Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Эгот раздел мы начнем с доказательства важной теоремы Лиувилля. Пусть \( \Omega \) — некоторая область фазового пространства \( \mathscr{M} \). Обозначим через \( \Omega(t) \) образ этой области под действием фазового потока, т. е. множество точек \( G_{t} \mu, \mu \in \Omega \). Пусть \( V(t) \) — объем области \( \Omega(t) \). Теорема Лиувилля утверждает, что Доказательство: Здесь через \( D\left(G_{t} \mu\right) / D(\mu) \) обозначен определитель Якоби преобразования \( G_{t} \). Для доказательства теоремы достаточно показать, что при всех \( t \). При \( t=0 \) равенство (1) очевидно. Покажем теперь, что При \( t=0 \) формула (2) проверяется непосредственно При \( t по \( s \) и полагая \( s=0 \), получим Таким образом, равенство (2) справедливо при всех \( t \). Теорема доказана. Рассмотрим теперь эволюцию механической системы. Нас интересует зависимость от времени средних значений наблюдаемых \( \langle f \mid \omega\rangle \). Возможны два способа описания этой зависимости или две картины движения. Мы начнем с формулировки так называемой картины Гамильтона. В этой картине зависимость от времени наблюдаемых определяется уравнением \( (1.15) * \), а состояния от времени не зависят Среднее значение наблюдаемой \( f \) в состоянии \( \omega \) зависит от времени по формуле или подробнее Напомним, что \( q\left(q_{0}, p_{0}, t\right) \) и \( p\left(q_{0}, p_{0}, t\right) \) — решения уравнений Гамильтона с начальными условиями \( \left.q\right|_{t=0}=q_{0},\left.p\right|_{t=0}=p_{0} \). Для чистого состояния \( \rho(q, p)=\delta\left(q-q_{0}\right) \delta\left(p-p_{0}\right) \), и из формулы (4) следует, что Это обычная формула классической механики для зависимости от времени наблюдаемой в чистом состоянии *. Из формулы (4) ясно, что состояние в картине Гамильтона определяет вероятностное распределение начальных значений \( q \) и \( p \). Альтернативный способ описания движения получится, если в (3) сделать замену переменных \( G_{t} \mu \rightarrow \mu \). Тогда Здесь использовано равенство (1) и введено обозначение \( \rho_{t}(\mu)=\rho\left(G_{-t} \mu\right) \). Нетрудно понять, что \( \rho_{t}(\mu) \) удовлетворяет уравнению которое отличается от (1.15) знаком перед скобкой Пуассона. Вывод уравнения (5) буквально повторяет вывод уравнения (1.15), а разница в знаке возникает за счет того, что \( G_{-t} \mu \) удовлетворяет уравнениям Гамильтона с обращенным временем. Қартина движения, в которой зависимость от времени состояний определяется уравнением (5), а наблюдаемые от времени не зависят, называется картиной Лиувилля: Уравнение (5) называется уравнением Лиувилля. Из самого способа введения картины Лиувилля очевидно, что Эта формула выражает эквивалентность двух картин движения. Средние значения наблюдаемых зависят от времени одинаково, а разница между картинами только в способе описания этой зависимости. Заметим, что в статистической физике обычно используется картина Лиувилля.
|
1 |
Оглавление
|