колебаний видов
и
она составляет
Предельные длины волн для колебаний этих видов, а также для колебаний видов
приведенные на рис. 1.13, позволяют определить предельную длину волны для любых величин радиусов внутреннего и внешнего проводников.
На сверхвысоких частотах размеры коаксиальной линии часто выбирают достаточно малыми, чтобы исключить распространение первого высшего вида колебаний
Рис. 1. 12 Виды колебаний в коаксиальной линии. Направление распространения слева направо: --- магнитное поле; - электрическое поле.
Допустимая мощность, полученная путем подстановки предельной длины волны вида
в уравнение (1.46), будет
Если (1.82) продифференцировать по
и результат приравнять нулю, то окажется, что максимальная пропускная способность получается при
что соответствует
ом.
Можно предложить множество [39, 119] форм поперечного сечения волновода, в том числе полукруглые, треугольные, эллиптические [55], параллелограмные [87] и ромбические [128]. Прямоугольный волновод, у которого узкие стенки заменены полукруглыми, имеет такое же волновое сопротивление, что и волновод с поперечным сечением
если
где а — расстояние между центрами полукругов. Распределение полей некоторых из этих видов колебаний показано на рис. 1.14. Некоторые из этих видов
![](/php/imageBook.php?path=/home/admin/sites/scask.ru/wp-content/uploads/2023/01/files-542.book&file=tsv1_12.files/page1.gif)
(кликните для просмотра скана)
колебаний можно получить, если нормально к линиям электрического поля ввести проводящие поверхности [148, 153, 163, 183].
Волны
могут распространяться радиально между двумя проводящими плоскостями [64, 89]. Так как коэффициенты распространения изменяются в зависимости от расстояния по радиусу, понятие длины волны теряет свое значение. Амплитуды электрических и магнитных полей определяются функциями Бесселя и уменьшаются с увеличением расстояния по радиусу. Распространение волн в случае конических и сферических волноводов было рассмотрено в работе [119].