§ 4. Интегрирование волнового уравнения
Уравнения (2.11), (2.12) и (2.13) имеют один и тот же вид:
В том случае, когда деформация является функцией только одной координаты, например х, уравнение запишется в виде
Общим решением его является
где 
и 
- произвольные функции, определяемые начальными условиями; 
соответствует плоской волне, распространяющейся в положительном направлении оси 
в отрицательном направлении. Из конструкции решения видно, что если в некоторый момент 
для какой-либо волны а является известной функцией х (т. е. деформация среды имеет заданную форму), то в последующий момент 
она имеет ту же форму, смещенную на расстояние с 
вдоль оси х.
Если возмущение исходит из точки и имеет симметричный характер, то деформация должна зависеть только от величины радиуса-вектора 
отсчитываемого от этой точки. Так как 
то имеем
и аналогичные выражения 
так что уравнение (2.18) принимает вид
Это уравнение имеет ту же форму, что и (2.19), и решением его является
где 
соответствует сферической волне, расходящейся от начала координат, тогда как 
соответствует сходящейся сферической волне. Амплитуда в обоих случаях обратно пропорциональна расстоянию 
