54.3. Близость к противоречию.
Скажем в заключение несколько слов по поводу условия 52.3А, в соответствии с которым вакуумные средние от радиационных операторов должны быть «интегрируемыми функциями» в обобщенном смысле.
Попробуем выяснить, что получится, если мы наложим на эти вакуумные средние
более жесткое условие, потребовав, чтобы они являлись обычными функциями, для которых существуют интегралы вида
с весовыми функциями Q, убывающими на бесконечности, как
с достаточно высоким значением
.
Поскольку мы не ослабляем нашу систему условий, а, наоборот делаем ее более сильной, все доказанные выше теоремы остаются в силе. По-прежнему выполняются, в частности, соотношения (53.52), (26), (27).
Перейдем, например, в (53.53) к представлению. Получим:
где
а
— причинная функция для поля с массой
.
Но, как известно (см. § 16.2), функция
имеет на световом конусе особенность типа
. Благодаря положительности весовой функции I в интеграле (30) все эти особенности не компенсируются, а складываются. Действие оператора
еще более усиливает характер сингулярности на световом конусе. Вследствие этого интегралы типа (29) расходятся для функций Q, принадлежащих к рассматриваемому классу — вакуумным ожиданиям радиационных операторов.
Итак, оказалось достаточным несколько сузить одно из условий системы §§ 52.2, 52.3, чтобы прийти к внутреннему противоречию. Разумеется, отсюда нельзя делать заключений о совместности самой «недеформированной» системы условий §§ 52.2, 3. Мы хотим лишь обратить внимание на то, что вопрос о внутренней непротиворечивости всей локальной теории не является вполне ясным.