Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
Оператор Шредингера для свободной частицы в координатном представлении имеет вид
\[
H=-\frac{h^{2}}{2 m} \Delta .
\]
Уравнение для собственных функций (при \( h=1, m=1 / 2 \) )
имеет решения
\[
-\Delta \psi=k^{2} \psi, \quad E=k^{2}>0
\]
\[
\psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{x})=\left(\frac{1}{2 \pi}\right)^{\frac{3}{2}} e^{i \mathbf{k} \mathbf{x}} .
\]
Нормировочная константа выбрана из условия
\[
\int_{\mathbf{R}^{3}} \psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{x}) \overline{\psi_{\mathbf{k}^{\prime}}(\mathbf{x})} d \mathbf{x}=\delta\left(\mathbf{k}-\mathbf{k}^{\prime}\right) .
\]
Мы видим, что спектр оператора \( H \) является положительным, непрерывным, бесконечнократным. Қаждому направлению вектора \( \mathbf{k} \) соответствует собственная функция (3) с собственным значением \( k^{2} \). Поэтому собственных функций столько, сколько точек на единичной сфере.
Решение задачи Коши для нестационарного уравнения Шредингера
\[
i \frac{d \psi}{d t}=H \psi, \quad \psi(0)=\varphi,
\]
как и в одномерном случае, легче всего получить в импульсном представлении:
\[
i \frac{\partial \psi(\mathbf{p}, t)}{\partial t}=p^{2} \Psi(\mathbf{p}, t), \quad \psi(\mathbf{p}, 0)=\varphi(\mathbf{p}) .
\]
Очевидно, что
\[
\psi(\mathbf{p}, t)=\varphi(\mathbf{p}) e^{-i p^{2} t} .
\]
Переходя к координатному представлению, получим
\[
\psi(\mathbf{x}, t)=\left(\frac{1}{2 \pi}\right)^{\frac{3}{2}} \int_{\mathbf{R}^{3}} \varphi(\mathbf{p}) e^{i\left(\mathbf{p} \mathbf{x}-p^{2} t\right)} d \mathbf{p}=\int_{\mathbf{R}^{3}} \varphi(\mathbf{k}) \psi_{\mathbf{k}}(\mathbf{x}) e^{-i k^{2} t} d \mathbf{k} .
\]
Так же, как и в одномерном случае, функции \( \psi(\mathbf{x}, t) \) или \( \psi(\mathrm{p}, t) \) описывают инфинитное движение частицы с независящей от времени функцией распределения импульса. Используя метод стационарной фазы, можно показать, что область, в которой велика вероятность обнаружить частицу, перемещается с классической скоростью \( \mathbf{v}=2 \mathbf{p}_{0} \) (мы считаем, что носитель функции \( \varphi(\mathbf{p}) \) сосредоточен в окрестности точки \( \mathbf{p}_{0} \) ). Справедлива оценка
\[
\left\lvert\, \psi\left(\mathbf{x}, t, \left\lvert\,<\frac{C}{|t|^{3 / 2}}\right.,\right.\right.
\]
где \( C \) – некоторая постоянная. Наконец, как и в одномерном случае,
\[
\lim _{t \rightarrow \infty}(\xi, \psi(t))=0
\]
для любого \( \xi \in \mathscr{H} \).