Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 291 292 293 294 295 296 297 298 299 300 301 302 303 304 305 306 307 308 309 310 311 312 313 314 315 316 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
3.3. ДИСПЕРСИЯ ВЫСШЕГО ПОРЯДКАДисперсионное уширение импульсов, обсуждавшееся в разд. 3.2, обусловлено членом низшего порядка В этом разделе будут рассмотрены вместе эффекты ДГС, связанные с уравнение распространения для амплитуды А
Это уравнение можно решить, используя метод Фурье (разд. 3.2). Вместо уравнения (3.2.5) получается следующее уравнение для прошедшего поля:
где фурье-преобразование Как и следует ожидать, эволюция импульса в световоде зависит от относительных величин
где
Рис. 3.6. Формы импульсов при длительностью в фемтосекундном диапазоне. Например, На рис. 3.6 показаны формы импульсов при
Рис. 3.7. Эволюция супергауссовского импульса при что Уравнение (3.3.2) можно использовать для анализа эволюции импульсов с другими формами огибающей и начальной частотной модуляцией. В качестве примера на рис. 3.7 показана эволюция супергауссовского импульса без начальной частотной модуляции на длине волны нулевой дисперсии Чтобы вычислить
и дифференцируя его
Используя уравнение (3.3.5), из уравнения (3.2.26) найдем, что
где нормировочная постоянная определяется как
Из теоремы о свертке следует, что
Выполняя дифференцирование и переходя к пределу в уравнении (3.3.6), получаем
В случае гауссовского импульса частотной модуляцией для
Один или два раза дифференцируя это уравнение и подставляя результат в уравнение (3.39), находим, что интегрирование по
где Из уравнения (3.3.11) следует несколько интересных выводов. Вообще говоря, свой вклад в уширение импульса вносят и
Рис. 3.8. Коэффициент уширения частотно-модулированного гауссовского импульса вблизи никогда не может сжиматься. Тем не менее даже небольшое смещение частоты от частоты нулевой дисперсии может привести к начальному сжатию импульса. Эта ситуация иллюстрируется рис. 3.8, на котором изображен коэффициент уширения В области аномальной дисперсии групповых скоростей вклад
здесь мы использовали уравнения (3.1.5) и (3.3.3). Линейная зависимость среднеквадратичной длительности импульса от длины распространения при больших Уравнение. (3.3.11) можно обобщить на случай частично когерентного света [10]. Спонтанное излучение всех источников света вызывает случайные амплитудные и фазовые флуктуации, которые приводят к некоторой конечной ширине линии (определяемой уравнением (3.2 16) для частотно-модулированного гауссовского импульса), ее влиянием на уширение импульса можно пренебречь. Однако многие источники света, используемые в оптической связи (такие, как светодиоды и многомодовые полупроводниковые лазеры), не удовлетворяют этому условию; становится необходимым учитывать действие ширины линии источника В случае гауссовского спектра уравнение (3.3.11) принимает обобщенную форму [10]
где
|
1 |
Оглавление
|