ОБРАЗОВАНИЕ КОМЕТНЫХ ФОРМ

Выделяемые из ядра от нагрева Солнцем газовые молекулы или отделившиеся от больших глыб пылинки окружают ядро газопылевой атмосферой, образующей голову кометы. Атмосфера эта неустойчива, так как малое ядро кометы не в состоянии удержать ее частицы, зато воздействие Солнца на них полноценно — оно состоит в гравитационном притяжении и отталкивании. Физическая природа отталкивания не всегда ясна (см., однако, с. 584), но в ряде случаев вполне объясняется световым давлением. Последнее придает частице ускорение вдоль радиуса-вектора, обратно пропорциональное квадрату расстояния от Солнца (так же, как и гравитационное воздействие). Поэтому можно рассматривать кометную частицу как бы находящейся под действием некоторого эффективного ускорения к Солнцу:

где R — отталкивательное ускорение, в то время как компактное ядро кометы подчиняется чисто гравитационному ускорению, равному единице.

Если , то движение частицы будет происходить по гиперболе, обращенной вогнутостью к Солнцу, или по эллипсу в зависимости от скорости в момент выброса. При на частицу не действует никакая сила и ее движение происходит по инерции, прямолинейно. Наконец, при частица будет двигаться по гиперболе, выпуклой в сторону Солнца.

В результате из головы кометы происходит непрестанное истечение вещества по траекториям, форма которых зависит от эффективного ускорения . Так образуются кометные хвосты различной формы.

Выбрасываемые из головы и движущиеся с определенным ускорением частицы расположатся относительно головы вдоль некоторой кривой, именуемой синдинамой (рис. 231). Согокупность синдинам, охватывающих все наличные значения , образует хвост кометы в форме коноида с осью, отклоняющейся от продолженного радиуса-вектора кометы тем меньше, чем больше R. Хвост будет тем уже, чем меньше разнообразие значений R.

Рис. 231. Схема образования синдинам кометы. Ядро кометы движется по орбите ОП около Солнца S. В точках орбиты из кометы выбрасываются с одинаковыми ускорениями частицы, которые в момент, когда ядро кометы находится в П, выстраиваются вдоль снндинамы . Для других значений ускорения снндинамы будут располагаться вдоль ветвей

Рис. 232. Схема образования синхрон кометы. Ядро кометы движется вокруг Солнца по орбите ОП. В точке О из него взрывом выбрасываются пылевые частицы с самыми разнообразными ускорениями. Все эти частицы, когда ядро кометы достигает точки П, располагаются вдоль совокупности точек образующих синхрону (концевую синхрону), которая приблизительно представляется прямой линией, проходящей через голову кометы. Для других взрывов синхроны будут располагаться вдоль других прямых. Если во время взрыва значения R были разнообразны, начиная от нуля, синхрона начинается от ядра кометы к называется полной

Но возможен хвост иного типа — как совокупность расположения частиц, выброшенных из ядра кометы в некоторый момент и движущихся после этого с самыми разнообразными ускорениями (рис. 232). Такая совокупность называется синхроной, причем если было несколько выбросов, то и синхрон будет несколько. Все они располагаются приблизительно в форме прямых полосок, пересекающихся в ядре. В том случае, когда частицы подвергаются разным ускорениям R вплоть до нуля, синхрона будет начинаться у самой головы кометы.