12.3.4. Перенормировка однопетлевых диаграмм
Мы обнаружили, что все контрчлены обладают той же структурой, что и мономы исходного лагранжиана Это еще не вполне гарантирует, что перенормированный и голый лагранжианы имеют одинаковые симметрии. Опуская на время поля материи, находим в явном виде
(12.124)
Определим голые поля и параметры следующим образом.
При этом 
можно рассматривать как исходный лагран жиан 
выраженный через голые величины при условии, что справедливы следующие тождества:
(12.126а)
Простого взгляда на выражения 
достаточно, чтобы убедиться в том, что эти тождества удовлетворяются в однопетлевом приближении Эти выражения, которые обобщают соотношение 
квантовой электродинамики, отражают тот факт, что перенормировки констант связи в вершинах третьего и четвертого порядков по полю, а также в вершинах 
совпадают; иными словами, универсальность взаимодействия сохраняется перенормировкой. Присутствие полей материи, скажем фермионов, требует, кроме того, выполнения следующих тождеств:
(12.1266)
Этому соотношению также удовлетворяют выражения 
В заключение запишем перенормировку константы связи в присутствии фермионных полей:
Следует заметить, что зависимость от калибровки исчезла. В дальнейшем величину 
будем всюду заменять на 
