Пред.
1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127 128 129 130 131 132 133 134 135 136 137 138 139 140 141 142 143 144 145 146 147 148 149 150 151 152 153 154 155 156 157 158 159 160 161 162 163 164 165 166 167 168 169 170 171 172 173 174 175 176 177 178 179 180 181 182 183 184 185 186 187 188 189 190 191 192 193 194 195 196 197 198 199 200 201 202 203 204 205 206 207 208 209 210 211 212 213 214 215 216 217 218 219 220 221 222 223 224 225 226 227 228 229 230 231 232 233 234 235 236 237 238 239 240 241 242 243 244 245 246 247 248 249 250 251 252 253 254 255 256 257 258 259 260 261 262 263 264 265 266 267 268 269 270 271 272 273 274 275 276 277 278 279 280 281 282 283 284 285 286 287 288 289 290 291 292 293 294 295 296 След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
В этой работе изучается класс дискретных интегрируемых систем, которые имеют близкое отношение к задачам, возникающим в математической физике, таким, как модель Гейзенберга для классических спинов или задача о биллиарде во внутренности эллипсоида. Дискретную систему можно рассматривать как итерации симплектического отображения, где время Для описания дискретной системы возьмем в качестве исходной точки вариационный принцип для функционала Здесь Это описание может рассматриваться как дискретный аналог принципа Гамильтона В качестве примера упомянем цепочку Гейзенберга с классическими спинами, где и здесь Соответствующую цепочку квантовых спинов Основной задачей, которая будет обсуждаться в первом параграфе работы, является цепочка ортогональных матриц. Пусть где ляется задача Эйлера для свободного движения твердого тела, которая была обобщена Арнольдом для произвольных размерностей. Можно также использовать положительный лагранжиан Для случаев Укажем подход, лежащий в основе решения этой задачи. Он заключается в построении изоспектрального отображения из класса матриц Нахождение класса матриц ( является изоспектральным отображением, поскольку Хотя это отображение не допускает вариационного описания, эта идея оказывается плодотворной и для близких проблем. Основная новая особенность заключается в том, что мы начинаем с класса некоторых квадратичных матричных полиномов и подходящей факторизации Если такая факторизация существует и может быть определена единственным способом, то при замене множителей она приводит к изоспектральному отображению Главная трудность, конечно, заключается в поиске класса матричных полиномов и факторизации таким способом, который соответствует динамике данной задачи. Кроме того, даже если существует факторизация, то, вообще, она не является единственной, и описанная процедура приводит лишь к соответствию, т.е. многозначному отображению; это хорошо согласуется с тем фактом, что часто разностное уравнение В задаче об ортогональных цепочках можно описать такой класс матричных полиномов и соответствующую факторизацию, которую можно сделать единственной, указав подходящее разложение спектра. Из представления Лакса найдем как интегралы, так и алгебраические кривые, на якобиевых многообразиях которых поток становится линейным по В параграфе 2 обсуждается некоторое обобщение этой системы, включающее упомянутую выше модель Гейзенберга с классическим спинами. Выберем в качестве где Параграф 3 посвящен задаче о биллиарде во внутренности эллипсоида в В предыдущих рассуждениях часто упоминался дискретный вариант непрерывной системы, как в случае задачи о биллиарде внутри эллипсоида и геодезического потока на том же эллипсоиде — чьи траектории получаются как пределы касательных биллиардных ударов. Другой пример — упомянутая выше цепочка ортогональных матриц и соответствующая непрерывная система свободного волчка. Не пытаясь быть точными, потребуем во всех этих случаях того, что а) дискретная система стремится к непрерывной при предельном переходе, и б) обе системы интегрируемы и заданы «естественными» вариационными задачами. Как правило, легко перейти от дискретной системы к непрерывной без потери интегрируемости. Тем не менее, как часто бывает, преобра- зование является гораздо более сложным, если необходимо сохранить некоторую структуру при дискретизации непрерывной системы. Конечно, можно бы взять отображение потока «за время є», но оно обычно не описывается при помощи простой вариационной задачи. Трудность заключается в том, чтобы сохранить интегрируемость при дискретизации. В этом смысле наш метод может представлять интерес, так как он дает подход для построения интегрируемой дискретизации непрерывной системы с известным представлением Лакса, полиномиально зависящим от дополнительного «спектрального» параметра В ожидаемой работе [29] показано, что факторизация некоторых линейных (!) матричных полиномов, предложенная в [10], приводит к задачам биллиарда в областях на сфере и в пространстве Лобачевского, ограниченных коническими сечениями. Настоящая работа была завершена в феврале 1989 и распространялась как препринт Forschungsinstitut für Mathematik Zürich. По различным причинам ее публикация задержалась. Мы добавили несколько новых ссылок в конце этой переработанной статьи. В частности, мы обратили внимание на интересную работу Дейфта (Deift), Ли (Li) и Томея (Tomei) [32], в которых рассмотренные в данной работе системы связаны с группами петель. Кроме того, показано, как рассмотренные здесь дискретные отображения можно интерполировать интегрируемыми гамильтоновыми потоками.
|
1 |
Оглавление
|