Главная > Волновые задачи теории пластичности
НАПИШУ ВСЁ ЧТО ЗАДАЛИ
СЕКРЕТНЫЙ БОТ В ТЕЛЕГЕ
<< Предыдущий параграф Следующий параграф >>
Пред.
1
2
3
4
5
6
7
8
9
10
11
12
13
14
15
16
17
18
19
20
21
22
23
24
25
26
27
28
29
30
31
32
33
34
35
36
37
38
39
40
41
42
43
44
45
46
47
48
49
50
51
52
53
54
55
56
57
58
59
60
61
62
63
64
65
66
67
68
69
70
71
72
73
74
75
76
77
78
79
80
81
82
83
84
85
86
87
88
89
90
91
92
93
94
95
96
97
98
99
100
101
102
103
104
105
106
107
108
109
110
111
112
113
114
115
116
117
118
119
120
121
122
123
124
125
126
127
128
129
130
131
132
133
134
135
136
137
138
139
140
141
142
143
144
145
146
147
148
149
150
151
152
153
154
155
156
157
158
159
160
161
162
163
164
165
166
167
168
169
170
171
172
173
174
175
176
177
178
179
180
181
182
183
184
185
186
187
188
189
190
191
192
193
194
195
196
197
198
199
200
201
202
203
204
205
206
207
208
209
210
211
212
213
214
215
216
217
218
219
220
221
222
223
224
225
226
227
228
229
230
231
232
233
234
235
236
237
238
239
240
241
242
243
244
245
246
247
248
249
250
251
252
253
254
255
256
257
258
259
260
261
262
263
264
265
266
267
268
269
270
271
272
273
274
275
276
277
278
279
280
281
282
283
284
285
286
287
288
289
290
291
292
293
294
295
296
297
298
299
300
След.
Макеты страниц

Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше

Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике

ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO

18. Ударные сферические волны в упругопластической однородной среде

Рассмотрим задачу о распространении сферических волн в упругопластической среде, аналогичную рассмотренной в предыдущем пункте, с той лишь разницей, что принята характеристика с положительной кривизной, т. е. Приведем решения, представленные в работе [1391

Рис. 65.

Функцию выберем согласно рис. 65, предполагая одновременно для простоты, что Рассмотрим случай давления, внезапно приложенного к границе полости и затем монотонно убывающего до нуля.

Это предположение упрощает решение, так как в этом случае фронт ударной волны является одновременно волной разгрузки. Когда независимо от характера краевого условия в области будет распространяться фронт ударной волны с переменной скоростью. С целью дальнейших упрощений примем аппроксимацию кривой отрезками прямых.

Функцию можно представить в следующем виде:

где значения переменной , соответствующие точкам излома (рис. 65) между отрезками и значение

переменной 0 на фронте волны со стороны области разгрузки;

соответственно окружные и радиальные остаточные деформации.

Метод построения решения поставленной задачи остается тем же, что и в рассмотренном в случае плоских ударных волн. Вид решения в координатной плоскости представлен на рис. 66. В невозмущенной области (начальное условие принято нулевым) распространяется ударная волна

Рис. 66.

Благодаря принятому краевому условию эта волна одновременно является волной разгрузки. Решение строится следующим образом. Зададим достаточно малую область ограниченную ударной волной и положительной упругой характеристикой Приближенным способом определяем начальный отрезок ударной волны предполагая при этом, что он совпадает с касательной к действительной волне в точке т. е. что

Начальную скорость ударной волны определяем из условий динамической и кинематической непрерывности на фронте ударной волны и из краевого условия при

Условия динамической (7.18) и кинематической (7.27) непрерывности на фронте ударной волны в случае сферической симметрии имеют вид

Из этих условий при получим

здесь определяется из уравнения

Начальный отрезок ударной волны можно определить точно путем разложения функции в ряд Маклорена в окрестности ее начальной точки аналогично тому, как это было сделано в п. 13 для случая плоской ударной волны.

В области решение следует строить численно методом конечных разностей, исходя из соотношений на характеристиках (17.25) (где вместо функции необходимо принять соотношение

Уравнение движения, описывающее процесс разгрузки в областях получим из уравнения (17.6), представив в нем функцию по формуле (18.1):

Так же как в ранее рассмотренном случае распространения упругопластических сферических волн, представим решение этого уравнения в виде суммы двух функций

которые удовлетворяют следующим уравнениям:

Решение в области II проводится затем так же, как в области для случая, рассмотренного в

Несколько иначе строится решение задачи о разгрузке в области так как при этом необходимо определить следующий отрезок волны разгрузки заключенный между точками (рис. 66). Для определения волны разгрузки используются условия динамической и кинематической непрерывности (18.3); в предположении, что ударная волна

распространяется в невозмущенной среде, получим дополнительное условие, а именно

Условия (18.3) необходимо представить в перемещениях Исключая затем в них получим соотношение, которому должна удовлетворять функция на фронте ударной волны. Способ определения волны разгрузки и решения задачи в области III подробно рассмотрен в работе [139]. Решения в последующих областях координатной плоскости строятся так же, как в областях II и III.

1
Оглавление
email@scask.ru