9.2. Представления уравнения Шредингера.
Наиболее распространенным в квантовой механике является представление Шредингера. В этом представлении поведение динамической системы во времени описывается с помощью зависящей от времени волновой функции
удовлетворяющей уравнению Шредингера
Здесь Н — гамильтонов оператор, соответствующий полной энергии системы и не зависящий от времени для замкнутых (консервативных) систем. В представлении Шредингера динамические переменные замкнутых систем характеризуются операторами, не зависящими явно от времени. Их средние значения
могут, однако, зависеть от времени через волновые функции
Считая оператор Н постоянным во времени, мы можем формально проинтегрировать уравнение (2) и написать
где
и
не зависит от времени.
Подставляя это выражение в (3), получаем
Формулу (6) можно интерпретировать как среднее по функциям
не зависящим от времени, от оператора
зависящего от времени. Мы приходим, таким образом, к представлению Гейзенберга, в котором явно зависящими от времени оказываются не волновые функции, а динамические переменные. С точки зрения вычисления наблюдаемых значений динамических величин оба представления совершенно эквивалентны. Связь представлений
осуществляется с помощью оператора (5), который является унитарным
Дифференцируя (7) по времени, получаем уравнения движения в гейзенберговском представлении
где
— квантовые скобки Пуассона. Отметим, что формулы (4) и (7), описывающие эволюцию системы от момента
до момента t, являются как бы дополнительными друг к другу. Для перехода к моменту времени t следует либо преобразовать волновую функцию
по формуле (4), либо преобразовать оператор по формуле (7).