Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике 1. K середине XIX века волновая природа света считалась доказанной окончательно. Ее подтверждали явления интерференции и дифракции света. А опыт Фуко (1819-1868), казалось, исключал всякую возможность корпускулярных представлений о свете (см. т. IV, § 3). Это действительно было бы так, если бы имелась в виду корпускулярная теория в ньютоновской форме (см. §5). Однако и волновая теория света, даже в ее электромагнитной форме, оказалась недостаточной для истолкования всей совокупности оптических явлений. Впервые это было осознано при рассмотрении проблемы равновесного (черного) излучения. Настойчивые попытки решить эту проблему в рамках волновых представлений на основе классических электродинамики и статистики закончились неудачей (см. т. IV, § 117). Формула, согласующаяся с опытом во всем диапазоне длин волн, была угадана Планком (1858-1947) в октябре 1900 г., сначала эмпирически. Немного позже Планк нашел и теоретический вывод своей формулы, доложенный им 14 декабря 1900 г. на заседании Немецкого физического общества. Это было исходным пунктом возникновения принципиально новых – квантовых – представлений. Сначала они касались только природы света, но затем постепенно проникли во все разделы физики. Оказалось, что понятия и принципы классической физики, возникшие на основе изучения макроскопических объектов, неприменимы или ограниченно применимы в области атомных и субатомных масштабов. В этой области потребовались новые представления и законы, которые в конце концов и были найдены. Они составили основу новой, так называемой квантовой физики. Однако излагать квантовую физику систематически и дедуктивно, полностью отвлекаясь от истории ее развития, как это делается в теоретической физике, в общей физике было бы нецелесообразно. Сначала надо ознакомить начинающего с основными опытными фактами, которые одни только и могут убедить его в недостаточности и ограниченной применимости классических представлений. Они же, и это главное, позволяют наметить пути для введения новых представлений. Именно такой метод изложения принят в настоящей книге, дающей элементарное введение в квантовую физику. где $h$ – универсальная постоянная, получившая название постоянной Планка (см. т. IV, § 118). Ее значение было вычислено самим Планком из экспериментальных результатов, полученных при изучении распределения энергии в спектре излучения абсолютно черного тела. Однако постоянная Планка, как и всякая фундаментальная постоянная, входит в множество других физических явлений. Все они дают независимые способы определения этой постоянной и в пределах ошибок измерений приводят к согласующимся результатам. По современным данным В некоторых вопросах, в особенности в теоретической физике, более удобна постоянная введенная Дираком (1902-1984). Ее также называют постоянной План$к а$ – перечеркнутой или дираковой. Через эту постоянную энергия кванта излучения выражается формулой где $\omega=2 \pi Это не было простым возвратом к ньютоновской корпускулярной теории света. Нельзя смотреть на фотоны как на обычные частицы света, аналогичные материальным точкам классической механики и движущиеся по определенным траекториям в пространстве. Это видно уже из того, что фотонам свойственна интерференция и дифракция. Они обладают не только корпускулярными, но и волновыми свойствами. Такая особенность фотонов называется корпускулярно-волновым дуализмом. Было бы безнадежно пытаться истолковать корпускулярноволновой дуализм в духе представлений классической физики. Человеческое воображение не в состоянии создать образ, обладающий одновременно и свойствами корпускулы, и свойствами волны. Однако природа богаче воображения человека. При ее изучении надо руководствоваться не тем, что доступно воображению человека, а тем, что дают наблюдения и опыт. Отметим уже сейчас, что обычные корпускулы электроны, нейтроны, атомы, молекулы и пр. – также обладают волновыми свойствами. Опыты, заставляющие принять это заключение, будут рассмотрены в § 18. Поэтому обсуждение вопроса, как современная физика истолковывает корпускулярно-волновой дуализм, мы отложим до $\S 19$, после того как будут изучены волновые свойства вещества. была бы бесконечно велика. Поэтому надо допустить, что для фотона $m_{0}=0$. В результате предыдущее соотношение запишется в виде Неклассический характер соотношения (1.1) или (1.4) проявляется, между прочим, в том, что по классическим представлениям энергия должна быть связана не с частотой, а с амплитудой колебания. По этим представлениям корпускулярно-волнового дуализма не должно быть. Но если такой дуализм все же сушествует, то связь между корпускулярными и волновыми свойствами излучения не может ограничиваться соотношением (1.1) или (1.4). Корпускулярные свойства излучения характеризуются энергией $\mathscr{E}$ и импулъсом р, волновые – частотой $\omega$ и волновым вектором k. В теории относительности величины $\mathscr{E}$ и р объединяются в один четырехмерный вектор энергии-импульса ( $\mathscr{E}, c \mathbf{p})$. Фаза волны $\omega t-\mathbf{k r}$, как показано в т. IV, § 107, инвариантна относителъно преобразования Лорентца. А так как $(t, \mathbf{r} / c)$ – четырехмерный вектор, то отсюда следует, что частота $\omega$ и волновой вектор $\mathbf{k}$ также объединяются в четырехмериый вектор $(\omega, c \mathbf{k})$. Временные компоненты $\mathscr{E}$ и $\omega$ четырехмерных векторов $(\mathscr{E}, c \mathbf{p})$ и $(\omega, c \mathbf{k})$ одинаково преобразуются при преобразованиях Лорентца. Поэтому соотношение (1.1) (или (1.4)) удовлетворяет необходимому требованию релятивистской инвариантности. Но релятивистски инвариантное соотношение не может ограничиться связью только между временными компонентами четырехмерных векторов $(\mathscr{E}, c \mathbf{p})$ и $(\omega, c \mathbf{k})$. Связь должна существовать между самими четырехмерными векторами. Отсюда следует, что если гипотеза Планка $\mathscr{E}=\hbar \omega$ верна, то из нее и из требования релятивистской инвариантности с неизбежностью вытекает, что $\mathbf{p}=\hbar \mathbf{k}$. Поэтому мы в качестве гипотезы принимаем, что При этом для фотона $\mathscr{E}^{2}-(\mathbf{p} c)^{2}=\left(m_{0} c^{2}\right)^{2}=0$, т. е. обращение в нуль массы покоя фотона $m_{0}$ эквивалентно утверждению, что для фотона четырехмерный вектор энергии-импульса $(\mathscr{E}, c \mathbf{p}$ ) является световым вектором. Свободный электрон может только рассеять, но не испустить или поглотить фотон. Чтобы показать это простейшим способом, воспользуемся системой отсчета, в которой электрон первоначально покоился. Пусть электрон испустил фотон с импульсом $\mathbf{p}_{\phi}$ и энергией $\mathscr{E}_{\phi}$. Обозначим импульс электрона после испускания через $\mathbf{p}_{9}$, а энергию через $\mathscr{E}_{9}$. Из законов сохранения импульса и энергии следует где $m_{0}$ – масса покоя электрона. Отсюда Вычтем первое равенство из второго. Тогда с учетом соотношения (1.6) для фотона и соотношения (1.5) для электрона получим Отсюда следует $\mathscr{E}_{\phi}=0$, т. е. испускание невозможно. Таким же рассуждением убеждаемся, что невозможно и поглощение. Полученный результат в известном смысле тривиален. Доказательство молчаливо предполагало, что масса покоя электрона до испускания равна его массе покоя после испускания. Это значит, что внутреннее состояние электрона в результате испускания не изменилось. В таком случае полная энергия электрона может только возрастать за счет кинетической энергии, получаемой электроном при отдаче во время испускания. Испущенный фотон в свою очередь несет положительную энергию. Если бы испускание было возможно, то оно сопровождалось бы нарушением закона сохранения энергии. В заключение несколько слов об обозначениях. В физике элементарных частиц под массой частицы принято понимать массу покоя и обозначать ее через $m$ (опуская нуль в индексе). Однако, поскольку наряду с массой покоя нам придется пользоваться и релятивистской массой, мы сохраним для этих величин стандартные обозначения $m_{0}$ и $m$. Это в особенности будет делаться тогда, когда конкретный вид частицы не играет роли. Там же, где речь идет об электронах, протонах, нейтронах и других элементарных частицах, под $m_{\mathrm{e}}, m_{\mathrm{p}}, m_{\mathrm{n}}, \ldots$ мы будем понимать их массы покоя. Часто в общих рассуждениях массу покоя удобно обозначать через $m_{0}$, чтобы отличить ее от релятивистской массы $m$. В окончательных же результатах $m_{0}$ целесообразно заменить на $m_{\mathrm{e}}, m_{\mathrm{p}}, m_{\mathrm{n}}, \ldots$, чтобы явно указать, о массе покоя какой частицы идет речь. где, разумеется, под $c$ следует понимать уже не скорость света в вакууме, а некоторую фундаментальную скорость, входящую в теорию относительности. Из уравнения (1.8) и определится фазовая скорость света в вакууме $v=\omega / k$ : На опыте измеряется не фазовая, а групповая скорость света. Для нее из формулы (1.8) получается или Современные радиолокационные методы измерения скорости света при различных частотах приводят к результату $m_{\phi}<4 \cdot 10^{-21} m_{\mathrm{e}}$, где $m_{\mathrm{e}}$ – масса электрона.
|
1 |
Оглавление
|