Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Алгебра на векторном пространстве $\mathscr{E}$-это элемент $\operatorname{Hom}(\mathscr{E} \otimes \mathscr{E}, \mathscr{E})$. Алгебра является симметрической (соответственно, антисимметрической), если она представляет элемент $\operatorname{Hom}(\mathscr{E} \vee \mathscr{E}, \mathscr{E})$ [соответственно, $\operatorname{Hom}(\mathscr{E} \wedge \mathscr{E}, \mathscr{E})$ ]. Аналогично можно определить коалгебру, симметрическую и антисимметрическую, как элементы $\operatorname{Hom}(\mathscr{E}, \mathscr{E} \otimes \mathscr{E}), \quad \operatorname{Hom}(\mathscr{E}, \mathscr{E} \vee \mathscr{E})$ и $\operatorname{Hom}(\mathscr{E}, \mathscr{E} \wedge \mathscr{E})$. Если $\mathscr{E}$ — пространство линейного представления группы $G$, то элементы $\operatorname{Hom}(\mathscr{E} \otimes \mathscr{E}, \mathscr{E})^{a}\left(\operatorname{Hom}(\mathscr{E}, \mathscr{E} \otimes \mathscr{E})^{a}\right)$ — это алгебры (коалгебры), группы автоморфизмов которых содержат группу $G$. Если $G$ — компактная полупростая группа Ли, то для выполнения условия $\operatorname{dim} \operatorname{Hom}(\mathscr{E}, \mathscr{E} \otimes \mathscr{E})^{G}>0$ необходимо, чтобы представление на $\mathscr{E}$ имело невырожденный вес. Например, для пространства $\mathscr{G}$ присоединенного представления $\operatorname{dim}$ Hom $X$ $X(\mathscr{G} \wedge \mathscr{G}, \mathscr{G})^{a}=1$ для всех простых компактных групп Ли и соответствующая антисимметрическая алгебра совпадает с самой алгеброй Ли. В гл. 5 будут рассмотрены два примера симметрических алгебр, однозначно определенных на вещественном пространстве НП группы $G=S U(3) \otimes S U(3)$ с $\operatorname{dim} \operatorname{Hom}(\mathscr{E} \vee \mathscr{E}, \mathscr{E})^{G}=1$. Для присоединенного представления простой компактной алгебры Ли $\operatorname{dim} \operatorname{Hom}(\mathscr{G} \vee \mathscr{G}, \mathscr{G})^{o}=0$ или 1. Последнее значение осуществляется, например, для группы $S U(n)$ при $n>2$. Симметрической алгеброй для группы $S U(n)$ начали пользоваться в литературе по физике элементарных частиц после того, как она была введена Гелл-Манном; мы рассмотрим лишь некоторые свойства этой алгебры, Пусть $\mathscr{G}_{n}-\left(n^{2}-1\right)$-мерное вещественное векторное пространство эрмитовых $n \times n$-матриц со следом, равным нулю. Действие элемента $u \in S U(n)$ на пространстве $\mathscr{I}_{n}$ (векторном пространстве алгебры Ли) дается формулой $x \rightarrow{ }^{u} u x u^{-1}=u x u^{*}$. Эвклидово скалярное произведение является инвариантом. Закон умножения в алгебре Ли группы $S U(n)$ имеет вид и соответственно для симметрической алгебры ${ }^{1}$ ) Заметим, что для $n=2$ этот закон тривиален: $x \vee y=0$. Для $n>2$ определим Тогда и эти величины являются идемпотентами в $\mathrm{V}$-алгебре: Мы назовем их „псевдокорнями“ [они являются весами алгебры $S U(n)]$, так как для любого $a \in \mathscr{Z}$ они удовлетворяют условию причем все собственные значения имеют кратность по крайней мере 2. Обозначим через $\lambda \in \operatorname{Hom}(\mathscr{G} \wedge \mathscr{G}, \mathscr{G})^{S U n)}, v \in \operatorname{Hom}(\mathscr{G} \vee \mathscr{G}$, $\mathscr{G}) S U(n)$ гомоморфизмы векторных пространств и рассмотрим гомоморфизмы правые обратные к ним: Заметим, что $\lambda$ и $\lambda^{\prime}$ могут быть определены для любой полупростой алгебры Ли. Как мы уже сказали, $\lambda^{\prime}$ и $v^{\prime}$ определяют коалгебры на $\mathscr{G}$. Если $T$ есть $\mathscr{G}$-тензорный оператор, то, используя отображение $\widehat{T}$ диаграммы 2 , можно определить $\mathscr{G}$-тензорные операторы где $\tau_{i}$ — это либо $\wedge$, либо $\vee$. Для физиков, которые привыкли пользоваться координатами, в пространстве октета группы $S U$ (3) получаем ${ }^{1}$ ) Если обозначить $T\left(e_{i}\right)=T_{i}$, то Заметим, что когда группа $G$ компактна, a $\operatorname{dim} \operatorname{Hom}(\mathscr{E} \tau \mathscr{E}, \mathscr{E})^{G}=1$ ( $\tau$-или $\wedge$, или $\vee$ ), мы можем, конечно, определить величины $T \wedge T, T \vee T$ для любого вещественного неприводимого $\mathscr{E}$-тензорного оператора’, так как существует НП группы $G$ на $\mathscr{E}$, которое ортогонально и оставляет цнвариантным эвклидово скалярное произведение. В самом деле, в этом случае операторы $\lambda(v)$ сюръективны и осуществляют изоморфизм между $(\operatorname{Ker} \lambda)^{\perp}$ и $\mathscr{E}$ [между $(\operatorname{Ker} v)^{\perp}$ и $\mathscr{E}$ ], так что мы можем определить операторы правые обратные к ним. Рассмотрим более частный случай, когда $G$-морфизм $T$ совпадает с самим $F$ [см. уравнение (1.6)], т. е. с представлением (с точностью до множителя $i$ ) алгебры Ли на $\mathscr{C}$. При этом $F \wedge F=i F$. В теории элементарных частиц часто используется группа $S U(3), F \vee F$ называют тогда оператором $D$-связи (см. разд. 5.1б). Следуя школьной традиции, обозначим закон композиции в алгебре Ли для группы $S U(2)$ значком $\times$ (символизирующим векторное произведение): а структурные постоянные обозначим через $\varepsilon_{l j k}$ : Таким образом, если $\mathbf{A}$-векторный оператор $\left[A\left(e_{i}\right)=A_{i}\right]$, то и, в частности, $\mathbf{A} \times \mathbf{B}$. Если $A=B$, то это сводится к уравнению (1.26).
|
1 |
Оглавление
|