Главная > Массотеплообмен реагирующих частиц с потоком
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
301
302
303
304
305
306
307
308
309
310
311
312
313
314
315
316
317
318
319
320
321
322
323
324
325
326
327
328
329
330
331
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

§ 6. Диффузия к круговому цилиндру в поступательном потоке

Рассмотрим плоскую задачу о стационарной диффузии при больших числах Пекле к поверхности кругового цилиндра, обтекаемого нормальным к его оси поступательным потоком при полном поглощении растворенного в потоке вещества на поверхности цилиндра и постоянной концентрации вдали от него. Эта задача является модельной в химической технологии для расчета массопереноса к реагирующим частицам удлиненной формы, но особенно широко она используется в механике аэрозолей при анализе процесса диффузионного осаждения аэрозолей на волокнах фильтра [105, 108]. Такая модель эффективно применяется также при исследовании ряда биологических процессов, например при оценке собирательной способности антенн самца бабочки тутового шелкопряда при улавливании молекул бомбикола — полового

аттрактанта, испускаемого самкой, на очень больших (до километра) расстояниях [65, 180].

Безразмерное уравнение диффузии при наличии конвективного переноса вещества и граничные условия в полярной системе координат связанной с осью цилиндра, имеют вид

Угол отсчитывается от направления потока на бесконечности, в качестве масштабов длины и концентрации выбраны радиус цилиндра а и величина концентрации вдали от него, масштаб скорости будем выбирать по-разному в каждом конкретном случае обтекания; модифицированное (с учетом выбора масштаба U) число Пекле.

Рассмотрим сначала обтекание цилиндра при малых числах Рейнольдса скорость потока на бесконечности). В этом случае удобно в качестве масштаба скорости принять величину

где постоянная Эйлера. Тогда выражение для безразмерной функции тока вблизи поверхности цилиндра (при можно записать в виде (см., например, [105, 108])

При малых поле концентрации можно построить, решая задачу (6.1), (6.2) методом сращиваемых асимптотических разложений, аналогичным использованному в § 1. Ограничимся здесь исследованием решения в области диффузионного пограничного слоя Введя растянутую координату для старшего члена разложения функции тока (6.4) по в и получаем

Перейдем, как обычно, в уравнении (6.1) к переменным Мизеса 0. В главном приближении до с учетом

соотношений (6.5) и преобразований

получим следующее уравнение для концентрации в диффузионном пограничном слое (индекс опускаем):

В переменных

это уравнение принимает вид

Граничные условия следуют из условия полного поглощения растворенного вещества на поверхности цилиндра (первое условие (6.2)), условия сращивания с решением во внешней области (при и условия в передней критической точке, соответствующего сращиванию с решением во внешней области вдоль луча (т. е. вдоль траектории натекания), и записываются в форме

Задача (6.6), (6.7) совпадает с рассмотренной выше задачей (1.13) — (1.15), поэтому можно сразу записать ее автомодельное решение, выраженное через неполную гамма-функцию в виде (1.16). В исходных полярных координатах получим

(Фигурирующий здесь интеграл может быть выражен через эллиптические интегралы первого и второго рода.)

Безразмерные локальный и интегральный потоки вещества на поверхность цилиндра, отнесенные к его длине,

и число Шервуда определим по формулам

Используя соотношение (6.8), для локального диффузионного потока на поверхность цилиндра (за исключением окрестности задней критической точки) получим

Локальный диффузионный поток на поверхность цилиндра в окрестности задней критической точки, согласно вычислениям [160], с точностью до постоянного множителя определяется формулой (2.3).

Как и следовало ожидать по аналогии с процессом массоцереноса к сфере, вклад окрестности задней критической точки в полный диффузионный поток на поверхность цилиндра несуществен, и им можно пренебречь, рассматривая разложение полного потока по малому параметру с точностью до члена порядка

В главном приближении по среднее число Шервуда находится непосредственно по формулам (6.9), (6.10) и имеет вид

При вычислении использовано значение интеграла

Выражение (6.11) было получено в [67, 134]. Следующий член (порядка единицы) разложения в ряд по был

вычислен в [100]. Приведем двучленное разложение числа Шервуда:

Массонеренос к цилиндру при больших числах Рейнольдса рассматривался в работе [115] на основании одной из моделей ламинарного пограничного слоя с отрывом при Для числа Шервуда, характеризующего диффузионный поток на часть поверхности цилиндра до точек отрыва, получено выражение

При безотрывном потенциальном обтекании цилиндра поступательным потоком идеальной жидкости в соответствии с известным решением Буссинеска

1
Оглавление
email@scask.ru