28.4. Получение интегрируемой функции S2.
Мы приходим к заключению, что член третьего порядка в матрице рассеяния может быть представлен в виде
где
есть регулярная операторная функция, в коэффициентных функциях которой должны быть взяты: функции
для простых линий, функции
— для замкнутых диаграмм, изображенных на рис. 17, а, б, и функция
— для вершинной части (рис. 20).
Тогда очевидно, что при снятии регуляризации все коэффициентные функции оператора
сходятся к конечным пределам, зависящим от
. Члены выражения (24), содержащие функции
учитывают расходимости второго порядка, соответствующие диаграммам типа рис. 18, а квазилокальный оператор
соответствует расходимостям вершинных частей (рис. 20).
Члены, содержащие функции А, после интегрирования по
дают в S-матрицу вклад
который компенсируется членами
содержащими контрчлены
Последний расходящийся член в (24) должен быть скомпенсирован добавлением в лагранжиан взаимодействия нового контрчлена третьего порядка по
:
Таким образом, после введения в лагранжиан дополнительных контрчленов
и перехода к пределу
мы получаем для членов S-матрицы второго и третьего порядка интегрируемые выражения
Подчеркнем при этом, что получение для
интегрируемых выражений (27) может быть проведено и без обращения к контрчленам, путем соответствующего переопределения T-произведений в области совпадения их аргументов. Последняя возможность является более предпочтительной, поскольку структура контрчленов оказывается зависящей не только от конкретного вида вспомогательной регуляризации, но также и от «области включения» взаимодействия, описываемой функцией
.
До сих пор мы ограничивались рассмотрением случая, когда взаимодействие включено полностью во всем пространстве времени и
Именно этот случай важен при вычислении матричных элементов процессов рассеяния и взаимного превращения частиц, когда фактическое включение и выключение взаимодействия относится к бесконечно удаленным прошедшему и будущему.
Оказывается, однако, что в случаях, если нас интересуют характеристики систем частиц, находящихся в связанных состояниях (энергетические уровни, времена жизни, вероятности переходов между связанными состояниями (см. подробнее в главе VII) приходится рассматривать положение, когда взаимодействие включено лишь в некоторой части 4-пространства и функция
возрастает от нуля до единицы в малых областях около поверхностей, ограничивающих эту часть 4-пространства.
Имея в виду этот последний случай, исследуем структуру контрчленов эффективного лагранжиана
обеспечивающих интегрируемость оператора
Рассмотрим члены второго порядка. Контрчлен
определяется из условия, являющегося естественным обобщением соотношения (27.35):
Внося сюда выражение разности
из (27.31) и интегрируя по частям, находим:
причем оператор
определяется соотношением (27.36). Нетрудно также убедиться, что в третьем порядке
причем
) определяется соотношением (26).
Таким образом, при интеграции по частям в X
появляются члены, содержащие производные от функции
отличающиеся от обычных контрчленов своей операторной структурой. Это обстоятельство окажется существенным при устранении расходимостей из уравнения Шредингера.