Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
§ 5. Голономные системы. Независимые координаты. Обобщенные силыПусть дана голономная система из
или (в эквивалентной записи)
Мы будем предполагать, что Однако не обязательно в качестве таких независимых координат брать декартовы координаты. Можно все
Эти функции, будучи подставлены в уравнения связей (1), обращают последние в тождества. Кроме того, мы будем предполагать, что любое положение системы, совместимое со связями в данный момент времени, может быть получено из равенств (2) при некоторых значениях величин Равенства (2) эквивалентны векторным равенствам
Скалярные функции (2), а следовательно, и векторные функции (2) предполагаются непрерывными и дифференцируемыми. Минимальное число величин Величины Для каждого момента времени Если все связи стационарны (склерономная
Рис. 19. В дальнейшем предполагается, что для склерономной системы независимые координаты
или
Примеры. 1. Двойной маятник (рис. 19), движущийся в плоскости, имеет две степени свободы. В качестве независимых координат 2. Свободное твердое тело имеет шесть степеней свободы. В качестве независимых координат можно взять три координаты определяющие поворот системы осей Углы Эйлера определяются следующим образом (рис, 20). Проводим через точку А оси Тремя параллельными сдвигами — вдоль осей
Рис. 20. Таким образом, величины Возьмем произвольную точку твердого тела. Она определяется заданием ее координат
Аналогичные, несколько более сложные формулы имеют место для х и у. Эти формулы представляют собой частный случай формул (2). Они не содержат явно Заметим, что при движении твердого тела величины
где 3. Свободная материальная точка М имеет три степени свободы. В качестве независимых координат можно взять декартовы или какие-либо другие координаты точки.
Рис. 21.
Рис. 22. В случае, когда в качестве
В случае сферических координат
4. Несвободная материальная точка М находится на подвижной сфере
Тогда
Каждой координате
Рис. 23. Но виртуальными перемещениями
Подставим выражения (8) в правую часть формулы (7) и выразим элементарную работу активных сил на виртуальных перемещениях через произвольные элементарные приращения
где коэффициенты при
Заметим, что на практике при нахождении величины
Примеры. 5. Твердое тело может двигаться только поступательно вдоль оси х. Тогда
где
6. Твердое тело может только вращаться вокруг некоторой неподвижной оси и. Соответствующий угол поворота
где
7. Свободное твердое тело. В качестве независимых координат возьмем три координаты
Для определения
Аналогично Дадим теперь нашему телу такое элементарное перемещение, при котором изменяется только угол
С другой стороны, рассматриваемое элементарное перемещение тела представляет собой поворот вокруг оси
где —суммарный момент всех активных сил относительно оси Совершенно аналогично К тем же выражениям для обобщенных сил можно прийти, если воспользоваться выражением для элементарной работы активных сил, приложенных к твердому телу (см. стр. 32):
Здесь
Сопоставление выражений (17) и (15) дает нам выражения для обобщенных сил. Пусть теперь некоторое положение системы является положением равновесия. Согласно принципу виртуальных перемещений это возможно тогда и только тогда, когда
Но приращения
Таким образом, положение голономной системы является положением равновесия в том и только в том случае, когда в этом положении все обобщенные силы равны нулю. Примеры. 8. В соответствии с равенствами (19) условия равновесия свободного твердого тела запишутся так:
(см. предыдущий пример). Здесь X, Y, Z - проекции на оси координат главного вектора
Это необходимые и достаточные условия равновесия свободного твердого тела, которые уже были установлены на стр. 32.
|
1 |
Оглавление
|