Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике Рассмотрим динамические системы, моделируемые конечным числом обыкновенных дифференциальных уравнений. Применительно к таким системам сохранились представления и терминология, первоначально возникшие в механике. В рассматриваемом случае для определения динамической системы необходимо указать объект, допускающий описание состояния заданием величин $x_{1}, x_{2}, \ldots, x_{N}$ в некоторый момент времени $t=t_{0}$. Величины $x_{i}$ могут принимать произвольные значения, причем двум различным наборам величин $x_{i}$ и $x_{i}^{\prime}$ отвечают два разных состояния. Закон эволюции динамической системы во времени записывается системой обыкновенных дифференциальных уравнений Если рассматривать величины $x_{1}, x_{2}, \ldots, x_{N}$ как координаты точки $x$ в $N$-мерном пространстве, то получается наглядное геометрическое представление состояния динамической системы в виде этой точки. Последнюю называют изображающей, а чаще – фазовой точкой, а пространство состояний – фазовым пространством динамической системы. Изменению состояния системы во времени отвечает движение фазовой точки вдоль некоторой линии, называемой фазовой траектоpuей. В фазовом пространстве системы уравнениями (1.5) определяется векторное поле скоростей, сопоставляющее каждой точке $x$ выходящий из нее вектор скорости $\mathbf{F}(\mathbf{x})$, компоненты которого даются правыми ча- стями уравнений (1.5): Динамическая система (1.5) может быть записана в векторной форме: где $\mathbf{F}(\mathbf{x})$ – вектор-функция размерности $N$.
|
1 |
Оглавление
|