§ 5.9. Качение тела.
Ранее были указаны два простых, хотя и несколько искусственных примера неголономных систем: кривая преследования (§ 1.8) и планиметр (§ 2.1). Наиболее часто с неголономными системами мы встречаемся в задачах, связанных с качением одного тела по другому. Рассмотрим твердое тело, положение и ориентация которого в пространстве определяются шестью координатами:
(см. § 5.1, п. 5). Для заданной частицы тела
и для произвольного перемещения
имеем
и два аналогичных соотношения. В равенстве (5.9.2) координаты
и с постоянны. Если частица находится в покое, то
Если уравнение (5.9.3) относится все время к одной и той же частице тела, то его можно проинтегрировать; проделав это, получим
и два аналогичных равенства. В этом случае тело имеет одну неподвижную точку, система является голономной с тремя степенями свободы и остается рассмотреть лишь вопрос об ориентации тела при его вращении около неподвижной точки. Если же соотношение (5.9.3) в различные моменты времени относится к различным частицам (например, к частицам, находящимся в точке контакта тела с поверхностью, по которой оно катится), то уравнение (5.9.3) и два аналогичных уравнения не являются вполне интегрируемыми и система в целом оказывается неголономной.
Аналогичные замечания справедливы и в том случае, когда частица
не находится в покое, а движется с заданной скоростью
причем
известные функции от t. Уравнение (5.9.3) заменится при этом следующим:
Подобно предыдущему, если
— координаты одной и той же частицы, то система голономна. В этом случае мы имеем твердое тело, одна точка которого совершает заданное движение. Если же, например,
— координаты точки контакта тела с движущейся поверхностью, по которой катится тело, то в различные моменты времени
с принимают различные значения, и система оказывается неголономной.
В качестве иллюстрации рассмотрим классический пример качения сферы радиуса
по идеально шероховатой горизонтальной плоскости. Предположим, что плоскость вращается с угловой скоростью
около точки О, лежащей в этой же плоскости. Выберем неподвижную систему координат с началом в точке О и осью
направленной вертикально вверх. Положение тела в момент t будем определять координатами
точки контакта (так что центр сферы будет иметь координаты
а ориентацию тела — эйлеровыми углами
(Подробнее об углах Эйлера будет сказано в § 7.11, а сейчас для наших целей нам нужны будут лишь определение этих углов и матрица
Первое условие качения (5.9.5) записывается в виде
и так как
суть координаты точки касания сферы с плоскостью, то
где
радиус сферы. Таким образом, условие (5.9.6) принимает вид
Подчеркнем, что при составлении равенства (5.9.6) координаты a, b, с считаются постоянными, поскольку речь идет о движении частицы, фиксированной в сфере. Но в различные моменты времени мы имеем дело с различными частицами, и, чтобы получить уравнение (5.9.8), справедливое во все моменты времени, координаты
с следует заменить новыми переменными согласно соотношению (5.9.7). При выполнении преобразования (5.9.8) путем непосредственной подстановки значений
не возникает сколько-нибудь серьезных трудностей. Тем не менее вычисления можно упростить, если учесть следующее. Направляющие косинусы оси
по отношению к движущейся системе
равны
Поэтому вектор
является постоянным, и, следовательно,
где
угловая скорость тела или, что то же, движущихся осей
Обращаясь теперь к выражению
фигурирующему
в уравнении (5.9.8), можем написать
где через
обозначен вектор
а через
вектор
Скалярное произведение
представляет собой составляющую
вектора угловой скорости вдоль оси
Равенство (5.9.8) принимает теперь вид
С другой стороны,
и соотношение (5.9.8) окончательно записывается в виде
Мы получили первое из двух уравнений связи для неголономной системы.
Заметим, что равенство (5.9.11) можно получить, выбрав систему координат с началом в точке
и осями, сохраняющими неизменное направление и параллельными соответственно осям
Тогда первое условие качения запишется в форме
эквивалентной (5.9.11). Этот путь, правда, несколько короче предыдущего, но мы им не воспользовались, так как хотели проиллюстрировать изложенный выше метод.
Аналогичным образом получаем второе условие качения:
Третье условие заключается в том, что
Легко видеть, что уравнения Пфаффа (5.9.13) и (5.9.15) не допускают интегрируемых комбинаций. Система неголономна и имеет три степени свободы; наименьшее число лагранжевых координат, необходимых для определения положения и ориентации системы, равно пяти. В качестве таких координат можно выбрать
. В данном примере