Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
ГЛАВА IV. КОЛЕБАНИЯ26. Бесконечно малые колебания при заданной начальной деформацииРассуждения в настоящем параграфе будем основывать на линеаризованных уравнениях движениях (4.39)
В этих уравнениях функции материала зависят только от градиента основной деформации Будем искать решения системы (26.1) в виде суммы следующего вида:
где
Если это уравнение дополнить граничными и начальными условиями, то получим краевую задачу, которую в принципе можно решить. Для этого обсудим два примера. 26.1. Прямоугольный волновод.Рассмотрим параллелепипед, начальная (основная) деформация которого однородна. В совпадающих друг с другом декартовых системах координат
Градиент деформации, тензор деформации и функции материала
остальные В рассматриваемом случае функции
Разложим решение этой системы на сумму выражений вида
После подстановки (26.8) в (26.7) получаем систему алгебраических уравнений относительно постоянных
Условием существования нетривиального решения является равенство нулю коэффициента при
Более того, частота
Знаки при
Суммой выписанных решений будут функции
Предположим, что граница
где задаются формулами
Параметр а определяет длину волны
Для фиксированного момента времени повторяется та же конфигурация решения (23.12) на расстояниях Решение (26.12) представляет движение среды в прямоугольном волноводе. Характеристика этого волновода зависит от начальной деформации, поскольку частота Рассмотрим частный случай
где
со следующими корнями:
Согласно
В этом случае решение (26.12) имеет вид
а фазовая и групповая скорости
Как следует из данного в предыдущих пунктах анализа, величина
Заметим, что параметр а в формуле (26.12), а значит, и в (23.21) может быть принят совершенно произвольным.
Рис. 33 По формуле (26.18) находим соответствующее ему значение
Ни одна из меньших частот не может передаваться рассматриваемым волноводом, если Неравенство Нормаль к линии фронтов первой волны (26.11) содержит координаты
Проведем в направлении нормали
Итак, формулы
Фазовая и групповая скорости этого движения равны 26.2. Осесимметричная задача.Рассмотрим прямой круговой цилиндр, который предварительно так деформирован, что его начальная длина
где
где введены обозначения (ср. (7.21) и (8.24))
Уравнения (26.28) являются частным случаем уравнений (15.16). Предположим, что на поверхности
Будем искать решения в виде суммы выражений следующего вида:
Подставляя эти выражения в уравнения (26.28), получаем систему обыкновенных дифференциальных уравнений относительно функций
где
Существуют четыре корня уравнения (26.33), два из которых приводят к бесконечно большим перемещениям в точке работе [63]. Решением (26.32) определяются перемещения в круговом волноводе. Характеристика этого волновода зависит от начальной деформации, описываемой параметром
|
1 |
Оглавление
|