Главная > Солнечные элементы: Теория и эксперимент
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

1.3. ВЫВОД УРАВНЕНИЯ ПЕРЕНОСА

В общем случае плотность тока представляет собой сумму дрейфовой и диффузионной составляющих

Уравнения (1.6) и (1.7) соответствуют электронному и дырочному токам, общая же плотность тока Для описания процесса переноса носителей заряда эти уравнения достаточно дополнить уравнениями непрерывности. Условия сохранения заряда в бесконечно малом объеме полупроводника можно представить в следующем виде:

Поскольку в рассматриваемой модели в результате межзонных переходов генерируются злектронно-дырочные пары, то Исходя из

условия сохранения электронейтральности и используя уравнения (1.8) — (1.10), можно показать, что

где — концентрации носителей при тепловом равновесии. С помощью уравнений (1.6) и (1.7) получаем одномерные уравнения переноса

В общем случае уравнения необходимо решать совместно с уравнением Пуассона. Что касается солнечных элементов, то вследствие выполнения условий (либо уравнения переноса для дырок и электронов, как правило, можно решать раздельно. Кроме того, в большинстве случаев мы полагаем, что система находится в стационарном состоянии (как и при определении времени жизни носителей), поэтому и для нахождения концентрации неосновных носителей заряда достаточно решить одно из уравнений переноса, например

    (1.14)

которое справедливо для материала -типа проводимости при выполнении соотношения Следует отметить, что при возможности раздельного решения уравнений переноса слагаемое, в которое входит исключается. По данному вопросу опубликованы исчерпывающие сведения [Smith, 1968; Jonscher, 1960]. Уравнения переноса неосновных носителей заряда в стационарном и нестационарном состояниях получены для нескольких идеальных конфигураций источника зарядов и стока [Van Roosbroeck, 1955].

Если концентрация инжектируемых неосновных носителей заряда возрастает и становится сравнима с концентрацией основных носителей (это происходит при сильной облученности солнечным светом, превышающей стократную, или при высоком прямом напряжении смещения), то ранее полученное уравнение переноса теряет силу. Условия высокого уровня инжекции обсуждаются в 1.5.3.

1
Оглавление
email@scask.ru