472. Примеры.
Так как первообразная функция
так что
Аналогично
Первообразной функцией здесь будет
но двойная подстановка
не имеет смысла, так как
при не стремится ни к какому пределу: интеграл не существует.
С помощью интегрирования по частям и разложения на простые дроби находим первообразную функцию
При
имеем
этот предел и принимаем за значение функции при
. С другой стороны,
Таким образом, значение интеграла есть
6) Для тела, полученного вращением гиперболы
вокруг оси х, вычислить объем и боковую поверхность части, определяемой неравенством
Конечная часть тела, отвечающая изменению х от 1 до
имеет объем и боковую поверхность
Естественно за объем V и боковую поверхность
всего (простирающегося в бесконечность) тела принять пределы этих величин, т. е. положить
Однако, в то время, как первый интеграл сходится [470, 2)], и для объема получается конечное значение
второй интеграл расходится, что указывает на бесконечное значение боковой поверхности.
Для того чтобы убедиться в последнем, достаточно заметить, что
и
стремится к
при
7) Пусть в начале координат О находится масса
которая притягивает материальную точку М массы 1, находящуюся на оси х на расстоянии х от О, с силой
(по закону Ньютона). Какую работу А произведет сила
при перемещении точки М вдоль оси х из положения, отвечающего
в бесконечность?
Работа, очевидно, будет отрицательной, так как сила направлена против движения. Распространяя на этот случай формулу (9) п° 353, найдем:
При обратном перемещении точки М из бесконечности до расстояния
сила ньютоновского притяжения произведет положительную работу
Эта величина называется потенциалом рассматриваемой силы на точку М и служит мерой, накопленной в точке потенциальной энергии.
8) Для работы, производимой газом при расширении его от объема
до объема
мы имели формулу [354 (10)]:
Пусть дана некоторая масса идеального газа, занимающая объем
при давлении
Предположим, что газ расширяется до бесконечности и притом адиабатически, т. е. без теплообмена с окружающей средой. В этих условиях, как известно [361, 3)], имеет место формула Пуассона
Тогда работа, которая могла бы быть выполнена газом при таком расширении, будет с
Принимая во внимание, что
и подставляя это в полученную формулу, окончательно найдем
9) В задаче 8) п° 356 мы установили силу
с которой на единицу «магнитного заряда» действует конечный прямолинейный отрезок тока:
Рассмотрим теперь случай бесконечного (в обе стороны) проводника, т. е. положим
Тогда
Разумеется, бесконечный проводник - это фикция; тем не менее полученный результат может оказаться полезным: в случае очень длинного проводника его выгодно приближенно рассматривать как бесконечный, ибо этим достигается значительное упрощение формулы!
10) Если в электрической цепи с самоиндукцией в момент времени
ток силы
разомкнуть, то в ней возникает экстраток размыкания, подчиняющийся закону:
[см. 359, 4) (а); мы сохраняем здесь прежние обозначения]. Предложим себе вычислить полное количество джоулева тепла
выделяемое этим током.
Элементарное количество тепла за промежуток времени
очевидно, будет
Суммируя за весь бесконечный промежуток, получим:
Отметим, что хотя практически ток через конечный промежуток времени становится неощутимым, все же для определения полного количества энергии тока, переходящей в тепло, приходится интегрировать по бесконечному промежутку.