) Зависимость коэффициента диффузии и времени спин-решеточной релаксации от температуры Объем флуктуаций Согласно теории Смолуховского — Эйнштейна экспериментально измеряемый коэффициент рассеяния — коэффициент Релея
где Макроскопическая формула Лоренц — Лорентца
Если предположить, что короткодействующее взаимодействие молекул не влияет на поляризуемость, то
где Тогда
где В — постоянная. Это уравнение представляет собой молекулярное уравнение Лоренц-Лорентца, в основе которого лежит предположение, что
где
(Ландау и Лифшиц, 1951),
Очень часто в качестве независимых переменных используется не В этих переменных
и соответственно Таблица 48 Экспериментальные и теоретические значения для
величин, входящих в формулу (6.20), Первый член этого соотношения определяет коэффициент рассеяния света на адиабатических флуктуациях плотности, а второй — на изобарических флуктуациях плотности. Поляризованный свет, рассеянный на этих флуктуациях, остается полностью поляризованным. Гинзбург (1945) разделил
где деполяризуется. Учет деполяризащии приводит к следующему соотношению
где Как было показано Фабелинским (1957, 1965), второй член (6.18), зависящий от Таким образом, уравнение Смолуховского — Эйнштейна может быть записано в виде
Основные трудности расчета
В этом случае формула (6.19) приобретает вид
Фабелинский (1965) предложил метод учета дисперсии В табл. 48 представлены экспериментальные данные относительно обусловлено тем, что в теории предполагается равенство поляризуемости молекулы в жидкости и в газе, что ,45 жидкостях с водородными связями маловероятно. Очень маленькая величина При использовании в качестве источников света лазеров был обнаружен целый ряд новых явлений, в основе которых лежит релеевское рассеяние света. Эти явления получили название вынужденного комбинационного рассеяния и основали новую область науки — нелинейную оптику. Нелинейная оптика затрагивает эффекты, определяемые изменениями во времени нелинейной части коэффициента поглощения света. Напряженность поля в световой волне при изучении эффектов вынужденного рассеяния света составляет
|
1 |
Оглавление
|