Пред.
След.
Макеты страниц
Распознанный текст, спецсимволы и формулы могут содержать ошибки, поэтому с корректным вариантом рекомендуем ознакомиться на отсканированных изображениях учебника выше Также, советуем воспользоваться поиском по сайту, мы уверены, что вы сможете найти больше информации по нужной Вам тематике ДЛЯ СТУДЕНТОВ И ШКОЛЬНИКОВ ЕСТЬ
ZADANIA.TO
Линейный возмущающий магнитный член в уравнении Шредингера для одного электрона имеет вид где $\mu$ — масса, е — заряд электрона, $\mathfrak{A}-$ вектор-потенциал $(\operatorname{rot} \mathfrak{A}=\mathfrak{H})$ и $\mathfrak{p}$ — вектор с компонентами $p_{x}=\frac{\hbar}{i} \frac{\partial}{\partial x}$ и т. д.; в случае постоянного магнитного поля, имеющего напряжение $\mathfrak{H}$ в направлении $z\left(\mathfrak{A}_{x}=\frac{1}{2} y \mathfrak{H}_{z} ; \mathfrak{A}_{y}=-\frac{1}{2} x \mathfrak{H}_{z} ; \mathfrak{A}_{z}=0\right)$, это выражение сводится к следующему: Если $H_{0}$ — невозмущенный оператор энергии (обладающий центральной симметрией), то, согласно вышеизложенному, собственные функции оператора $H_{0}$ для определенного собственного значения $E_{0}$ можно подобрать так, чтобы они одновременно принадлежали к определенному собственному значению $m$ оператора $L_{z}$. Тогда они являются одновременно собственными функциями суммы $H=H_{0}+W=$ $=H_{0}+\varkappa \mathfrak{H}_{z} L_{z}$ для собственного значения Поэтому расщепление термов при эффекте Зеемана равно $\varkappa \mathfrak{H}_{z} m$. Дословно то же самое можно сказать и о системе со многими электронами. Собственные функции каждого уровня энергии можно при этом подобрать так, чтобы они одновременно являлись собственными функциями оператора $L_{z}$. Собственные значения $m$ оператора $L_{z}$ называются «магнитным квантовым числом», потому что, согласно предыдущему, атом ведет себя как магнит, магнитный момент которого в направлении $Z$, равен $m$ магнетонов Бора. Частота $
|
1 |
Оглавление
|