Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
8.1.2. РегуляризацияЧтобы придать смысл формальным и расходящимся выражениям, важно в качестве первого шага регуляризовать разложение теории возмущений После того как выполнены ренормализационные вычитания, эту регуляризацию можно снять произвольным образом Разработано несколько способов снятия регуляризации Окончательные результаты конечны и не зависят от выбранного способа Наиболее простой рецепт состоит в том, чтобы произвести поворот Вика и обрезать большие значения (евклидовых) редко, лишь в эвристических рассуждениях. Еще один рецепт состоит в переходе к дискретному пространству-времени, т. е. в предположении о том, что конфигурационные переменные х принимают только дискретные значения, соответствующие, скажем, узлам регулярной решетки. Ясно, что обрезание на малых расстояниях эквивалентно обрезанию больших импульсов. При введении решетки утрачивается инвариантность относительно вращений. Ковариантная регуляризация получается, если заменить пропагатор Фейнмана
где коэффициенты
или в импульсном пространстве
и убедиться в том, что это действительно так. В общем случае, если для всех вспомогательных масс
где функция в импульсном пространстве пропагатору Иногда с целью обеспечить какие-либо свойства инвариантности, например калибровочную инвариантность, приходится прибегать к более утонченной процедуре. Для этого можно использовать регуляризацию Паули — Вилларса, которая уже встречалась нам в предыдущей главе. Каждый фотонный пропагатор заменяется суммой вида (8.2). С другой стороны, из фермионных пропагаторов модифицируются лишь те, которые входят во внутренние замкнутые фермионные петли. Точнее говоря, замкнутой петле с
где Расходящиеся интегралы Фейнмана становятся сходящимися в ультрафиолетовой области, если перейти к пространству-времени меньшей размерности. В случае размерной регуляризации Аналитическое продолжение к импульса);
Нетрудно заметить, что здесь применим метод, изложенный в разд. 6.2.3, и
где функции
Например, при
Полная зависимость от d может быть выделена явно, если выполнить интегрирование по а Для достаточно малых d результат является конечным. При
и функция Для полноты рассмотрения нам нужно договориться также, как следует обращаться с интегралами, включающими лоренцевы векторы и (или) спиноры Первый случай не представляет какой-либо трудности: имеем
В данном выражении
Полагают, что это условие остается справедливым и при продолжении на нецелые размерности Такой рецепт обеспечивает согласованность данного продолжения с алгебраическими действиями, такими, как свертки или сдвиги переменных интегрирования Например, нетрудно проверить, что
Обращение со спинорами требует большой осторожности. Во-первых, в исходном фейнмановском подынтегральном выражении мы отличаем у-матрицы, входящие в фермионные петли, от у-матриц, принадлежащих фермионным линиям, связанным с внешними линиями. Последние исключаются с помощью проектирующих операторов в четырех измерениях. Поэтому для каждой диаграммы следует рассматривать набор структур, включающих лишь у-матрицы, относящиеся к петлям Предполагается, что эти матрицы удовлетворяют правилам
(напомним, что мы совершили поворот Вика и, следовательно,
где играет роли (он был бы, однако, существен, если бы мы действительно попытались строить теорию в
Мы не определили Рассмотренные выше рецепты могут показаться скептическому читателю довольно кустарными Их самосогласованность, хотя и вполне вероятная и проверенная в практических вычислениях, не была, насколько нам известно, никогда полностью доказана Особенно смущает случай безмассовых теорий. Например, мы встречаем интегралы вида
которые не зависят от какого-либо масштаба. Аналитическое продолжение такого интеграла не определено, поскольку не существует размерности d, при которой он имел бы смысл Он расходится либо в инфракрасной, либо в ультрафиолетовой области в зависимости от того, какое из неравенств, При вычислениях с этой регуляризациеи нужно помнить, что в
в безразмерном действии
поскольку Будем ли мы в окрестности функции В качестве иллюстрации рассмотрим поляризацию вакуума в скалярной электродинамике. Правила Фейнмана для этой теории приведены в гл. 6 (см. т. 1). После поворота Вика (для евклидова внешнего импульса
и
В соответствии с (8.8) выделим в сумме
Можно проверить, что а) в этой сумме расходящиеся члены, пропорциональные та, сократились, а б) тензорная структура расходящегося вклада и, следовательно, контрчлена является поперечной по отношению к
РИС. 8.2. Поляризация вакуума в однопетлевом приближении в скалярной электродинамике. Можно построить и другие регуляризационные схемы. Существенным здесь является то, чтобы конечный перенормированный результат не зависел от выбора регуляризации. Однако найти регуляризацию и показать, что она делает все диаграммы конечными, недостаточно. Мы должны также доказать, что структура расходимостей такова, что они могут быть устранены с помощью допустимых контрчленов, т. е. с помощью локальных и эрмитовых полиномов от операторов полей. Например, расходимости вида мы будем действовать другим способом Мы докажем, что фейнмановские подынтегральные выражения с достаточным количеством вычитаний приводят к конечной теории Поскольку вычитания соответствуют введению допустимых контрчленов, этот вывод будет следовать a posteriori. Иными словами, никакая конкретная регуляризация не будет фигурировать в доказательстве конечности теории. Однако итоги и смысл последней процедуры были бы неясными, если бы не подразумевалось применение некоторой регуляризации, что, таким образом, является удобным и общепринятым приемом.
|
1 |
Оглавление
|