Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
11.4. сигма-МОДЕЛЬОпишем теперь теоретико-полевую модель, первоначально развитую Гелл-Манном и Леви в 1960 г., как пример реализации киральной симметрии и частичного сохранения аксиального тока. Название 11.4.1. Описание моделиРассматриваемая
где
Его обычно называют лагранжианом линейной Часть Чтобы убедиться в этом, запишем лагранжиан взаимодействия в виде
Если Соответствующие инфинитезимальные преобразования генерируются киральными зарядами
В компактной записи преобразования полей
Такая форма киральных преобразований позволяет особенно легко проверить инвариантность лагранжиана. Алгебра Ли группы
Нарушающий член со оставляет ненарушенной только диагональную группу SU(2). При этом векторный ток остается сохраняющимся, а аксиальный ток, выражение которого не меняется, приобретает ненулевую дивергенцию:
Таким образом, эта модель обладает всеми желаемыми свойствами алгебры токов, а дивергенция аксиального тока оказывается, естественно, пропорциональной полю пионов. Присутствие линейного нарушающего члена приводит к тому, что в квантовом случае поле о приобретает отличное от нуля вакуумное среднее
и потребовать, чтобы о имело нулевое вакуумное среднее. Переписывая полный лагранжиан в терминах поля а, получаем
Выполненный нами сдвиг имеет три следствия. Во-первых, исчезло вырождение по массе у мезонных полей. Теперь их массы равны
Во-вторых, фермион приобрел массу, равную
И в-третьих, мы видим, что появилось новое трилинейное взаимодействие Вакуумное среднее v ограничено непростым условием
РИС. 11.12. Диаграмма типа головастик. В борновском приближении это условие, как видно из формулы (11.149), можно записать в виде
Сравнение соотношений (11.117) и (11.148) приводит к следующей идентификации:
Следовательно,
что есть не что иное, как соотношение Гольдбергера—Треймана в приближении При
Эта симметрия реализуется голдстоуновским способом, рассматриваемым нами в разд. 11.2.2, с нулевой массой пиона:
В этой фазе
|
1 |
Оглавление
|