Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 3. Общее уравнение динамики. Уравнения Лагранжа первого родаДля материальных точек несвободной системы имеют место уравнения
где
Подставляя сюда вместо реакций их выражения из уравнений (1) и умножая обе части полученного равенства на — 1, получаем
Равенство (3) называется общим уравнением динамики. Это равенство утверждает, что при движении системы в любой момент времени сумма работ активных сил и сил инерции на любых виртуальных перемещениях равна нулю. Таким образом, общее уравнение динамики всегда выполняется для любого совместимого со связями движения, соответствующего заданным активным силам Пусть теперь, наоборот, дано некоторое совместимое со связями движение системы, для которого выполняется общее уравнение динамики (3); Тогда, полагая
будем иметь равенства (1) и (2). Таким образом, в любой момент времени можно подобрать такие реакции которые в силу равенства (2) были бы допустимыми для данных связей и при которых имеют место полученные из второго закона Ньютона уравнения (1). Мы считаем, что эти реакции в действительности реализуются («гипотеза о реализации допустимых реакций») и что, следовательно, рассматриваемое движение соответствует данным активным силам Найдем выражения для реакций с помощью так называемых неопределенных множителей Лагранжа. Выпишем соотношения, определяющие виртуальные перемещения точек системы (см. § 2):
Умножая почленно равенства (4) и (5) на произвольные скалярные множители
В развернутом виде это соотношение запишется так:
Здесь мы через Соотношения (7) § 2 позволяют выразить Подберем Иначе говоря, неопределенные множители и в равенстве (6) и, следовательно, все векторные коэффициенты в равенстве (6) обращались в нуль. Но тогда
Мы получили общее выражение для реакций идеальных связей через неопределенные множители Лагранжа Подставляя выражения (7) для в уравнение (1), мы получим так называемые уравнения Лагранжа первого рода:
К этим уравнениям следует еще прибавить уравнения связей:
Заменяя каждое векторное уравнение тремя скалярными, мы можем считать, что уравнения (8) и (9) составляют систему из В § 6 и § 10 мы получим уравнения Лагранжа второго рода для голономной системы и уравнения Аппеля для неголономной системы; в этих уравнениях число неизвестных скалярных величин (и, следовательно, число уравнений) равно Пример. Две весомые материальные точки и Пусть
Уравнения Лагранжа с неопределенными множителями
и
Из уравнений (II) с учетом первого уравнения (10) определим X и
Заметим, что уравнения (12) получаются из уравнений (11), если в последних заменить
Приравняв между собой соответствующие выражения для
Введем сокращенные обозначения:
Тогда уравнения (10) и (15) перепишутся так:
Равенства (17) показывают, что в плоскости
Согласно равенству (18) можно положить
Подставляя эти выражения в равенство (19) и учитывая равенства (17) и (20), найдем
Тогда
Следовательно, в силу равенств (20) и (21), имеем
Интегрируя, находим
Из равенств (16), (20) и (23) окончательно получим
(
|
1 |
Оглавление
|