Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше
Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике
§ 4. Волновая функция
Мы
уже построили амплитуду вероятности того, что частица достигнет некоторой
определенной точки пространства и времени, тщательно прослеживая ее движение, в
результате которого она попадает в эту точку. Однако часто бывает полезно
рассматривать амплитуду перехода в точку пространства без всякого обсуждения
предшествующего движения. Поэтому будем обозначать через
полную амплитуду вероятности
перехода в точку
из
некоторого (возможно, неопределенного) прошлого. Такая амплитуда обладает теми
же самыми вероятностными свойствами, что и изученные уже нами амплитуды, т. е.
вероятность найти частицу в точке
в момент времени
равна
. Эту разновидность амплитуды
будем называть волновой функцией. Различие между этой амплитудой и изученными
ранее заключается лишь в способе обозначения. Каждому часто приходится слышать:
система находится в «состоянии»
. Это лишь выражение другими словами того,
что система описывается волновой функцией
.
Таким
образом, ядро
фактически
представляет собой волновую функцию. Это ядро есть амплитуда вероятности
попасть в точку
.
Запись
содержит
больше информации, в частности, указывает, что эта амплитуда соответствует
конкретному случаю, когда частица приходит из точки
. Возможно, для некоторых задач
такая информация не представляет интереса, так что сохранять ее нет смысла.
Тогда мы будем применять для волновой функции обозначение
.
Так
как волновая функция является амплитудой, она удовлетворяет правилам, по
которым складываются амплитуды последовательных во времени событий. Так, поскольку
соотношение (2.31) справедливо для любых точек
, волновая функция удовлетворяет
интегральному уравнению
. (3.42)
Этот
результат можно сформулировать на физическом языке. Полная амплитуда перехода в
точку
[т. е.
]
представляет собой сумму, или интеграл, по всем возможным значениям
от произведения полной
амплитуды перехода в точку
[т. е.
] на амплитуду перехода из точки 3 в точку
2 [т. е.
].
Это означает, что влияние всей предыдущей истории частицы может быть выражено
всего лишь через одну функцию. Даже если бы мы забыли все, что знали о частице,
кроме ее волновой функции в некоторый определенный момент времени, тем не менее
могли бы предсказать все, что будет происходить с этой частицей в дальнейшем.
Влияние всей предыдущей истории на будущее Вселенной могло бы быть получено из
одной всеобъемлющей волновой функции.
Задача
3.4. Пусть в
момент времени
свободная
частица имеет некоторый определенный импульс [т. е. ее волновая функция равна
]. Покажите с помощью
соотношений (3.3) и (3.42), что в некоторый более поздний момент времени
частица имеет тот же импульс [т. е. что волновая функция зависит от
через экспоненту
] и изменяется в
зависимости от времени как
. Это означает, что частица обладает
определенной энергией
.
Задача
3.5. Используя результаты решения задачи (3.2) и соотношение (3.42), покажите,
что волновая функция удовлетворяет уравнению
, (3.43)
которое
является уравнением Шредингера для случая свободной частицы.