47.3. Переход к импульсному представлению.
Функциональные уравнения обычно записываются для «обезразмеренных» основных функций Грина, рассматриваемых в импульсном представлении. Для мезонного пропагатора в модели (2)
такой безразмерной величиной является
. Наряду с d следует ввести также сильно-связную 4-вершинную функцию
Эту функцию следует выбрать в виде безразмерной лоренц-инвариантной величины, зависящей от шести линейно независимых инвариантных переменных
Ее нормировку фиксируем так, чтобы при
функция
подобно d обращалась в единицу:
Поэтому разложение функции
по степеням h имеет вид
где
Функции I соответствуют простейшим диаграммам второго порядка и были вычислены явно в § 36:
Здесь
— точка вычитания, такая, что
В соответствии с (8) функции d и
преобразуются следующим образом:
поэтому эти функции определены с точностью до мультипликативных произвольных постоянных. Этот произвол соответствует произволу в
-операции — его можно фиксировать, если задать точки вычитания в
-операции.
Положим, что
где
играет роль квадрата импульса нормировки.
Нормировка на единицу возможна лишь для таких X, при которых мезонный пропагатор d является действительным. Это связано с тем, что перенормировка пропагатора А осуществляется константой
входящей в контрчлен. Требование эрмитовости контрчлена приводит к действительности
. Условие действительности А приводит согласно (36.27) к ограничению на возможные значения X:
Соответственно для
условие нормировки запишем в виде
т. е. при
Условие действительности
налагает на числа
и размерные параметры
соответствующие ограничения.
Из соображений однородности в импульсном пространстве следует, что d и
могут быть представлены функциями безразмерных аргументов
причем числовые параметры
введены в определение функции
.