Главная > ВОЛНОВЫЕ ПРОЦЕССЫ. ОСНОВНЫЕ ЗАКОНЫ (И.Е.Иродов)
<< Предыдущий параграф
Пред.
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

Закон Бугера. Прохождение световой волны через вещество сопровождается потерей энергии этой волны, затрачиваемой на возбуждение колебаний электронов (точнее, на изменение их состояния в атоме). Частично эта энергия возвращается излучению в виде вторичных волн, порождаемых колеблющимися электронами; частично же она переходит в другие формы энергии (во внутреннюю энергию вещества).

Поэтому интенсивность света при прохождении через обычное вещество уменьшается – свет поглощается в веществе. Поглощение света можно описать с энергетической точки зрения, не вникая в механизм взаимодействия света с атомами вещества, чем мы и воспользуемся.

Пусть через однородное вещество распространяется параллельный световой пучок. Выделим мысленно в этом веществе бесконечно тонкий плоский слой толщины $\mathrm{d} x$ (рис. 7.9). При прохождении этого слоя интенсивность света уменьшится так, что ее убыль можно представить как $-\mathrm{d} I$. Ясно, что эта величина будет пропор-
Рис. 7.9

циональна интенсивности в данном поглощающем слое и его толщине $\mathrm{d} x$, т. е.
\[
-\mathrm{d} I=x I \mathrm{~d} x,
\]

где $x$ – коэффициент поглощения, он характеризует поглощающие свойства вещества. Разделив переменные, получим: $-\mathrm{d} I / I=\chi \mathrm{d} x$.

После интегрирования в пределах от $I_{0}$ до $I$ и от 0 до $x$ найдем: $\ln \left(I / I_{0}\right)=-\varkappa x$, откуда

Это и есть закон Бугера. Таким образом, интенсивность света при прохождении однородного вещества уменьшается по экспоненциальному закону.

Заметим, что в случае точечного источника света, находящегося в однородной поглощающей среде, предыдущие рассуждения следует повторить, но только не для интенсивности $I$, а для светового потока $Ф$. И в качестве исходного бесконечно тонкого слоя теперь следует выбрать сферический слой с радиусами от $r$ до $r+\mathrm{d} r$. В результате приходим к аналогичному (7.18) закону:
\[
\Phi=\Phi_{0} \mathrm{e}^{-\varkappa r},
\]

где $\Phi_{0}$ – световая мощность источника (или его световой поток при $r \rightarrow 0$ ).
Pис. 7.10
О коэффициентах поглощения. Для всех веществ поглощение имеет селективный характер, т. е. коэффициент поглощения х зависит от длины волны света (в вакууме). Для жидких и твердых веществ зависимость $x(\lambda)$ имеет вид, подобный изображенному на рис. 7.10. Т. е. сильное поглощение обнаруживается в достаточно широком интервале длин волн.
Совсем иначе ведет себя коэффициент $x(\lambda)$ в случае газов или паров металлов при невысоком давлении. Здесь для всех длин волн коэффициент $x \approx 0$, и лишь для очень узких спектральных интервалов $\delta \lambda$ (порядка нескольких тысячных нм) обнаруживает резкие максимумы (рис. 7.11). Эти максимумы соответствуют резонансным частотам колебаний электронов внутри атомов, которые практически не взаимодействуют друг с другом.

При повышении же давления максимумы поглощения все больше расширяются, и при высоких давлениях спектр $x(\lambda)$ приближается к

Рис. 7.11 спектрам поглощения жидкостей. Это связано с ростом взаимодействия между атомами.

В заключение отметим, что можно создать такое состояние атомов вещества, при котором коэффициент $x$ становится отрицательным, и прохождение света через вещество в таком (инверсионном, как говорят) состоянии сопровождается усилением его интенсивности. Именно это и осуществляется в лазерах.

Categories

1
Оглавление
email@scask.ru