§ 11. Скалярное и векторное поля
В этом параграфе мы рассмотрим простейшие бозонные поля, действительное и комплексное (псевдо)скалярные поля, пионное поле и поле заряженных векторных мезонов.
11.1. Действительное и комплексное скалярные поля.
В соответствии с формулами §§ 10.2 и 10.3 коммутаторы действительного скалярного поля имеют вид:
где перестановочная функция Паули—Йордана D и ее частотные части
определены согласно (10.16), (10.17), (10.18).
Дифференцируя (26) по
с учетом (10.16) и (10.18), получаем при
Основные динамические переменные квантового действительного скалярного поля получим по общему рецепту § 10, записывая соответствующие выражения для неквантованного поля с помощью нормальных произведений:
Заметим, что рассуждениями § 9, установившими смысл частотных частей функции поля
не была определена их нормировка. Эта нормировка может теперь быть установлена с помощью выражения (4) для 4-вектора энергии-импульса. Вводя в рассмотрение амплитуду состояния, содержащего одну скалярную частицу с ненормированной функцией распределения по импульсам
:
вычислим среднее значение оператора
по этому состоянию. Выполняя коммутации операторов, получаем:
Переход к состоянию с фиксированным значением 4-импульса
может быть выполнен в (5) и (6) путем локализации функции
в малой окрестности значения
(например, предельным процессом типа
При этом
и мы получаем:
Таким образом, среднее значение оператора
по состоянию с фиксированным значением 4-импульса
в точности равно
(что находится в соответствии с результатами предыдущего параграфа, см. петит), и следовательно, нормировка операторов
в выражении (4) является правильной.
В отличие от действительного поля комплексное скалярное поле, описывающее заряженные частицы с обоими знаками заряда, характеризуется двумя комплексно сопряженными функциями
Переходя к рассмотрению частотных частей функций
находим в соответствии с установленными в § 10 свойствами для
уменьшать, а для
увеличивать заряд поля, что оператор
описывает рождение частицы с отрицательным зарядом, оператор
уничтожение частицы с положительным зарядом, оператор
рождение частицы с положительным зарядом и оператор
— уничтожение частицы с отрицательным зарядом.
В § 10 было также установлено, что скалярное поле квантуется по Бозе—Эйнштейну и что операторы, относящиеся к частицам с различными зарядами, всегда коммутируют между собой. Отсюда вытекает, что правила перестановки операторов комплексного скалярного поля имеют следующий вид:
а все остальные коммутаторы равны нулю.
Соответствующие формулы в х-представлении были получены и § 10.3 (см. (10.19), (10.20) и (10.21)).
Основные динамические величины получим, записав формулы (3.32), (3.33), (3.39) и (3.40) с помощью нормальных произведений. Получаем:
Из структуры операторов
и Q вытекает, что
есть оператор рождения частицы с энергией-импульсом k и зарядом
— оператор уничтожения той же частицы;
— оператор рождения частицы с энергией-импульсом k и зарядом
— оператор уничтожения той же частицы.
Отметим, что простейшее комплексное (псевдо)скалярное поле, как это отмечалось в § 2.4, соответствует К-мезонам. Как известно, К-мезоны образуют два изотопических дублета — дублет «основных» частиц
и дублет античастиц
Изложенный формализм как бы соответствует заряженным компонентам этих дублетов
. Для описания всех четырех К-мезонов необходимо заменить изотопический скаляр
на двухкомпонентный изоспинор
и учесть связь (2.24) между третьей компонентой изотопического
спина и электрическим зарядом. Получаем вместо (8), (10) и (11)
Здесь
— операторы рождения и уничтожения «основного» дублета
- антидублета
.